КЛАССИЧЕСКИЙ ПЛАНЕТАРНЫЙ АТОМ В СТАТИСТИЧЕСКОЙ ФИЗИКЕ
Полный текст -
http://osh9.narod.ru/gl/at/at3.htmЭлектромагнитная устойчивость атомов
Наиболее наглядно эффективность последовательного применения законов классической физики в области микромира можно продемонстрировать на примере объяснения строения атома.
Общепринято считать, что законы классической физики не в состоянии объяснить устойчивость стационарных орбит в атомах. По общим представлениям классической электродинамики электрон, движущийся в атоме по замкнутой круговой или эллиптической орбите, из-за наличия центростремительного ускорения должен излучать энергию в виде электромагнитных волн. Принято также считать, что это излучение должно привести к непрерывной потере энергии и как следствие к падению электрона на ядро.
Действительно, электрон всегда стремится упасть на ядро, если этому ничто не мешает. В тяжелых атомах этому препятствуют нижележащие электронные оболочки. В атоме водорода электрон падает до самого низа к протону и у него остается лишь спиновое движение за счет взаимодействия с "нулевыми" колебаниями физического вакуума-эфира. При этом орбитальный момент электрона уже равен нулю. Это соответствует основному состоянию атома водорода.
Необходимо отметить, что движение электрона в атоме характеризуется не только полной энергией, но также механическим моментом и проекцией этого момента на ось симметрии. Если электрон будет излучать энергию и вследствие этого изменять параметры своей траектории, то он будет вынужден изменить и характеристики своего механического момента, который для центральных движений очень тесно связан с полной энергией.
Однако с помощью только одних поперечных электромагнитных волн электрону не удастся изменить свой механический момент или его проекцию. Поэтому излучение этих волн без учета изменения механического момента теоретически невозможно.
Диаграмма направленности дипольного излучения ускоряющегося электрона представлена
на рис. 1. Она имеет геометрическую форму тела вращения - тора с осью симметрии, направленной вдоль вектора ускорения а электрона, т.е. по радиусу к ядру.
