Архив тем Ф.Менде.

[Ltlekz49]

В системе координат связанной с любой точкой звуковой волны и движущейся со скоростью звука, в любой момент мы увидим волну как разницу давлений и импульсов молекул воздуха в точках волны. Так что, волна наблюдается в любой СО. В том числе и в собственной. Но, скорость движения точек волны в разных СО будет различной.

Какие заряды в э/м волнах? Бог с вами. Это противоречит закону сохранения заряда и квантованию электрического заряда.

Так в "сопутствующей" СО это не волна, а памятник - отсутствует движение при присутствии сил.
Если я физик, то мне такая СО и даром не нужна, ни один нормальный физик такими и не пользуется, это блюдо для лохов.
А какие заряды во всех диэлектриках?
СВЯЗАННЫЕ!
И заряд+ с зарядом - дают нейтральную среду любого диэлектрика  - заряд сохраняется, но нейтрализуется.
Но они же движутся (=смещаются) под действием внешнего поля, что и называется ток смещения (cм. Трактат §325).
Эфир также является ДИЭЛЕКТРИКОМ, и именно его поляризация создаёт ёмкость вакуумного конденсатора: С = ε₀S/d, где ε₀ -удельная ёмкость эфира, S и d - размеры поляризуемого конденсатором объёма эфира.

[Ltlekz49]

Из написанного вами никак не следует ни закон сохранения энергии. Ни понимание того, чем является энергия, и почему она сохраняется.

Читай Начала Ньютона сам, я же не обязан тебе их переписывать подряд: Следствие 3, Следствие 4, Следствие 6.
Учись самостоятельности.

[Фёдор Менде]

     Одним из методов решения задач механики является лагранжев фомализм. Под функцией Лагранжа или лагранжианом в механике понимают разность между кинетической и потенциальной энергией рассматриваемой системы
\(L = {W_k}(t) - {W_p}(t).\)
Если  проинтегрировать лагранжиан по времени, то получим первую главную функцию Гамильтона, называемую действием. Поскольку в общем случае кинетическая энергия системы зависит от скорости, а потенциальная энергия зависит  от координат, то действие может быть записано как
\(S = \int\limits_{{t_1}}^{{t_2}} {L({x_i}} ,{v_i})dt\)
При условии консерватизма системы лагранжев формализм предполагает  принцип наименьшего действия, когда система при своём движении выбирает путь, при котором действие является минимальным.
В электродинамике лагранжиан заряда, двигающегося с релятивистской скоростью, записывается следующим образом [1]:
\(L =  - m{c^2}\sqrt {1 - \frac{{{v^2}}}{{{c^2}}}}  - q\left( {\varphi  + {\mu _0}(\vec v{{\vec A}_H})} \right)\) .                               (1)
Для нерялитивистских скоростей это выражение запишется:
\(L = \frac{{m{v^2}}}{2} - q\left( {\varphi  + {\mu _0}(\vec v{{\vec A}_H})} \right)\)
где \(q\) , \(m\)   и \(\vec v\)  - заряд,  масса и скорость заряда, \(c\) - скорость света, \({\mu _0}\) - магнитная проницаемость вакуума, \(\varphi \)  - скалярный потенциал электрического поля, \({\vec A_H}\)   - векторный потенциал магнитного поля, в котором движется заряд. Данное выражение и далее все соотношения записываются в системе единиц СИ. Однако такая запись не в полной мере удовлетворяет условию консерватизма системы. Векторный потенциал, в котором движется заряд, создают сторонние движущиеся заряды, и движущийся заряд взаимодействует не с полем векторного потенциала, а с движущимися зарядами, влияя на их движение.   Но представленная модель это обстоятельство не учитывает, т.к. векторный потенциал выступает самостоятельной субстанцией, с которой и взаимодействует движущийся заряд.
       В работе [2] имеются недоразумения, на стр. 279 читаем:
«Поэтому даже в релятивистском приближении функцию Лагранжа в электромагнитном поле не может быть представлена в виде разности кинетической и потенциальной энергии» (конец цитаты).
    В соотношении (1), автора смущает  член, содержащий скалярное произведение скорости заряда и векторного потенциала, и он не знает, к какому виду энергии его отнести.
      Между прочим, эта неопределённость  не миновала и работ Ландау [3]. Вопросам введения действия и функции Лагранжа движущегося заряда в этой работе посвящены параграфы 16 и 17. При введения этих понятий в параграфе 16 делается следующее замечание: «Следующие ниже утверждения нужно рассматривать в значительной степени как результат опытных данных. Вид действия для частицы в электромагнитном поле не может быть установлен на основе только общих соображений, таких как требование релятивистской инвариантности. (последнее допускало бы в действии также и член вида интеграл от Аds, где А скалярная функция)» (конец цитаты).
     Но при дальнейшем рассмотрении этого вопроса никаких опытных данных автор не приводит и совершенно не понятно, на каких основаниях вводит функция Лагранжа в виде (1). Дальше - ещё хуже. Не понимая физической сущности  лагранжиана, и по сути дела угадав его (см.  соотношение (17.4) в [3]), автор сразу же включает потенциальную часть (скалярное произведение скорости и векторного потенциала) в обобщённый импульс, а затем для нахождения силы берёт производную по координате от лагранжиана, вычисляя градиент от  этой величины (см. соотношение после равенства (18.1) [3]). Но, находя градиент от указанного произведения, автор тем самым признаёт его потенциальный статус.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов, al132

[Фёдор Менде]

    В механике под импульсом понимают произведение массы частицы на её скорость. Умножая импульс на скорость, получают механическую энергию. В электродинамике, в связи с тем, что заряд имеет массу, также вводится понятие кинетического импульса.  Но это не всё. Вводится также понятие обобщённого импульса
\(\vec P = m\vec v + q\vec A\) ,
 когда к кинетическому импульсу добавляют произведение заряда на векторный потенциал магнитного поля, в котором движется заряд. Причём даже при незначительных магнитных полях эта добавка значительно превосходит кинетический импульс. Если обобщённый импульс скалярно умножить на скорость
\(\vec v\vec P = m{(\vec v)^2} + q\vec v\vec A\) ,                                                           (2)
то кинетический импульс даст кинетическую энергию. Скалярное произведение скорости и векторного потенциала также даст энергию, вот только эта энергия оказывается не кинетической, а потенциальной. Вот и получается сборная солянка, когда в состав энергии движущегося заряда входит и кинетическая, и потенциальная энергия. С этим и связано то непонимание физической природы последнего члена в соотношении (2), имеющее место в работе [2].
     Мы уже сказали, что запись лагранжиана в форме (1) не удовлетворяет условию консерватизма системы. Это связано с тем, что векторный потенциал, входящий в это соотношение, связан с движением сторонних зарядов, с которыми и взаимодействует движущийся заряд. Изменение скорости заряда, для которого находится лагранжиан, повлечёт за собой   изменение скорости этих зарядов, и на это будет потрачена энергия движущегося заряда.    Для того, чтобы обеспечить консерватизм системы, необходимо знать энергию взаимодействия движущегося заряда со всеми сторонними зарядами, в том числе и с теми, от которых зависит векторный потенциал. Это можно сделать путём использования скалярно-векторного потенциала [4-7].
      Скалярный потенциал \(\varphi (r)\)   в точке нахождения заряда определяется всеми окружающими зарядами \({g_j}\) и определяется соотношением:
\(\varphi (r) = \sum\limits_j {\frac{1}{{4\pi \varepsilon }}} \frac{{{g_j}}}{{{r_j}}}\)
Каждый движущийся заряд создаёт в точке наблюдения потенциал [4-7]
\(\varphi '(r,{v_ \bot }) = \varphi (r)ch\frac{{{v_ \bot }}}{c}\) ,
где \({v_ \bot }\)   - скорость, направленная нормально к вектору, соединяющему движущийся заряд и точку наблюдения.
     Если данную точку пространства окружает какое-то количество движущихся и неподвижных зарядов, то для нахождения скалярного потенциала в заданной точке необходимо произвести суммирование их потенциалов:
\(\varphi '(r) = \sum\limits_j {} \varphi ({r_j})ch\frac{{{v_{j \bot }}}}{c} = \sum\limits_j {} \frac{1}{{4\pi \varepsilon }}\frac{{{g_j}}}{{{r_j}}}ch\frac{{{v_{j \bot }}}}{c}\)

[Фёдор Менде]

С учётом этого обстоятельством потенциальная часть лагранжиана заряда  , находящегося в окружении неподвижных и движущихся сторонних зарядов запишется следующим образом:
\(L =  - e\sum\limits_j {} \frac{1}{{4\pi \varepsilon }}\frac{{{g_j}}}{{{r_j}}}ch\frac{{{v_{j \bot }}}}{c}\)                                             (3)
В том  случае, если заряд    сам движется относительно  выбранной ИСО со скоростью \(v\) , то его лагранжиан, как и ранее, определяется соотношением (1) с той лишь разницей, что в качестве скоростей \({v_{j \bot }}\)   берутся относительные скорости зарядов по отношению к заряду    и добавляется член, определяющий кинетическую энергию самого заряда. Лагранжиан для малых скоростей при этом принимает вид:
\(L = \frac{{m{v^2}}}{2} - e\sum\limits_j {} \frac{1}{{4\pi \varepsilon }}\frac{{{g_j}}}{{{r_j}}}ch\frac{{{v_{j \bot }}}}{c}\)
Такой подход лишен указанного уже недостатка, т.к. удовлетворяет полному консерватизму системы, поскольку в лагранжиане учтены все взаимодействия заряд с окружающими его зарядами. 


Литература.

1. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике.  М: Мир, 1977.
2. Левич В. Г. Курс теоретической физики. М: Физматгиз, 1962. - 696 с.
3. Ландау Л. Д. Лифшиц Е. М. Теория поля. М: Наука, 1988. – 509 с.
4. Менде Ф. Ф. К вопросу об уточнении уравнений элетромагнитной индукции.   - Харьков, депонирована в  ВИНИТИ,   №774-В88 Деп., 1988.
5.  Менде Ф. Ф.  Существуют ли ошибки в современной  физике. Харьков,
Константа, 2003.
6.  Mende F. F.  On refinement of certain laws of classical  electrodynamics,  arXiv, physics/0402084.
7.  Mende F. F.  Conception of the scalar-vector potential in  contemporary   
electrodynamics, arXiv.org/abs/physics/0506083.

[Фёдор Менде]

    В классической электродинамике нет преобразований электрических и магнитных полей при переходе из одной ИСО в другую. В связи с этим в рамках классической электродинамики объяснить такое явление как фазовая аберрация света звёзд до сих пор не удавалось.
   В данной статье сделана попытка найти физически обоснованные пути получения преобразований полей при переходе из одной ИСО в другую в рамках классической электродинамики.
     Поля и их потенциалы, которые создаются в данной инерциальной системе отсчета (ИСО) движущимися зарядами и движущимися источниками электромагнитных волн, будем называть динамическими. Примером динамического поля может служить магнитное поле, которое возникает вокруг движущихся зарядов.
          Первым шагом в направлении нахождения физически обоснованных путей получения преобразований полей и определения динамических потенциалов явилось введение симметричных законов магнитоэлектрической и электромагнитной индукции [6, 7]. Они получены в рамках преобразований Галилея с использованием в уравнениях индукции субстанциональной производной и записываются следующим образом [8-12]:
\(\begin{gathered}
  \oint {{\mathbf{E'}}d{\mathbf{l'}} =  - \int {\frac{{\partial {\mathbf{B}}}}{{\partial t}}} } d{\mathbf{s}} + \oint {\left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{B}}} \right]} d{\mathbf{l'}} \hfill \\
  \oint {{\mathbf{H'}}d{\mathbf{l'}} = } \int {\frac{{\partial {\mathbf{D}}}}{{\partial t}}} d{\mathbf{s}} - \oint {\left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{D}}} \right]} d{\mathbf{l'}} \hfill \\
\end{gathered} \) ,  (2.1)
или
\(\begin{gathered}
  rot{\mathbf{E'}} =  - \frac{{\partial {\mathbf{B}}}}{{\partial t}} + rot\left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{B}}} \right] \hfill \\
  rot{\mathbf{H'}} = \frac{{\partial {\mathbf{D}}}}{{dt}} - rot\left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{D}}} \right] \hfill \\
\end{gathered} \) .  (2.2)
Для постоянных полей преобразования (2.2) имеют вид:
\(\begin{gathered}
  {\mathbf{E'}} = \left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{B}}} \right] \hfill \\
  {\mathbf{H'}} =  - \left[ {{\mathbf{v}} \times {\mathbf{D}}} \right] \hfill \\
\end{gathered} \)  .  (2.3)
В соотношениях (2.1)-(2.3) штрихованные и не штрихованные величины представляют  поля и элементы в движущейся и неподвижной ИСО соответственно. Ранее преобразования (2.3) выводились только из преобразований Лоренца.
     Законы индукции (2.1)–(2.3) не указывают причину возникновения полей в исходной неподвижной ИСО, а описывают только распространение полей и их преобразования при переходе к другим ИСО. Соотношения (2.3) свидетельствуют о наличии перекрестной связи между полями \({\mathbf{E}}\)  и \({\mathbf{H}}\)  при относительном движении систем отсчета, т.е. движение в полях \({\mathbf{H}}\)  приводит к появлению полей \({\mathbf{E}}\)  и наоборот. Следствия из (2.3) впервые рассмотрены в [13]. Если параллельно оси заряженного с погонным зарядом \(g\)  стержня в его электрическом поле \(E = \frac{g}{{2\pi \varepsilon r}}\)  (\(r\)  – расстояние от оси стержня до  точки наблюдения) движется ИСО со скоростью \(\Delta v\) , то в ней появится дополнительное магнитное поле \(\Delta H = \varepsilon E\Delta v\) . Если вторая ИСО движется относительно первой со скоростью \(\Delta v\) , то уже за счет  движения в поле \(\Delta H\)  появится добавка к электрическому полю \(\Delta E = \mu \varepsilon E{\left( {\Delta v} \right)^2}\) . В результате дальнейшего продолжения процесса получается ряд, дающий величину электрического поля \({E'_v}\left( r \right) \)  в движущейся ИСО при достижении скорости \(v = n\Delta v\) , когда \(\Delta v \to 0\) , а \(n \to \infty \) . В конечном итоге, в движущейся ИСО величина динамического электрического поля окажется больше, чем в исходной и определится соотношением:
\(E'\left( {r,v} \right) = \frac{{gch\frac{v}{c}}}{{2\pi \varepsilon r}} = Ech\frac{v}{c}\) .
      Создаваемое движущимся точечным зарядом \(e\)  поперечное электрическое поле (здесь и далее это есть та составляющая электрического поля заряда, напряженность которой направлена нормально скорости заряда в той же плоскости, в которой лежит вектор, соединяющий движущийся заряд и точку наблюдения) примет вид:
\(E'\left( {r,v} \right) = \frac{{ech\frac{v}{c}}}{{4\pi \varepsilon {r^2}}}\) ,
где \(v\)  – величина скорости заряда.
    
Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов, al132

[Фёдор Менде]

Создаваемое тем же зарядом продольное электрическое поле (здесь и далее это есть та составляющая электрического поля заряда, напряженность которой коллинеарна скорости заряда) от скорости заряда не зависит.
      Скалярный потенциал поперечного электрического поля имеет вид:
\(\phi '\left( {r,v} \right) = \frac{{ech\frac{v}{c}}}{{4\pi \varepsilon r}} = \phi \left( r \right)ch\frac{v}{c}\) ,  (2.4)           где \(\varphi (r) \) - скалярный потенциал неподвижного заряда. Потенциал \(\phi '\left( {r,v} \right) \)  может быть назван скалярно-векторным, т.к. он зависит не только от абсолютной величины заряда, но и от направления и абсолютной величины скорости его движения относительно точки наблюдения. Скалярный потенциал создаваемого тем же зарядом продольного электрического поля от скорости заряда не зависит. Могут быть вычислены также электрические поля, индуцируемые ускоренно движущимся зарядом.
Такой же результат для заряженного стержня можно получить другим способом. Запишем формулы взаимной индукции полей в подвижной системе отсчёта:
\(dH' = \varepsilon E'dv\) , (2.5)
\(dE' = \mu H'dv\)  (2.6)
или, иначе,
\(\frac{{dH'}}{{dv}} = \varepsilon E'\)  (2.7)
\(\frac{{dE'}}{{dv}} = \mu H'\) ,  (2.8)
где (2.7) соответствует (2.5), а (2.8) соответствует (2.6).
Разделив уравнения (2.7) и (2.8) на \(E\) , получим соответственно:
\(\frac{{d\left( {\frac{{H'}}{E}} \right)}}{{dv}} = \varepsilon \frac{{E'}}{E}\) , (2.9)
\(\frac{{d\left( {\frac{{E'}}{E}} \right)}}{{dv}} = \mu \frac{{H'}}{E}\) . (2.10)
Продифференцировав обе части (2.10), имеем:
\(\frac{{{d^2}\left( {\frac{{E'}}{E}} \right)}}{{d{v^2}}} = \mu \frac{{d\left( {\frac{{H'}}{E}} \right)}}{{dv}}\) . (2.11)   Подставив (2.9) в (2.11), получим:
\(\frac{{{d^2}\left( {\frac{{E'}}{E}} \right)}}{{d{v^2}}} = \mu \varepsilon \frac{{E'}}{E}\) . (2.12)                               
Общим решением дифференциального уравнения (2.12) является функция
\(\frac{{E'}}{E} = {C_2}ch\left( {\frac{v}{c}} \right) + {C_1}sh\left( {\frac{v}{c}} \right) \) ,  (2.13)                               
где \({C_1}\) , \({C_2}\)  – произвольные постоянные.
    Так как при \(v = 0\)  должно быть выполнено \(E' = E\) , то из (2.13) получим:
\(\frac{{E'}}{E} = ch\left( {\frac{v}{c}} \right) + {C_1}sh\left( {\frac{v}{c}} \right)\) .
Выбирая \({C_1} = 0\) , имеем:
\(E' = Ech\left( {\frac{v}{c}} \right) \) .
    Если применить полученные результаты к электромагнитной волне и обозначить компоненты полей, параллельные скорости ИСО, как \({E_ \uparrow }\)  и \({H_ \uparrow }\) , а \({E_ \bot }\)  и \({H_ \bot }\) , как компоненты, нормальные к ней, то преобразования полей запишутся [13]:
\(\begin{gathered}
  {{{\mathbf{E'}}}_ \uparrow } = {{\mathbf{E}}_ \uparrow }, \hfill \\
  {{{\mathbf{E'}}}_ \bot } = {{\mathbf{E}}_ \bot }ch{\frac{v}{c}_{}}{ + _{}}\frac{{{Z_0}}}{v}\left[ {{\mathbf{v}} \times {{\mathbf{H}}_ \bot }} \right]sh\frac{v}{c}, \hfill \\
  {{{\mathbf{H'}}}_ \uparrow } = {{\mathbf{H}}_ \uparrow }, \hfill \\
  {{{\mathbf{H'}}}_ \bot } = {{\mathbf{H}}_ \bot }ch{\frac{v}{c}_{}}{ - _{}}\frac{1}{{v{Z_0}}}\left[ {{\mathbf{v}} \times {{\mathbf{E}}_ \bot }} \right]sh\frac{v}{c}, \hfill \\
\end{gathered} \)  (2.14)
где \({Z_0} = \sqrt {\frac{{{\mu _0}}}{{{\varepsilon _0}}}} \)  – импеданс свободного пространства, \(c = \sqrt {\frac{1}{{{\mu _0}{\varepsilon _0}}}} \)  – скорость света.
     Преобразования (2.14) обычно называют преобразованиями Менде [14]. Строгое математическое обоснование они получили в [14] в рамках транскоординатной формулировки уравнений Максвелла [15], обобщающей традиционную формулировку Герца-Хевисайда в направлении более адекватного перехода от одной ИСО к другой за счет совершенствования математического аппарата дифференциального исчисления полевых функций в рамках гиперконтинуальных представлений о пространстве и времени [16], обобщающих релятивистские представления.

[Фёдор Менде]

   Если применить полученные результаты к электромагнитной волне и обозначить компоненты полей, параллельные скорости ИСО, как \({E_ \uparrow }\)  и \({H_ \uparrow }\) , а \({E_ \bot }\)  и \({H_ \bot }\) , как компоненты, нормальные к ней, то преобразования полей запишутся [13]:
\(\begin{gathered}
  {{{\mathbf{E'}}}_ \uparrow } = {{\mathbf{E}}_ \uparrow }, \hfill \\
  {{{\mathbf{E'}}}_ \bot } = {{\mathbf{E}}_ \bot }ch{\frac{v}{c}_{}}{ + _{}}\frac{{{Z_0}}}{v}\left[ {{\mathbf{v}} \times {{\mathbf{H}}_ \bot }} \right]sh\frac{v}{c}, \hfill \\
  {{{\mathbf{H'}}}_ \uparrow } = {{\mathbf{H}}_ \uparrow }, \hfill \\
  {{{\mathbf{H'}}}_ \bot } = {{\mathbf{H}}_ \bot }ch{\frac{v}{c}_{}}{ - _{}}\frac{1}{{v{Z_0}}}\left[ {{\mathbf{v}} \times {{\mathbf{E}}_ \bot }} \right]sh\frac{v}{c}, \hfill \\
\end{gathered} \)  (2.14)
где \({Z_0} = \sqrt {\frac{{{\mu _0}}}{{{\varepsilon _0}}}} \)  – импеданс свободного пространства, \(c = \sqrt {\frac{1}{{{\mu _0}{\varepsilon _0}}}} \)  – скорость света.
     Преобразования (2.14) обычно называют преобразованиями Менде [14]. Строгое математическое обоснование они получили в [14] в рамках транскоординатной формулировки уравнений Максвелла [15], обобщающей традиционную формулировку Герца-Хевисайда в направлении более адекватного перехода от одной ИСО к другой за счет совершенствования математического аппарата дифференциального исчисления полевых функций в рамках гиперконтинуальных представлений о пространстве и времени [16], обобщающих релятивистские представления.
     Покажем, как при помощи соотношений (15) объясняется явление фазовой аберрации, не имеющее объяснений в рамках классической нерелятивистской электродинамики. Пусть имеются компоненты плоской волны \({H_z}\)  и \({E_x}\) , распространяющейся в направлении \(y\) , а штрихованная  система движется в направлении \(x\)  со скоростью \({v_x}\) . Тогда получим компоненты полей в штрихованной системе координат в соответствии с (15.15):
\(\begin{array}{*{20}{c}}
  {{{E'}_x} = {E_x},}&{{{E'}_y} = {H_z}\operatorname{sh} \frac{{{v_x}}}{c},}&{{{H'}_z} = {H_z}\operatorname{ch} \frac{{{v_x}}}{c}}
\end{array}\) .
Таким образом, имеется неоднородная волна, имеющая в направлении распространения компоненту \({E'_v}\) .
   Запишем суммарное поле \(E'\)  в движущейся ИСО:
\(E' = \sqrt {{{\left( {{{E'}_x}} \right)}^2} + {{\left( {{{E'}_y}} \right)}^2}}  = {E_x}\operatorname{ch} \left( {\frac{{{v_x}}}{c}} \right)\)                         (16)
Если вектор \({\mathbf{H'}}\)  по-прежнему ортогонален оси \(y\) , то вектор \({\mathbf{E'}}\)  теперь наклонен к ней на угол \(\alpha \) , определяемый соотношением:
\(\alpha  \cong sh\left( {\frac{v}{c}} \right) \cong \frac{v}{c}\) .                                      (17)
Это и есть фазовая аберрация. Именно на такой угол приходится наклонять телескоп по ходу движения Земли вокруг Солнца, чтобы наблюдать звезды, находящиеся в действительности в зените.
   Вектор Пойнтингa теперь также направлен уже не по оси \(y\) , а, находясь в плоскости \(xy\) , наклонен к оси \(y\)  на угол, определяемый (17). Отношение абсолютных величин векторов \({\mathbf{E'}}\)  и \({\mathbf{H'}}\)  в обеих системах остались одинаковыми. Но абсолютная величина вектора Пойнтинга увеличилась. Даже поперечное к направлению распространения волны движение ИСО увеличивает ее энергию в этой ИСО. Физический смысл явления поясним следующей аналогией. Когда дождевые капли падают вертикально, то энергия у них одна. Но в инерциальной системе, двигающейся нормально к вектору их скорости, к этой скорости добавляется вектор скорости инерциальной системы. При этом абсолютная величина скорости капель в инерциальной системе будет равна корню квадратному из суммы квадратов указанных скоростей. Такой же результат дает нам и соотношение (16).
   Если поляризация волны изменится, то результат останется прежним, так как преобразования по отношению к векторам \({\mathbf{E}}\)  и \({\mathbf{H}}\)  полностью симметричны. Единственным отличием будет то, что теперь получится волна, у которой появится в направлении распространения компонента \({H'_v}\) .

[Фёдор Менде]

   Полученные волны имеют в направлении распространения дополнительные вектора электрического или магнитного поля, и в этом они похожи на \(E\)  и \(H\) волны, распространяющиеся в волноводах. В данном случае возникает необычная волна, у которой фазовый фронт наклонен к вектору Пойнтинга на угол, определяемый соотношением (17). По сути дела, полученная волна является суперпозицией плоской волны с фазовой скоростью \(c = \frac{1}{{\sqrt {\mu \varepsilon } }}\)
  и дополнительной волны, ортогональной к направлению распространения плоской волны и имеющей бесконечную фазовую скорость.
Теперь у автора статьи
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=538083.0
есть возможность сравнить его экспериментальные результаты с представленной теорией.


Литература

1. Николаев Г.В. Современная электродинамика и причины ее парадоксальности: издание 2-е, дополненное. Томск: Изд-во научно-технической литературы, 2003. 177 с.
2. П. К. Рашевский. Риманова геометрия и тензорный анализ. М.: Наука, 1967.
3. Gomori M., Szabo L.E. Is the relativity principle consistent with classical electrodynamics? Towards a logico-empiricist reconstruction of a physical theory. Budapest: Institute of Philosophy, Department of Logic. Preprint (v5) of 4 April 2011. 39 p.
4. Bertocci U. and Capria M.M. Am. J. Phys. 59 (11), November 1991. P. 1030 – 1032.
5. Маринов С. Экспериментальные нарушения принципов относительности, эквивалентности и сохранения энергии / Физическая мысль России. 1995. № 2. С. 52-77.
6. Ф. Ф. Менде. Существуют ли ошибки в современной  физике, Харьков, Константа, 2003.
7. Ф. Ф. Менде. Великие заблуждения и ошибки физиков XIX-XX столетий. Революция в современной физике. Харьков, НТМТ, 2010.
8. F. F. Mende. What is Not Taken into Account and they Did Not Notice Ampere, Faraday, Maxwell, Heaviside and Hertz . AASCIT Journal of Physics, 2015, Vol.1 , No. 1, p. 28-52.
9. Менде Ф. Ф. Новые подходы в современной классической электродинамике, Часть II, Инженерная физика, 2013, №2, с. 3-17.
10. F. F. Mende, Concept of Scalar-Vector Potential in the Contemporary Electrodynamic, Problem of  Homopolar Induction and Its Solution. International Journal of Physics, 2014, Vol. 2, No. 6, p. 202-210.
URL:  http://pubs.sciepub.com/ijp/2/6/4  
11. F. F. Mende, Consideration and the Refinement of Some Laws and Concepts of Classical Electrodynamics and New Ideas in Modern Electrodynamics. International Journal of Physics, 2014, Vol. 2, No. 8, p. 231-263.
URL:  http://pubs.sciepub.com/ijp/2/6/8
12. F. F. Mende. Concept of Scalar-Vector Potential and Its Experimental Confirmation. AASCIT Journal of Physics, 2015, Vol.1 , No. 3, p. 135-148.
URL:  http://www.aascit.org/journal/archive2?journalId=977&paperId=2176
13. Ф. Ф. Менде. К вопросу об уточнении уравнений элетромагнитной индукции.  Харьков, депонирована в ВИНИТИ,   №774-В88 Деп., 1988, 32с.
14. Дубровин А.С. Преобразования Менде в транскоординатной электродинамике // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. 2015. № 12. С. 1006-1012.
15. Дубровин А.С. Транскоординатная электродинамика в пространственно-временном гиперконтинууме // Международный журнал прикладных и фундаментальных исследований. 2015. № 12. С. 34-41.
16. Дубровин А.С. Алгебраические свойства функций одномерных синусоидальных волн и пространство-время // Вестник Воронежского государственного университета

[Фёдор Менде]

Основным способом захвата власти в науке кланом Ландау-Гинзбурга был захват власти в научных и научно-популярных журналах. Это дало возможность в первую очередь публиковать в них статьи участников клана, а, следовательно, давало возможность скорее защищать диссертации и скорее других продвигаться по служебной лестнице. Это привело к тому, что к середине 60-тых годов клан безраздельно господствовал в науке СССР. Продолжением этой политики в наше время является организация реакционных псевдонаучных форумов, где под видом борьбы с альтами происходит травля тех, кто не согласен с таким положением дел.
Привожу список реакционных форумов и их модераторов, а также провокаторов, которые на этих форумах работают:

Большой форум
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?board=15.0 модератор Alexpo.
Форумы МГУ:
http://dxdy.ru/diskussionnye-temy-f-f29-0.html  модераторы: photon, witerussian, intry, парджеттер.
Форум ФИАН:
http://phorum.lebedev.ru/viewforum.php?f=26   модератор Морозов.
Форумы SciTecLibraru.ru:
http://www.sciteclibrary.ru/cgi-bin/yabb2/YaBB.pl?board=physic модераторы: peregoudov, E-Eater.
http://www.sciteclibrary.ru/cgi-bin/yabb2/YaBB.pl?board=physik-alt модераторы: Админ, quasi.
http://www.sciteclibrary.ru/cgi-bin/yabb2/YaBB.pl?board=OTO модератор kkdil.
http://www.sciteclibrary.ru/cgi-bin/yabb2/YaBB.pl?board=obrazovanie модератор Админ.
http://www.sciteclibrary.ru/cgi-bin/yabb2/YaBB.pl?board=nauka модератор Админ. 
Форум CNews:
 http://live.cnews.ru/forum/index.php?&showforum=259  модератор: Обезьяна с бананом,
Форум МИФИ:
http://corum.mephist.ru/index.php?showforum=120    модераторы Кровавая Гебня и McSim.
Форум НГУ:
http://www.nsu.ru/phpBB/viewforum.php?f=15  модератор Феникс.
Форум журнала Наука и жизнь:
http://www.nkj.ru/forum/forum26/ модератор BETEP IIEPEMEH.
Инофорум http://www.inoforum.ru/forum/index.php?s=4baed87b89829f3444fab77ac94c1900&showforum=175  модератор СИд.

Список провокаторов на этих форумах

Homo Sapiens,  Andre De Pure,  Free Researcher, cartesy, Fiztech83, Munin, Evs, Vladimir Dubrovskii, Moving Observer, S1680, Архимандрей, Злой, Корочун, Neper, Фрико Делькин,  Алекспа, Дуремар, ВЕТЕР IIЕРЕМЕН, Herodotus, KASTRO, yakiniku, ieom,  Вивлат, Ихний пулемётчик,  theprotoss, cpr, lulin, Universum , Evgueni, Akademovetz, Montmorency, chrn, Dagon, Кит, MrMister, Carl XVI Gustaf, Дерзю Узала, pois, Прон, POLHOHLA, Herodotus, naturfilosof, cosezhefi, Скриббл, Тамбовский волк, БЫК, Разнорабочий, Третий Раз, Кухарка, Кият Крымский, creator777, чудик, Зубр, Томас, Херодот, Король Альтов, Славянка, ieom, kichrot, Дачник. BJIaquMup и многие другие....

[Фёдор Менде]

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов


Трансформатор постоянного напряжения

Ф. Ф. Менде, А. С. Дубровин.

Аннотация

Существует широкий класс трансформаторов переменного напряжения и тока, однако проблема создания трансформатора постоянного напряжения пока не решена. В статье приведена конструкция трансформатора постоянного напряжения с регулируемым коэффициентом трансформации. Принцип действия такого трансформатора основан на использовании законов параметрической самоиндукции.


Ключевые слова: напряжение, трансформатор, ёмкость, трансформатор постоянного напряжения.


1. Введение

 Существует широкий класс трансформаторов переменного напряжения и тока, однако проблема создания трансформатора постоянного напряжения пока не решена. В статье приведена конструкция трансформатора постоянного напряжения с регулируемым коэффициентом трансформации. Принцип действия такого трансформатора основан на использовании законов параметрической самоиндукции [1-4].

2. Принцип действия генератора постоянного напряжения


     Если имеется конденсатор, емкость которого \(C\) , и этот конденсатор заряжен  до разности потенциалов \(U\) , то энергия, накопленная в нём, определяется соотношением
\({W_C} = \frac{1}{2}{C_1}{U^2}\) .                                                 (2.1)
А заряд \(Q\) , накопленный в емкости, равен  
\({Q_{C,U}} = CU\) .                                                    (2.2)                                      
Из соотношения (2.2) видно, что если в уединённой ёмкости заряд оставить неизменным, то напряжение на ней можно изменять путем изменения самой ёмкости. В этом случае выполняется  соотношение
\({Q_{C,U}} = CU = {C_0}{U_0} = const\) ,

где \(C\) , \(U\) - текущие значения, а \({C_0}\) , \({U_0}\) - начальные значения этих параметров.
   Напряжение на емкости и энергия, накопленная в ней, будут при этом  определяться соотношениями [1-4]:
\(U = \frac{{{C_0}{U_0}}}{C} = K{U_0}\) ,                                               (2.3)
\({W_C} = {\frac{1}{2}_{}}\frac{{{{\left( {{C_0}{U_0}} \right)}^2}}}{C}\)  .                                             (2.4)
Коэффициент \(K = \frac{{{C_0}}}{C}\)  назовём коэффициентом трансформации  постоянного  напряжения. Этот коэффициент легко регулировать путём изменения отношения ёмкостей.
   Схема трансформатора напряжения, реализующая рассмотренный принцип, представлена на рис. 1.
В данной схеме к переменному конденсатору посредством диода подключён источник трансформируемого напряжения \({U_0}\) .
Приращение напряжения, которое может обеспечить такой трансформатор, определяется из соотношения
\(\Delta {U_C} = \left( {\frac{{{C_0}}}{C} - 1} \right){U_0}\) .


 


Рис. 1. Схема трансформатора  постоянного напряжения

[Фёдор Менде]

Как следует из соотношений (2.3) и (2.4) при уменьшении ёмкости конденсатора на нём увеличивается не только напряжение, но и энергия, запасённая в нём. Эта энергия отбирается у механического источника энергии, обеспечивающего изменение ёмкости. Поэтому рассматриваемый трансформатор можно рассматривать, и как преобразователь механической энергии в электрическую.
  Приращение энергии, накопленной в конденсаторе, при изменении его ёмкости определяется из соотношения
\(\Delta {W_C} = \frac{1}{2}{\left( {{C_0}{U_0}} \right)^2}\left( {\frac{1}{C} - \frac{1}{{{C_0}}}} \right) \) .

    Следует отметить, что такой трансформатор может работать только в режиме повышения напряжения, т.к. при попытке получить уменьшение напряжения на конденсаторе это сделать не удастся по той причине, что диод  обеспечивает однополярное подключение источника напряжения к конденсатору и поэтому напряжение на конденсаторе уменьшиться не может.
   Достоинством рассмотренного трансформатора является его простота.

Заключение

   В статье приведена конструкция трансформатора постоянного напряжения с регулируемым коэффициентом трансформации. Принцип действия такого трансформатора основан на использовании законов параметрической самоиндукции.

Литература

1.  Ф. Ф. Менде,  А. С.  Дубровин.  Особые свойства реактивных элементов и    потоков заряженных частиц. Инжененрная физика, №11, 2016, с. 13-21.
2.  F. F. Mende, New Properties of Reactive Elements and the Problem of Propagation of Electrical Signals in Long Lines, American Journal of Electrical and Electronic Engineering,  Vol. 2, No. 5, (2014), р.141-145.
3. F. F. Mende. Induction and Parametric Properties of Radio-Technical Elements and Lines and Property of Charges and Their Flows, AASCIT Journal of Physics
Vol.1 , No. 3, Publication Date: May 21, 2015, р. 124-134
4. Ф. Ф. Менде,  А. С.  Дубровин. Альтернативная идеология электродинамики. М.: Перо, 2016. - 198 с.

Статья опубликована в журнале Инжененрная физика,  №7, 2017, с. 14-16.  http://infiz.tgizd.ru/ru/arhiv/16526 .

[Фёдор Менде]

Высоковольтный генератор постоянного тока

Ф. Ф. Менде, А. С. Дубровин.

Аннотация

      Проблема создания бесколлектороного генератора постоянного тока до сих пор не решена, Наличие коллектора и трущихся щёток усложняет конструкцию генератора и уменьшает ресурс его работы. В статье приведена конструкция бесколлекторного генератора постоянного тока, в котором используется ёмкость с переменными параметрами.

Ключевые слова: ток, напряжение, ёмкость, генератор постоянного тока, трансформатор постоянного напряжения,  водяной насос.


1. Введение

   Существует два типа генераторов постоянного тока, которые преобразуют механическую энергию в электрическую. К первому типу таких генераторов относятся генераторы, в которых ротор, на котором расположены обмотки, вращается в магнитном поле статорных обмоток.[1]. Такие генераторы в обязательном порядке имеют коллектор с ламелями, разделёнными изолирующими промежутками. Цилиндрический коллектор с ламелями насажен на ту же ось, что и ротор и вращается одновременно с ним.  При наличии  на роторе одной обмотки ламели представляют два полукольца, которые подключены к концам обмотки. При большем количестве обмоток ламели занимают определённые сектора на цилиндре. Их количество равно удвоенному числу обмоток. Ток с ламелей коллектора снимается посредством щёток. Другой тип механического генератора, позволяющего преобразовывать механическую энергию в электрическую, представляют униполярные генераторы.   В таких генераторах вращение ротора происходит в постоянном магнитном поле [2]. Этот тип генератора также требует наличия вращающегося коллектора и щёток для подключения к нагрузке. Наличие коллектора и трущихся щёток является главным недостатком рассмотренных генераторов, т.к. эти элементы быстро изнашиваются.
   Генераторы постоянного тока, превращающие механическую энергию в электрическую и не имеющие вращающегося коллектора и щёток пока не созданы.

2. Принцип действия генератора постоянного тока,

   Если в нашем распоряжении имеется емкость \(C\) , и эта емкость заряжена до разности потенциалов \(U\) , то заряд \(Q\) , накопленный в ней, определяется соотношением:
\({Q_{C,U}} = CU\) .
Если имеется уединённая заряженная ёмкость, в6еличина которой может изменяться, то выполняется соотношение [3-6]
\(CU = {C_0}{U_0} = const\) ,

где \( \) и  \(U\) - текущие значения, а \({C_0}\)  и \({U_0}\) - начальные значения этих параметров, имеющие место при отключении от емкости источника напряжения.
   Напряжение на емкости будут при этом определяться соотношением:
\(U = \frac{{{C_0}{U_0}}}{C}\) ,                                              (2.1)
Это свойство уединённой ёмкости может быть использовано для умножения напряжения. Коэффициент, равный
\(K = \frac{{{C_0}}}{C}\)
назовём коэффициентом умножения напряжения.
    Если мы имеем дело с плоским конденсатором? размеры пластин которого значительно больше, чем расстояние между ними и краевыми эффектами можно пренебречь, ёмкость конденсатора  определяется соотношением
\(C = \frac{{\varepsilon S}}{d}\) ,                                               (2.2)
где \(S\) - площадь пластин, \(d\) - текущее расстояние между пластинами, \(\varepsilon \) - диэлектрическая проницаемость среды, в которой расположены пластины.

[Фёдор Менде]

    Допустим, что в начальный момент расстояние между пластинами минимально и равно \({d_0}\) . Тогда начальная ёмкость конденсатора составит
\({C_0} = \frac{{\varepsilon S}}{{{d_0}}}\)                                                (2.3)

Подставляя в соотношения (2.2) и (2.3) соотношение (2.3), находим
\(U = \frac{{d{U_0}}}{{{d_0}}}\)
В этом случае коэффициент умножения  напряжения будет равен
\(K = \frac{d}{{{d_0}}}\)                                                (2.4)

Схема устройства, которая реализует такой умножитель? показана на рис. 1.

 
 



Рис. 1. Схема трансформатора  постоянного напряжения


   Подключим к диоду положительную клемму  источника  постоянного напряжения \({U_0}\) . При этом между пластинами конденсатора установится разность потенциалов равная \({U_0}\) . Начнём раздвигать пластины.  При этом напряжение на конденсаторе превысит  начальное значение, но поскольку в цепи находится диод, который не даёт возможности зарядам двигаться обратно в цепь источника питания, отношение напряжений на конденсаторе и источника питания будет соответствовать соотношению (2.4). Это означает, что данная схема представляет трансформатор постоянного напряжения. Данный процесс требует со стороны устройства, осуществляющего перемещение пластин конденсатора, затрат энергии, которая определяется соотношением [3-5]
\({W_C} = {\frac{1}{2}_{}}\frac{{{{\left( {{C_0}{U_0}} \right)}^2}}}{C}\)


   Рассмотренный принцип можно использовать для создания бесколлекторного источника постоянного тока. Схема такого источника приведена на Рис. 2.

 



Рис. 2. Схема бесколлекторного источника постоянного тока.


   В исходном положении, кода пластины конденсатора неподвижны и находятся на расстоянии \({d_0}\) , разность потенциалов на пластинах равна \({U_0}\) . В этом состоянии схема сбалансирована, и ток во всех её контурах отсутствует. Но как только мы начинаем раздвигать пластины конденсатора, и сместим их на величину \(\Delta d\)  на них появляется дополнительное напряжение \(\Delta U = \Delta d{U_0}\)  Это дополнительное напряжение через правый диод поступает в цепь, состоящую из источника напряжения \({U_0}\) , а также нагрузочного сопротивления  \(R\) и через нагрузочное сопротивление потечёт ток
\(I = \frac{{\Delta d{U_0}}}{R}\) .
Импульс тока, образовавшегося в нагрузочном сопротивлении, будет иметь вид затухающей экспоненты, характерной для \(RC\)  цепи. При этом  на конденсаторе опять установится разность потенциалов, равная \({U_0}\) , но ёмкость конденсатора в этом положении будет меньше, чем исходном состоянии и составит
\({C_0} = \frac{{\varepsilon S}}{{{d_0} + \Delta d}}\)

 Если теперь попытаться вернуть пластины конденсатора в исходное положение, то напряжение на конденсаторе станет меньше чем \({U_0}\)  и, чтобы оно стало равным этому значению, через левый диод потечёт ток, который и приведёт к такому результату.
   Если движение пластин конденсатора будет периодическим, то схема процесса не измениться, и через нагрузочное сопротивление будет течь периодически меняющийся ток, постоянная составляющая которого будет отлична от нуля.

[Фёдор Менде]

Принцип действия рассмотренного генератора постоянного тока аналогичен принципу действия клапанного водяного насоса, схема работы которого представлена на Рис. 3.  
 


Рис. 3. Схема водяного насоса.


   При перемещении поршня вверх правый выпускной клапан открывается, и излишки воды выбрасываются наружу. При перемещении поршня вниз открывается левый впускной клапан, и очередная порция воды поступает в полость насоса.
  Роль клапанов в схеме описанного генератора играют диоды, а роль цилиндра с двигающимся поршнем играет конденсатор, у которого ёмкость может изменяться.

3. Заключение

   Проблема создания бесколлектороного генератора постоянного тока до сих пор не решена, Наличие коллектора и трущихся щёток усложняет конструкцию генератора и уменьшает ресурс его работы. В статье приведена конструкция бесколлекторного генератора постоянного тока, в котором используется ёмкость с переменными параметрами. По сути дела предлагается механический насос, который способен перекачивать заряды. Такое решение имеет важное значение, прежде всего, с идеологической точки зрения.

Литература

1. А. И. Вольдек, В. В. Попов. Электрические машины. Введение в электромеханику. Машины постоянного тока и трансформаторы: Учебник для вузов. - СПб: «Питер», 2008. -320 с.
2. И. Е. Тамм. Основы теории электричества М.: Наука, 1989 - 504 с.
3. Ф. Ф. Менде,  А. С.  Дубровин.  Особые свойства реактивных элементов и потоков заряженных частиц. Инжененрная физика, №11, 2016, с. 13-21.
4.  F. F. Mende, New Properties of Reactive Elements and the Problem of Propagation of Electrical Signals in Long Lines, American Journal of Electrical and Electronic Engineering,  Vol. 2, No. 5, (2014), 141-145.
5. F. F. Mende. Induction and Parametric Properties of Radio-Technical Elements and Lines and Property of Charges and Their Flows, AASCIT Journal of Physics
Vol.1 , No. 3, Publication Date: May 21, 2015, Page: 124-134
6. Ф. Ф. Менде,  А. С.  Дубровин. Альтернативная идеология электродинамики. М.: Перо, 2016. - 198 с.

P.S. Статья опубликована в пятом номере журнала Инженерная физика за этот год http://infiz.tgizd.ru/ru/arhiv/16343 .

[Фёдор Менде]

Этот бред мы находим в ландавшивом третьем томе Электродинамика Сплошных сред.
Записывается уравнение движения свободного электрона в переменном электрическом поле
\(  m{{d\vec v} \over {dt}} = e\vec E\)
откуда находится его смещение
\(\vec r =  - {{e\vec E} \over {m{\omega ^2}}}\)
Затем  Ландау говорит, что поляризация \(\vec P\)    есть дипольный момент единицы объёма и полученное смещение вставляется в поляризацию
\(\vec P = ne\vec r =  - {{n{e^2}\vec E} \over {m{\omega ^2}}}\)  
В данном случае рассматривается точечный заряд, и эта операция означает введение электрического дипольного момента для двух точечных зарядов с противоположными знаками, расположенными на расстоянии \(\vec r\)  
\({\vec p_e} =  - e\vec r\)  
где вектор \(\vec r\)  направлен от положительного заряда к отрицательному. Этот шаг вызывает недоумение, поскольку рассматривается  точечный электрон, и чтобы говорить об электрическом дипольном моменте, нужно иметь в этой среде для каждого электрона заряд противоположного знака, отнесённый от него на расстояние \(\vec r$\) .  В данном же случае рассматривается газ свободных электронов, в котором отсутствуют заряды противоположных знаков. Далее следует стандартная процедура, когда введённый таким незаконным способом вектор поляризации вводится в диэлектрическую проницаемость
\(\vec D = {\varepsilon _0}\vec E + \vec P = {\varepsilon _0}\vec E - {{n{e^2}\vec E} \over {m{\omega ^2}}} = {\varepsilon _0}\left( {1 - {1 \over {{\varepsilon _0}{L_k}{\omega ^2}}}} \right)\vec E\)  
а поскольку плазменная частота определяется соотношением
\({\omega _p}^2 = {1 \over {{\varepsilon _0}{L_k}}}\)
сразу записывается вектор индукции
\(\vec D = {\varepsilon _0}\left( {1 - {{{\omega _p}^2} \over {{\omega ^2}}}} \right)\vec E\)
При таком подходе получается, что коэффициент пропорциональности
\(\varepsilon (\omega ) = {\varepsilon _0}\left( {1 - {{{\omega _p}^2} \over {{\omega ^2}}}} \right) \)
между электрическим полем  и электрической индукцией, незаконно названный  диэлектрической проницаемостью плазмы, зависит от частоты.
      Именно такой подход и привёл к тому, что  все начали считать, что величина, стоящая в этом соотношении перед вектором электрического поля, есть зависящая от частоты диэлектрическая проницаемость, и электрическая индукция, в свою очередь, тоже зависит от частоты.  И об этом  говорится во всех, без исключения, фундаментальных работах по электродинамике материальных сред. Вот как головотяпство приводит к открытию целого научного направления о частотной дисперсии диэлектрической проницаемости диэлектриков.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов, al132

[Фёдор Менде]

В интернете вы можете найти статью «Боевики комиссии по лженауке»
http://newsland.com/news/detail/id/568400/ . Начинается она словами:
«Эту тайну Эдуард Кругляков, председатель этой Комиссии, наверняка бережёт пуще глаза. Не удивлюсь, если любой из комиссаров сделает удивленные глаза – да вы что!! нет никаких боевиков!!
Конечно, людей с оружием у Комиссии нет… есть люди с компьютерами. Выполняют эти ребята самую позорную работу на свете – втаптывают в грязь тех, кто осмелился опубликовать свои идеи или уже готовые работы в Интернете. Конечно, они боевики! А кто же ещё?!»
Я уже более 10 лет работаю на форумах, и с уверенностью могу сказать, что на всех, так называемых научных форумах, такие боевики присутствуют. Работают они иногда в одиночку иногда целыми группами. Наиболее известной из таких групп была группа Homo Sapiens, в которой в отдельные периоды времени работало до 10 человек. Члены этой группировки получали деньги в конвертах и финансировались уже упомянутой Комиссией по лженауке, инициатором и создателем Комиссии был лауреат Нобелевской премии Гинзбург, а руководителем комиссии являлся академик Кругляков. Фамилии членов этой комиссии хорошо известны, в ней работало порядка 20 академиков и член-коров. Отмечу, что когда финансирование группы Homo Sapiens прекратилось, он был столь обижен, что предлагал свои услуги форуму ДЗВОН, причём готов был в пику прежним нанимателям работать даже бесплатно.
Я наблюдаю за работой «научного» раздела Большого форума уже много лет и даже в отдельные периоды участвовал в его работе. И хочу задать участникам форума вопрос. Как вы думаете, есть ли на нашем форуме боевики Комиссии по лженауке, и если таковые имеются, то кто они и каким образом оплачивается их труд. Ведь такие бесплатно работать не привыкли. Чтобы вам легче было ответить на поставленные вопрос, скажу, что оплачивать труд таких наёмников можно и косвенным путём, например, человек числиться на бюджетной должности в каком-нибудь  академическом НИИ, или учебном заведении, а в рабочее время, вместо выполнения служебных обязанностей работает наёмником на форуме. Но таких горе работников иначе как паразитами и вшами на теле российской науки назвать нельзя. Упреждая ваш ответ, скажу, что такими паразитами и вшами являются: Алекспа, Дуремар и Херодот,

[zzcw]

Алекса́ндр Миха́йлович Серге́ев (род. 2 августа 1955, Бутурлино, Горьковская область, РСФСР, СССР) — советский и российский физик. Президент Российской академии наук с 27 сентября 2017 года.

В июле 2013 года А. М. Сергеев выступил против планов правительства по реформе Российской академии наук (РАН), нашедших отражение в проекте Федерального закона «О Российской академии наук, реорганизации государственных академий наук и внесении изменений в отдельные законодательные акты Российской Федерации» 305828-6. В знак протеста он заявил об отказе вступить в «новую РАН», учреждаемую предлагаемым законом в случае его принятия[2]

LIGO (англ. Laser Interferometer Gravitational-Wave Observatory) — лазерно-интерферометрическая гравитационно-волновая обсерватория. Проект финансируется американским Национальным научным фондом. Достигая по стоимости 365 миллионов долларов, этот проект является самым дорогим среди всех когда-либо финансировавшихся фондом.

Международное научное сообщество LIGO (англ. LIGO Scientific Collaboration, LSC) представляет собой растущую с каждым годом группу исследователей: около 40 научно-исследовательских институтов и 600 отдельных учёных работают над анализом данных, поступающих с LIGO и других обсерваторий. В составе коллаборации работают и две научные группы из России: группа В. П. Митрофанова (Кафедра физики колебаний Физического факультета МГУ, Москва) и группа академика РАН А. М. Сергеева (Институт прикладной физики РАН, Нижний Новгород).

11 февраля 2016 года коллаборации LIGO и Virgo объявили об обнаружении гравитационных волн, произошедшем 14 сентября 2015 года на установках LIGO[1], обнаруженный сигнал исходил от слияния двух чёрных дыр массами 36 и 29 солнечных масс на расстоянии около 1,3 млрд световых лет от Земли, при этом три солнечных массы ушли на излучение[2][3][4]

https://ru.wikipedia.org/wiki/LIGO

Нобелевка по физике 2017:
"За решающий вклад в детектор LIGO и наблюдение гравитационных волн"
https://ru.wikipedia.org/wiki/Список_лауреатов_Нобелевской_премии_по_физике

Какая к черту наука. Некоторое число (весьма немалое) глобальных (транснациональных) сект, паразитирующих на всём и вся.

[Фёдор Менде]

Вы совершенно правы, наука уже давно превратилась в доходный бизнес. По поводу обнаружения гравитационных волн А. А. Рухадзе написал в Нобелевский комитет обоснованный протест, поскольку при таком процессе в обязательном порядке должны были быть обнаружены и нейтрино, но их не обнаружили. Но, как видите, нобелевка за обнаружение гравитационных волн присуждена.
А что касается Андреева, то это типичный РАНовский академик, получивший это звание как директорский пост. И эта братва будет зубами рвать всех тех, кто попытается отнять у них их привилегии. А наши доморощенные прихлебатели только в ладоши хлопать будут, в их поддержку, потому что и сами из этого что-то имеют. И не случайно, что именно Андреев был избран на пост предводителя этой мафии.

[Фёдор Менде]

Поскольку любой процесс распространения электрических полей и потенциалов всегда связан с запаздыванием, введём запаздывающий скалярно-векторный потенциал, считая, что поле этого потенциала распространяется в данной среде со скоростью света:
\[  \varphi (r,t) = \frac{{{g_{_{}}}ch\frac{{{v_ \bot }\left( {t - \frac{r}{c}} \right)}}{c}}}{{4{\pi _{}}{\varepsilon _0}r}} \]                                      (1)
где \[  {v_ \bot }\left( {t - \frac{r}{c}} \right)  \]  – составляющая скорости заряда \[  g \]  , нормальная к вектору  \[  \vec r \]    в момент времени \[  t' = t - \frac{r}{c} \] , \[  \vec r \] – расстояния между зарядом   и точкой,  в которой определяется поле, в момент времени  \[  t \] .
    
     Используя соотношение \[  \vec E =  - gra{d_{}}\varphi (r,t)  \] ,  найдём поле в точке 1 (рис. 1) .
Градиент числового значения радиуса вектора \[  \vec r \]   есть скалярная функция двух точек: начальной точки радиуса вектора и его конечной точки (в данном случае это точка 1 на оси \[  x \]  и точка 0 в начале координат). Точка 1 является точкой истока, а точка 0 -  точкой наблюдения.  При определении градиента от функции, содержащей радиус  в зависимости от условий задачи необходимо различать два случая: 1) точка истока фиксирована и \[  \vec r \]  рассматривается как функция положения точки наблюдения; и 2) точка наблюдения фиксирована и \[  \vec r \]  рассматривается как функция положения точки истока.




Рис. 1.  Схема формирования индуцированного электрического поля.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов, al132