Yago в 11:38, 10 апреля 2011

2011-04-10T11:38:01Z

Новая страница

{{Учёный
|Имя = Федор Федорович Менде
|Оригинал имени =
|Фото =
|Ширина =
|Подпись =
|Дата рождения = 02.07.1939 г.
|Место рождения =
|Дата смерти =
|Место смерти =
|Гражданство = {{Флаг СССР}}{{Флаг Украины}}
|Научная сфера =
|Место работы =
|Учёная степень = {{Учёная степень|доктор|технических наук}}
|Учёное звание =
|Альма-матер =
|Научный руководитель =
|Знаменитые ученики =
|Известен как =
|Известна как =
|Награды и премии =
|Роспись =
|Ширина росписи =
|Сайт = http://fmnauka.narod.ru/ http://bolshoyforum.org/forum/index.php?board=50.0
}}

Уравнения Лондонов являются основными феноменологическими уравнениям, которые до сих пор используют для электродинамического описания сверхпроводников [1]. Напомним, как они были получены.
Первое уравнение

[[Файл: О мод урав лондона001.gif]]

(1)

где

[[Файл: О мод урав лондона002.gif]]

(2)

есть лондоновская глубина проникновения. В этом соотношении принято: [[Файл: О мод урав лондона003.gif]] - магнитная проницаемость вакуума, а [[Файл: О мод урав лондона004.gif]], [[Файл: О мод урав лондона005.gif]] и [[Файл: О мод урав лондона006.gif]] - масса, величина заряда и их плотность соответственно.

Уравнение (1) было получено в предположении того, что заряды в сверхпроводнике являются свободными и их движение подчиняется закону

[[Файл: О мод урав лондона007.gif]]

(3)

Из уравнений Максвелла, которые для случая сверхпроводника Лондоны записали следующим образом:

[[Файл: О мод урав лондона008.gif]]

(4)

[[Файл: О мод урав лондона009.gif]]

(5)

они получили уравнение для магнитного поля:

[[Файл: О мод урав лондона010.gif]]

(6)

Далее, уже не из электродинамических, а из термодинамических соображений, на основе опытов Мейснера, Лондоны в уравнении (6) меняют производную на постоянное поле и получают следующее уравнение:

[[Файл: О мод урав лондона011.gif]]

(7)

Замена производной на постоянное поле была произведена на основании того, что опыты Мейснера показали, что при переходе материала, находящегося в магнитном поле, в сверхпроводящее состояние это поле из материала выталкивается. Это обстоятельство связано с тем, что всякая система стремится к минимуму свободной энергии. Поскольку свободная энергия образца при наличии магнитного поля больше, чем при его отсутствии, то и происходит выталкивание магнитного поля. С математической точки зрения это явление можно учесть, полагая константу, получающуюся при интегрировании уравнения (6) равной нулю.

Уравнения (1) и (7), которые принято называть уравнениями Лондонов, в таком виде и просуществовали вплоть до появления работы [2].

Если мы посмотрим на то, как записали Лондоны второе уравнение Максвелла (см. соотношение (5)), то мы можем заметить, что в нём не хватает тока смещения. С учётом этого обстоятельства полная система уравнений Максвелла, описывающая поведение сверхпроводников, как в переменных, так и постоянных полях должна быть записана следующим образом:

[[Файл: О мод урав лондона008.gif]]

(8)

[[Файл: О мод урав лондона012.gif]]

(9)

После несложных преобразований с учётом (1) получаем

[[Файл: О мод урав лондона008.gif]]

(10)

[[Файл: О мод урав лондона013.gif]]

(11)

где

[[Файл: О мод урав лондона014.gif]]

(12)

есть кинетическая индуктивность зарядов, представляющих сверхпроводящие носители зарядов. А уравнения (10) и (11) являются феноменологическими электродинамическими уравнениями, описывающими поведение сверхпроводников как в переменных так и в постоянных полях. Из этих уравнений следуют также и уравнения Лондонов.

Такой подход открывает одну интересную особенность распространения электромагнитных волн в средах, где заряды могут считаться свободными или квазисвободными. К таким средам относятся не только сверхпроводники, но и потоки заряженных частиц, а также горячая разреженная плазма.

Оказывается, что учёт только электрических и магнитных полей при рассмотрении в таких системах этих полей недостаточен. Это связано с тем, что удельная энергия, накопленная в рассматриваемых материальных средах, теперь определяется уже не только электрическими и магнитными полями. Энергия в этом случае накапливается и в кинетическом движении самих зарядов. Полная энергия в данном случае записывается как

[[Файл: О мод урав лондона015.gif]]

(13)

где [[Файл: О мод урав лондона016.gif]], [[Файл: О мод урав лондона017.gif]] и [[Файл: О мод урав лондона018.gif]] есть амплитуды полей и плотности тока.

Следует отметить, что до появления работы [2] в таком явном виде полную энергию никто не записывал. В связи с тем, что в энергии появился дополнительный член, такие волны уже не могут называться чисто электромагнитными, а должны быть названы электромагнитнокинетическими волнами.

Последний член в соотношении (13) можно записать и через электрическое поле:

[[Файл: О мод урав лондона019.gif]]

(14)

где

[[Файл: О мод урав лондона020.gif]]

(15)

плазменная частота, её ещё называют частотой ленгмюровских колебаний.

До сих пор эта частота вводилась как частота продольных колебаний в незамагниченной плазме. Но уравнения (10-11) представляют распространение поперечных электромагнитных волн. В чем здесь дело. Как показано в работе [2], это означает, что в незамагниченной плазме при определённых условиях может иметь место также поперечный плазменный резонанс.

Всё это означает, что в результате плохого понимания физических явлений, происходящих в рассмотренных средах, до появления работы [2] оставалось незамеченным целое научно-техническое направление.

== Литература ==

*1. Менде Ф. Ф., Спицын А. И. Поверхностный импеданс сверхпроводников. Киев, Наукова думка, 1985.- 240 с.
*2. Менде Ф. Ф. Существуют ли ошибки в современной физике. Харьков, Константа, 2003.- 72 с. ISBN 966-7983-55-2

[[Категория:Научный журнал]]

О модификации уравнений Лондонов - История изменений

Yago в 11:38, 10 апреля 2011