2.Следующий важный шаг развития фундаментальной
науки о плазме можно видеть в работе Л.Д. Ландау [9],
который сделал кинетическое уравнение Больцмана
пригодным для описания газа с кулоновским
взаимодействием частиц, для которых полное сечение
упругого рассеяния пары заряженных частиц в вакууме
является бесконечным. В этом случае интеграл
столкновений Больцмана, естественно, теряет смысл.
Ландау воспользовался известным результатом П. Дебая и
Е.Хюккеля [8] и учел дебаевскую экранировку
кулоновского потенциала взаимодействия заряженных
частиц в плазме, ослабляющую взаимодействие частиц на
больших расстояниях и делающую сечение кулоновского
рассеяния в плазме конечным.
Итак, Л.Д. Ландау учел статическое самосогласованное
поле, обусловленное многими частицами, для получения,
имеющего смысл интеграла парных кулоновских
столкновений в уравнении Больцмана. Хотя эта проблема,
на первый взгляд, и выходит за рамки рассматриваемой
нами проблематики бесстолкновительной плазмы, но её
решение было большим практическим достижением.
Именно, учет по Дебаю влияния коллективных эффектов на
парные кулоновские столкновения, позволил Ландау
предложить описывать многие важные явления в плазме,
подобные тем, которые к тому времени были изучены и
поняты в физике обычных газов. Этому результату, как
выводящему физическую кинетику плазмы за рамки идей
парных столкновений Л.Больцмана, придавал большое
значение А.А.Власов при чтении своего курса лекций
студентам физфака МГУ в конце сороковых годов.
3. Важный шаг, во многом определивший развитие
фундаментальной теории бесстолкновительной плазмы, как
физики коллективных явлений, был сделан А.А. Власовым в
работах [10-12]. В своих работах А.А. Власов подчеркивает,
что плазма не обычный газ и дает свое определение
плазмы,как среды, для которой неприменим подход Л.
Больцмана:”метод кинетического уравнения, учитывающий
только парное взаимодействие то - есть – взаимодействие
посредством удара, для системы заряженных частиц
является аппроксимацией, строго говоря,
неудовлетворительной,”
и что в теории таких совокупностей существенную роль
должны играть силы взаимодействия на далеких
расстояниях, а следовательно, система заряженных частиц
есть, по существу не газ, а система, стянутая далекими
силами». [10]. В соответствии с этим, А.А. Власов для
описания полностью ионизованной плазмы предложил
такое кинетическое уравнение, в котором полностью
пренебрегается парными столкновениями частиц, а
взаимодействие частиц, вслед за Ленгмюром и Тонксом,
считается обусловленным самосогласованными
электромагнитными полями. Для описания этого
самогласования уравнение Власова, подобно модели
Ленгмюра и Тонкса в работе [7], дополнялось системой
уравнений Максвелла, в которых источниками поля служат
сами частицы плазмы, движущиеся, в том числе и в
создаваемых ими электромагнитных полях. Такая модель
плазмы получила название приближения
самосогласованного поля бесстолкновительной плазмы, или
плазмы Власова. Эта модель не только подтвердила
идейную сторону теории Релея - Тонкса - Ленгмюра, но и
дала количественно правильное описание, качественно
обсуждавшейся И. Ленгмюром и Л. Тонксом [7] дисперсии
ленгмюровских колебаний.