И, конечно же, Мамаеву наплевать на закон сохранения заряда, на то, что отсутствие электромагнитного взаимодействия у нейтрино давным-давно показано экспериментально. Мамаеву наплевать, хотя ему это сто раз об этом говорили. А всё потому, что никчёмная жизнь полковника подходит к концу, а уж очень хочется оставить своё имя в Истории. Однако, таким способом можно оставить своё имя только в истории болезни.
Закон сохранения заряда вытекает как следствие из преобразований Лоренца. Из преобразований пространственно-временных координат НРТПВ вытекает, что заряд зависит от скорости. Действительно:
Пусть в штрихованной инерциальной системе отсчета (ИСО) справедливы уравнения Максвелла
rot'\(\vec{H'} = \vec{j'} + \frac{\partial\vec{D'}}{\partial t'}\); (1)
div'\(\vec{D'} = \rho'\); (2)
rot' \(\vec{E'} = - \frac{\partial \vec{B'}}{\partial t'}\); (3)
div' \(\vec{B'} = 0\), (4)
где rot' и div' суть частные производные по штрихованным координатам.
Тогда, применив к уравнениям Максвелла (1) - (4) преобразования НРТПВ
\(с_0 t' = \gamma(c_u t - \beta x), x' = \gamma (x - \beta c_u t), y' = y, z' = z\), (5)
\(c_u t = \gamma (c_0 t' + \beta x'), x = \gamma (x' + \beta c_0 t'), y = y', z = z'\). (6)
(напоминаю, что согласно НРТПВ скорость света в покоящейся ИСО равна \(c_0\), а в движущейся ИСО она равна величине \(c_u = c_0 \gamma = c_0 \sqrt{1 + u^2/c_0^2}\)) получим эти же уравнения Максвелла в движущейся нештрихованной ИСО в виде
rot \(\vec{H} = \vec{j} + \frac{\partial\vec{D}}{\partial t}\); (7)
div\(\vec{D} = \rho\); (8)
rot \(\vec{E} = - \frac{\partial \vec{B}}{\partial t}\); (9)
div \(\vec{B} = 0\), (10)
где rot и div суть частные производные по нештрихованным координатам. а также следующие уравнения связи между параметрами поля в двух рассматриваемых ИСО
\(c_u D_x = c_0 D_x'\), (11)
\(c_u D_y = \gamma (c_0 D_y' + \beta H_z')\), (12)
\(c_u D_z = \gamma (c_0 D_z' - \beta H_y')\), (13)
\(E_x = E_x' \), (14)
\(E_y = \gamma (E_y' + \beta c_0 B_z')\), (15)
\(E_z = \gamma (E_z' - \beta c_0 B_y')\). (16)
\(c_u B_x = C_0 B_x'\), (17)
\(c_u B_y = \gamma (c_0 B_y' - \beta E_z')\), (18)
\(c_u B_z = \gamma (c_0 B_z' + \beta E_y')\), (19)
\(c_u \rho = \gamma (c_0 \rho' + \beta j_x')\), (20)
\(j_x = \gamma (j_x' + \beta c_0 \rho')\), (21)
\(j_y = j_y' \), (22)
\(j_z = j_z'\), (23)
При нулевой плотности тока в штрихованной ИСО, т.е. если \(j_x' =0\), из формулы (20) получим
\(\rho = \rho'\). (24)
Но плотности зарядов в рассматриваемых ИСО при отсутствии продольного тока определяются выражениями
\(\rho' = \frac{q'}{\Omega'}; \rho = \frac{q}{\Omega}\), (25)
где \(\Omega', \Omega\) - объемы, занимаемые зарядами q' и q в рассматриваемых ИСО.
При этом из-за сокращения продольных размеров движущихся тел связь между объемами выражается формулой
\(\Omega = \frac{\Omega'}{\gamma} = \frac {\Omega'}{\sqrt{1+u^2/c_0^2}}\). (26)
Тогда из формул (24), (25), (26) следует формула зависимости электрического заряда частицы от скорости движения частицы
\(q_u = \frac{q_0}{\gamma} = \frac{q_0}{\sqrt{1+u^2/c_0^2}}\). (27)
Согласно же СТО это не так и там справедлива формула закона сохранения заряда.
При этом напоминаю, что согласно НРТПВ \(\beta = \frac{u}{c_u}\) и \(\gamma = \frac{1}{\sqrt{1 - \beta^2}} = \sqrt{1 + u^2/c_0^2}\).
