Теория бесконечномерности Вселенной.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -4.
   И вот тут словно открывется ящик Пандоры с проклятьем размерностей. На этом шаге наши представления о мире усложняются до фантастических масштабов. По сути на этом уровне мы вместо одной Ньютоновой механики получаем уже целое счетное множество наук, изучающих сплошные непрерыные материальные обьекты. Здесь самыми математизированными и строго формализованными можно пожалуй считать термодинамику, электродинамику и квантовую механику. А дальше этот многомерный список наук становится просто необьятным, потому что например и медицина изучает проблемы материальных тел и причем живых, в то время как археология иногда специализируется на мертвых. Я пишу эти простые и очевидные и вещи и уже просто не в состоянии понять почему раньше да и сейчас люди этого не понимали, что наш мир бесконечномерен. Поэтому необходимо быть кратким и пару слов сказать о термодинамике. Пожалуй одной из самых аксиоматизированных физических наук можно считать термодинамику, поскольку она базируется на некоторых математических и статистических законах и по - сути ее очень трудно отличить от спец. математики. Здесь часто получается, что физические законы, как впрочем и в Ньютоновой и в частности небесной механике есть простая переформулировка математических закономерностей.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -5.
   И все таки следующим супершагом в развитии физики следует считать самую из совершенных теорий электродинамику Максвелла. Здесь фактически рассматривается некая сплошная среда в виде поля, и тем не менее из нее вытекает понятие кванта.
Докажем, что энергия электромагнитного кванта выражается формулой Планка E=h*f.
Для того чтобы энергия кванта была конечной очевидно необходимо, чтобы его геометрические размеры были конечны, то-есть он был бы локален. С другой стороны вследствие конечности длины электромагнитной волны фотон не может быть и точечной частицей. Квантовомеханические уравнения для фотонов фактически получаются на основе уравнений электродинамики Максвелла. Далее из локальности всех квантов должно следовать их пространственное-временное подобие, то-есть все их геометрические размеры должны быть пропорциональны длине волны L=C/f  или обратно пропорциональны частоте f. Это означает, что параметры электромагнитного поля для частоты f могут быть получены из параметров электромагнитного поля для единичной частоты путем преобразования с коэффициентом масштабирования м=fo/f. по пространственным и временным координатам.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -6.
      Для начала рассмотрим формулу Остроградского-Гаусса для электромагнитного поля поскольку очевидно, что от нашего преобразования масштабирования количество электрических зарядов должно остаться неизменным. (Здесь и в дальнейшем значком Sum будем обозначать интеграл, Sumo- интеграл по замкнутому контуру).
    Sumo (<E ,ds>) = 4*Pi Sum (R# * dV) = INV , где  E –напряженность электрического поля,  R# = dQ(R,t)/dV –обьемная плотность электрических зарядов. Применяя к нему наше преобразование масштабирования получаем
Rf = R1 * м; Tf = T1 * м; dLf = sL1 * м; dSf = dS1 * м^2; dVf = dV1* м^3; где м - коэффициент масштабирвоания.
Sumo (<E(R1,T1) ,dS1>) =  Sumo (<E(Rf,Tf) ,dSf>) = 4*Pi Sum (R#(Rf,Tf) * dVf) = 4*Pi Sum (R#(R1,T1) * dV1)
где параметры поля для разных частот отмечены индексоми 1 и f   . Поскольку данные интегральные соотношения выполняются для произвольных замкнутых поверхностей S, то отсюда следует равенство и самих параметров то-есть имеем следующие соотношения  E(R1,T1) = E(Rf,Tf) / м^2; R#(Rf,Tf) = R#(R1,T1) /м^3;  Q(Rf,Tf) = Q(R1,T1)
Теперь можно рассмотреть первое и второе уравнения Максвелла для вакуума
Sumo (<E,dL>) = -1/C * d/dt Sum (<H,dS>)  и  Sumo (< H,dS>) = 0. откуда получаем
Sumo (<E(R1,T1),dL1>) = -1/C * d/dt1 Sum (<H(R1,T1),dS1>)
Sumo (<E(Rf,Tf),dLf>) = -1/C * d/dtf Sum (<H(Rf,Tf),dSf>)
Учитывая раньше введенные зависимости масштабирования получаем
Sumo (<E(Rf,Tf),dLf>) =  -1/C * d/dt1 Sum (<H(R1,T1),dS1>) / м = -1/C * d/dtf Sum (<H(Rf,Tf),dSf>) * м^2;
Откуда следует, что  H(Rf,Tf) = H(R1,T1) / м^2;
Теперь рассмотрим последнее уравнение Максвелла для вакуума
Sumo (<E,dL>) = 4*Pi / C * Sum ( <(J + 1/(4*Pi) *dE/dt) , ds> и действуя по аналогии получаем
J(Rf , Tf ) = J( R1, T1) / м
Для расчета энергии электромагнитного кванта осталось использовать формулу выражающую энергию электромагнитного поля через электрическую и магнитную напряженности
W = 1/(8 * Pi) * Sum ( E^2 + H^2) * dV.
W = 1/(8 * Pi) Sum [ E(Rf,Tf)^2+H(Rf,Tf)^2 ] * dVf = 1/(8 * Pi) Sum [ E(R1,T1)^2+H(R1,T1)^2 ]  / м^4* dV1 *м^3 = W1 / м
Или Wf = W1 * f.
Полагая в последнем равенстве h = W1 получаем окончательно Wf = h * f - известную формулу Планка.
             То-есть оказывается что формула Планка есть естественное следствие корпускулярно-волнового строения электромагнитных волн. Справедливость же этой формулы и для элементарных частиц с отличной от нуля массой покоя указывает на электромагнитную природу строения материи.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -7.
       Многомерность нашей Вселенной есть по-сути теоретический базис, на котором основана вся квантовая физика и механика. В квантовой теории вместо понятия материальной точки работает Де Бройлевский дуализм волна-частица, благодаря чему становится возможным получать уравнения движения обьектов, в том случае когда модель четырехмерной Вселенной совершенно неработоспособна. Основополагающими формулами этой концепции являются E=h/(2*pi)*w; P=h/(2*pi)*k (k-волновой вектор). Благодаря этому в многомерном случае квантовой теории материальная точка представляется как элементарная материальная волна, благодаря чему все проблемы точечных сингулярностей снимаются. В этом случае вместо уравнений движения материальной точки рассматриваются волновые уравнения, описывающие динамику волновой функции. Причем эти уравнения очевидно являются многомерными в отличие от динамики материальной точки. Так например движение электронов в атомах уже не может быть адекватно описано с точки зрения четырехмерной модели или Ньютоновской и релятивисткой механики. Вместо модели точечного электрона и его орбиты в данном случае используется квантовомеханическая модель электронных орбиталей, которые являются вполне реальными и конкретными вещами, ответственными за химические свойства веществ, а также процессы горения хим.реакций и прочее. Если мы понимаем под электроном в атоме область его локализации, вследствие поляризации вакуума полем самого голого электрона, то под его воздействием вместо него голого получаем шубу из поляризованных электрон-позитронных пар, которая подобна волне вещества и образует орбиталь внутри атома. Это есть пятимерное обобщение четырехмерной Ньютоновской механики. В самом деле в Ньютоновской механике электрон в форме материальной точки имеет независимые координаты x, y, z, t, которые c одной стороны определяют его состояние и движение, а с другой выражаются в виде параметрических функций от времени t в случае решения уравнений движения.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -8.
В квантовой же механике такая лобовая связь отсутствует, и мы имеем уже пять независимых координат x, y, z, t, E, значения которых и определяют состояние и движение электрона в случае решения квантовомеханических уравнений f=f(x,y,z,t,E). Под функцией f в данном случае следует понимать волновую амплитуду. Из оптики и электродинамики известно, что  модуль квадрата волновой амплитуды f определяет обьемную плотность волновой энергии в точке пространства. Если для квадрата модуля f взять единичную нормировку по всему пространству, тогда в соответствии с (Г.Крамер "Математические методы статистики" пункты 6.6 и 15.1) он может быть интерпретирован посредством распределения массы по трехмерному пространству, и который одновременно является вероятностной функцией распределения, то-есть плотностью вероятности. Именно в этом и состоит смысл вероятностно-волнового дуализма, вследствие которого волновая функция может быть с одной стороны интерпретирована с вероятностностной или статистической точки зрения, соотвествующей так называемой копенгагенской школе, а с другой стороны она одновременно является волновой функцией или амплитудой в детерменистком смысле, соответствующим оптической и электродинамической интерпретации. Обе эти трактовки прниципиально важны, поскольку без них вывод квантовомеханических уравнений типа уравнения Шредингера невозможен.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -9.
   А теперь попытаемся на основании идей сформулированных выше единым махом вывести все уравнения квантовой механики какие только известны и даже новые неизвестные.
       На макроуровне волновые функции фактически могут рассматриваться, как ортонормированные так называемые размазанные дельта-функции Дирака. Отличие размазанных Дельта-функций от собственно дельта-функций состоит в том, что они принимают сколь угодно большие значения, но при этом все-таки остаются конечными, и область их локализации, в отличие от дельта-функции, не стягивается в предельную точку, а также может быть сколь угодно малой, но конечной. Особенность рассмотрения движения электрона на масштабах макроуровня состоит в том, что волновые функции могут считаться обычными дельта-функциями Дирака без учета величины их размазанности, которой можно просто пренебречь в этом случае. Этот случай может соответствовать например движению свободных релятивистских электронов например в ускорителях или просто движению свободных электронов на значительных по сравнению с атомарными расстояниях. Следует отметить, что представление волновых функций в виде ортонормированных дельта-функций Дирака по-сути соответствует представлению электрона в виде материальной точки, в соответствии кстати с корпускулярно-волновым дуализмом Де Бройля. Ну а для модели электрона, как материальной точки, применима в полном масштабе Ньютоновская и релятивистская механика. В соответсвии со вторым законом Ньютона dP/dt=F=dA/ds=dE/ds, откуда dP(ds/dt)=dE=dP*V (1). Однако здесь не следует забывать о Де Бройлевском корпускулярно-волновом дуализме, в соответствии с которым электрон одновременно является и волновым пакетом, и поэтому справедливо представление его в виде суперпозиции монохроматических  волн  f(x,y,z,t)=integral[F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP] (2). Сама по себе формула (2) проста, но физический смысл который она имеет представляет из себя очень сложное явление, поэтому его правильная трактовка представляет самое важное значение во всем выводе уравнений квантовй механики, поскольку без нее он просто невозможен.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -10.
     Следует отметить, что Шредингер сразу отказался от идеи присутствия всякого дуализма и представления электрона в виде суперпозиции монохроматических волн, вследствие очевидного наличия расползания такого пакета в пространстве и времени, и как следствие нестабильности такой его модели, нарушающей атомизм. Однако точно такой атомизм присущ и световым квантам, которые также могут быть представлены в виде волнового пакета, и как показывает практика, такой пакет или квант стабилен в пространстве и времени в процессе эволюции и перемещения квантов света в пространстве. Дело в том, что представление светового кванта как отдельной части или участка монохроматической волны с помощью математической теоремы Фурье может быть представлено математически, как волновой пакет с некоторым спектром частот, кроме основной несущей частоты монохроматической волны. Кроме того представление электрона, как волны, может быть интерпретировано с помощью понятия об электромагнитной поляризации вакуума. Как известно, квантовый вакуум Дирака представляет из себя чрезвычайно плотную сплошную среду из куперовских анигилировавших электрон-позитронных пар. С одной стороны обьемная плотность таких пар огромна, а с другой, вследствие полного деффекта массы и импульса у частиц в такой паре их суммарная энергия и импульс оказываются равными нулю, вследствие чего вакуум с другой стороны оказывается чрезвычайно разреженным. Из экспериментальных данных следует, что электрон имеет чрезвычайно малые размеры значительно меньшие его классического радиуса Re<<Rкл=Me*(e/c)^2. Очевидно, что такие малые размеры может иметь только релятивистский электрон, поскольку уже сама энергия его электрического поля e^2/Re намного превосходит его массу покоя Me/c^2. Отсюда очевидно, что нерелятивисткий электрон вследствие электромагнитной поляризации вакуума или точнее поляризации куперовских электрон-позитронных пар окружен как бы шубой из целой волны таких виртуальных бозе-частиц. Поэтому его заряд и масса размазываются по некоторому конечному обьему поляризованных куперовских электрон-позитронных пар, образующих Де Бройлевскую волну. С другой стороны, поскольку заряд электрона конечен и стабилен, то вследствие закона сохранения заряда невозможно его изменение, что и проявляется в стабильности или нерасплывании Де Бройлевской электронной волны по всему
пространству.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -11.
Бесконечному расплыванию электронного волнового пакета мешает отличная от нуля кинетическая энергия, определяющая длину и импульс Де Бройлевской волны электрона, а также его спин. Однако при достаточно малых значениях величины этой энергии в обычных сверхпроводниках становится возможным спаривание электронов с противоположными спинами в куперовские пары, вследствие чего их суммарный спин и магнитное поле обнуляются. В этом случае, вопреки сомнениям Шредингера, как раз и происходит практически неограниченное, а точнее ограниченное размерами сверхпроводника, расползание электроных волновых пакетов на макрорасстояния по обьему всего сверхпроводника. С этой точки зрения явление сверхпроводимости есть не что иное, как неразрывное течение электронов по всему сверхпроводнику естетсвенно без сопротивления, а не их омическое движение, при котором кинетичекские столкновения с ядрами атомов определяют конечную величину электрического сопротивления. Несколько другой характер движения или точнее макрорасползания сверхпроводящих электронов, входящих в состав куперовских пар, наблюдается у так называемых ВТСП - высокотемпературных сверхпроводников. Здесь имеются как бы отдельные области или "долины", в которых рсползаются или локализуются куперовские пары, вследствие чего при наличии высокой кинетической энергии у многих электронов имеется все таки некоторая их часть, имеющая малые ее значения, которые делают возможным наличие эффекта сверхпроводимости. Из приведенных выше рассуждений, во-первых, следует, что электроны как впрочем и другие элементарные частицы могут быть представимы в виде стабильного волнового пакета, неразползающегося по всему пространству, а во-вторых, волны образуются не только из множества частиц, но и каждая в отдельности представляет собой Де Бройлевскую волну весьма плотной в смысле количества частиц среды Дираковского вакуума. В этом смысле электроны полностью аналогичны фотонам и по-сути представляют из себя разновидность электромагнитных квантов с отличной от нуля массой покоя и конечным электрическим зарядом. Собственно говоря кратность всех электрических зарядов заряду электрона и является фундаментальной основой всех квантовых эффектов, поскольку нетрудно вывести формулу Планка E=h*f из уравнений электродинамики Максвелла с учетом этой закономерности.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -12.
        Из этого представления электрона возможно сделать предположение, что внутри твердых тел электроны при определенных условиях могут локализоваться в отдельные несвязные локальные области, но такие, что их суммарный общий заряд будет в точности равен заряду электрона. В принципе это открывает возможности использования в будущем в электронике дробного электрического заряда. Многолетние исследования проводившиеся в этом направлени в конце концов привели к подтверждению этого эффекта в так называемом дробном эффекте Холла. http://www.nkj.ru/archive/articles/8176/
Таким образом было экспериментально открыто в твердых кристаллических материалах существование квазичастиц с дробным электрическим зарядом. Причем, что характерно такие частицы могут образовываться только ансамблями, в которых суммарный заряд кратен заряду электрона. Этот принципиально важный практический результат полностью подтверждает предположение о возможности размазывания или расплывания электрона, как волнового пакета, на макрорасстояния при определенных условиях с образованием отдельных локализованных пространственно частей электрона в виде квазичастиц с дробным электрическим зарядом. При этом однако электроны, как волновые пакеты, оказываются устойчивыми именно вследствие закона сохранения заряда и кратности всех электрических зарядов заряду электрона, что полностью подтверждает гипотезу Де Бройля о возможности представления электрона в виде волнового пакета. Отсюда следует, что современная статистическая Борновская интерпретация квантовой механики, отрицающая такую возможность, ошибочна, вследствие этого она верна но только частично. Здесь следует иметь в виду возможность интерпретации части частицы, присутствующей в определенной области пространства, как вероятность ее нахождения там, поскольку невозможно наблюдать только отдельные части эл. частиц, вследствие их атомизма, то-есть неделимости. Таким образом верна не борновская статистическая интерпретация квантвой механики, а вероятностно-волновой дуализм однозначно вытекающий из корпускулярно-волнового дуализма Луи Де Бройля.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -13.
    Здесь принципиально следует отметить также вероятностное распределение в пространстве - физическом вакууме Дирака анигилировавших виртуальных куперовских электрон-позитронных пар, как строгое следствие однородности и изотропности пространства, исключающее какое-либо регулярное и кристаллоподобное строение физ. вакуума. При этом, вследствие равенства нулю энергии и импульса анигилировавших куперовских электрон-позитронных пар, они подчиняются не принципам СТО по скорости, а ограничениям ГТО - гравитационной теории относительности, поскольку их хаотичное или броуновское движение согласно оценкам Ван Фландерна, Хайдара Каримова возможно со скоростями близкими к скорости распространения гравитации, то-есть более чем на 10 порядков превосходящими скорость света в вакууме. Отсюда следует, что физ. вакуум не может быть кристаллическим (эфиром), а может находится в жидкой или газообразной фазах. Однако газообразная фаза вакуума должна предпологать отличное от нуля сопротивление движению в нем материи и света, что противоречит экспериментальным фактам. Методом исключенного третьего поэтому, физ. вакуум получается может прибывать в основном в жидкой фазе с обычной и сверхтекучей подфазами. В областях с пониженный энергетическим потенциалаом, таких как гравитационные потенциальные ямы вокруг массивных планет или звезд, очевидно должна полностью доминировать сверхтекучая подфаза из куперовских анигилировавших электрон-позитронных пар. Вследствие этого внутри звездных систем и в частности солнечной, должен строго выполняться закон всемирного тяготения Ньютона, а красное Хаббловское смещение и его инвариант - аномальное тормозное ускорение материи и планет в частности, полностью отсутсвовать, вседствие нулевого сопротивления движению сверхтекучей фазы Дираковского электрон-позитронного вакуума.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -14.
Вышеприведенные рассуждения убедительно показывают, что электроны по своей природе есть точно такие же кванты, как и фотоны, но кванты с особыми свойствами, то-есть с отличными от нуля массами покоя и электрическими зарядами. Весь парадокс состоит в том, что волновые движения световых квантов почему-то интерпретируют не как вероятностные волны, а просто как волновые процессы, а волновые движения электронов почему то считают другими особыми волнами - вероятностными. Этот нонсенс всей современной физики считать электродинамику Максвелла классической, а электродинамику движения электронных пучков почему-то никто не считает такой же точно, а другой квантовой, хотя атомизм свойственен не только электронам, но и фотонам. Отсюда и растут глюки современной физики: -1).вероятностные волны материи - электронов "принципиально отличные" от точно таких же волн материи - фотонов, 2). Волновая оптика Гюйгенса-Френеля для вакуума. Но никому в голову не приходит эту самую оптику применить для электронов в вакууме, чтобы убедиться, что она не работает в вакууме ни для электронов, ни для фотонов. Именно отсюда из применимости волновой оптики Гюйгенса-Френля в среде, как к фотонам, так и к электронам, становятся понятными результаты опытов по подтверждению волновых, интерференционных и дифракционных свойств не только отдельных фотонов, но также и отдельных электронов или их совокупностей, образующих электромагнитные волны, как в коллективе, так и индивидуально.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -15.
      После рассмотренных выше обоснований, на основании формул (1) и (2) нетрудно вывести основные уравнеия квантовой механики. В самом деле на основании формулы (1) для монохроматичной волны имеем V=C, P=M*C => dE=dP*C =>  E=P*C=M*C^2 (3). Далее поскольку формула (3) верна для отдельной волны, то она следовательно верна и для суммы волн, то-есть для всего волнового пакета и следовательно для всего электрона в целом. Подставляя (3) в (1) имеем
dE=dP*V=dM*C^2=(dM*V+M*dV)*V => dM/M=V*dV/(C^2-V^2) => Ln(M/Mo)=1/2*Ln(1-[V/C]^2) => M=Mo/sqrt(1-[V/C]^2) (4).
P=MV=Mo*V/sqrt(1-[V/C]^2) (5). E^2-(P*C)^2=(Mo^2*C^4-Mo^2*V^2*C^2)/(1-[V/C]^2)=Mo^2*C^4 или E^2=(P*C)^2+Mo^2*C^4 (6).
Если мы заметим, что формула (6) применима для свободного электрона в отсутствии внешних полей(А. Мессиа "Квантовая механика" том 1, стр. 52-53.), то ей соответствует функция Лагранжа L= - Mo*sqrt(1-[V/C]^2). Далее несложно показать, что в случае наличия электромагнитных полей A, U функция Лагранжа имеет вид
L= - Mo*sqrt(1-[V/C]^2)+(VxA/C-U) (7), а функция Гамильтона H(=E) представима в виде
 H=sqrt[Mo^2*C^4+(P-e/c*A)^2*c^2]+e*U (8).

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -16.
Теперь для вывода общего уравнения квантовой механики следует заметить, что согласно с (2) имеем
 integral[E*F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP]=h/(i*2*pi)*d/dt*integral[F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP]=h/(i*2*pi)*df(x,y,z,t)/dt(9). Далее, учитывая что E=H, преобразуем (8) к виду [E-e*U]^2=[P-e/c*A]^2+Mo^2*C^4. Отсюда окончательно получаем
первое и второе уравнение квантово-механических систем уравнений.
integral[E*F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP]
=integral[{sqrt[Mo^2*C^4+(P-e/c*A)^2*c^2]+e*U}*F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP] (10.1)
integral[[E-e*U]^2*F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP]=integral[[P-e/c*A]^2+Mo^2*C^4*F(P)*exp[i*2*pi*(P*R-E*t)/h]*dP] (10.2)
Далее для вывода частных случаев этих уравнений нам потребуется формула бинома Ньютона
(1+X)^k=1+k*X+k*(k-1)/2!*X^2+ ... k(k-1) ....(k-n+1)/n!*X^n (11).

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -17.
   2.1) Уточненное уравнение Шредингера получается из (10.1), если принять во внимание нерелятивистское выражение для энергии электрона.
E=Mo*C^2+1/2*P^2/Mo+3/8*P^4/(Mo^3*C^2)+e*U (1-ШF)
h/(i*2*pi)*df(x,y,z,t)/dt=Mo*C^2*f(x,y,z,t)-1/(2*Mo)*[h/(2*pi)]^2*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}*f(x,y,z,t)+3/8*[h/(2*pi)]^4*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}^2*f(x,y,z,t)+e*U*f(x,y,z,t) (2-ШF)
Далее нетрудно заметить, что в нерелятивистском случае энергия определяется с точностью до некоторой постоянной, и поэтому для перехода от уравнения (2-ШF) к уточненному уравнению Шредингера достаточно вести комплексный фазовый множитель, который не влияет однако на окончательное выражение для квадрата волновой амплитуды
f(x,y,z,t)=fшф(x,y,z,t)*exp(t*Mo*C^2*2*pi/i). Окончательноуточненное уравнение Шредингера принимает вид
h/(i*2*pi)*df(x,y,z,t)/dt=-1/(2*Mo)*[h/(2*pi)]^2*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}*f(x,y,z,t)+3/8*[h/(2*pi)]^4*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}^2*f(x,y,z,t)+e*U*f(x,y,z,t) (3-ШF)
Если пренебречь членом 3/8*P^4/(Mo^3*C^2) для нерелятивистких скоростей электрона в атоме, то можно из уточненного уравнения Шредингера получить уравнеие Шредингера, как его частный приближенный случай. Другими словами уточненное уравнение Шредингера является просто обобщением уравнения Шредингера.
h/(i*2*pi)*df(x,y,z,t)/dt=-1/(2*Mo)*[h/(2*pi)]^2*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}*f(x,y,z,t)+e*U*f(x,y,z,t) (4-ШF)

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -18.
2.2) Уравнение Клейна-Гордона получается из второго уравнения (10.2), если рассмотреть случай отсутствия внешних полей для свободного электрона, то-есть принять A=0, U=0.
E^2=P^2+Mo^2*C^4 (1-КГ)
[h/(2*pi)]^2*d^2f(x,y,z,t)/dt^2=[h/(2*pi)]^2*{d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2}*f(x,y,z,t)-e*U*f(x,y,z,t)  (2-КГ)
2.3) Уравнение Дирака получается из первого уравненияFiremana (10.1)с помощью известной операции факторизации матричного корня sqrt[Mo^2*C^4+(P-e/c*A)^2*c^2] и векторизации волновой функции f(x,y,z,t).
Поскольку этот математический аппарат хорош известен и приводится во многих учебниках и монографиях по квантовой механике и электродинамике, а также вследствие его крайней громоздкости, его рассмотрение здесь нецелесообразно, поскольку не приводит ни к каким новым неизвестным ранее результатам.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -19.
2.4) Рассмотрим случай релятивисткого электрона для больших энергий в случае, когда E>>Mo*C^2 и P*C>>Mo*C^2.
Этот случай интересен тем, что он с одной стороны может быть рассмотрен только с помощью уравнения Дирака для свободного электрона, а с другой стороны для него с помощью выведенного выше формализма систем уравнений квантовой механики может быть получено новое уравнение, отличное от Дираковского, релятивисткое уравнение. С помощью формулы бинома Ньютона(11) нетрудно получить с учетом того, что P*C>>Mo*C^2 приближенное выражение для (8) без радикала
E=(P*c-e*A)+1/2*Mo^2*C^4/(P*c-e*A)+e*U (1-Rf).
К сожалению несмотря на то, что здесь не требуется использовать формализм факторизации матричного корня, однако все равно здесь необходима, как и для уравнения Дирака, векторизация волновой функции f(x,y,z,t). Кроме того уравнение получается не дифференциальным, а интегро-дифференциальным, то-есть его использование вместо уравнения Дирака бессмыслено в силу его
приближенности, а также большей сложности. Однако представляет интерес его частный случай, когда скорость релятивистского электрона асимптотически стремится к скорости света в вакууме, и в этом случае электрон становится подобным фотону, но с наличием отличным от нуля электрическим зарядом.
E=(P*c-e*A)+e*U (2-Rf).
А в случае отсутстивия внешних электромагнитных полей движение электрона и фотона вообще описывается одним и тем же уравнением.
E=P*c (3-Rf).
Кстати полученное уравнение является частным случаем уравнения Дирака, если в нем положить Mo=0, e=0, U=0, A=0, то-есть получаем интересный результат, согласно которому уравнение Дирака можно применять также и к фотонам.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -20.
3) Различные виды и формы уравнений движения.
    Из приведенных выше результатов и обоснований становится ясно, что Ньютновская и релятивистская динамика с одной стороны и квантовая механика с другой являются просто напросто разными видами и формами уравнений движения. Причем очевидно, что вывод уравниений движения в обоих случаях основывается на функциях Лагранжа и Гамильтона, но с помощью разных математических алгоритмов и методов. Главным и определяющим фактором определяющим вид и тип формы уравнений движения непосредственно связан с характером волоновой функции, отвечающим решаемым задачам. Первый и самый простой случай соответствует случаю материальной точки и ньютоновской и релятивистской механики. В этом случае волновая функция может быть представлена фактически в виде не размазанной, а самой настоящей ортонормированной дельта-функцией Дирака. Второй случай квантовй механики соответсвует случаю, когда уже нельзя считать волновую функцию дельта-функцией, а следует рассматривать, как некоторую ограниченную гладкую и локализованную финитно в пространстве так называемую размазанную дельта-функцию. В обоих этих случаях несмотря на то, что алгоритмы вывода уравнений движения существенно различны, и в том и другом случае следует считать, что имеют место процедуры вывода основных уравнений, а не их безаргументированное постулирование, несмотря на то, что в одном случае мы имеем дело с уравнениями Лагранжа, а в другом с волновыми уравнениями Шредингера, Дирака, Клейна-Гордона и возможно многими другими неформальными типами волновых уравнений. Самым интересным и неизвестным является третий случай, когда волновая функция соответсвует состоянию неограниченного расплывания волнового пакета в макромасштабах. Эта ситауция может соответсвовать явлениям, в которых неприменимы принципы СТО и ограничения скоростей скоростью света в вакууме, например квантовая гравитация, телепортация, возможно сверхпроводимость и некоторые другие физические процессы.

[Король Альтов]

1.3). Иерархия многомерности моделей: от Ньютоновской динамики материальной точки до вероятностно-волнового дуализма квантовой механики. -21.
      Здесь также можно отметить что теория, предложенная здесь, получила экспериментальное подтверждение!
Здесь была предложена гипотеза о природе высокотемпературной сверхпроводимости. В качестве иллюстрации можно посмотреть ряд статей, где эти идеи фактически используются.
1). Открыты очаги сверхпроводимости при температуре выше критической http://www.membrana.ru/particle/11534
2). Неожиданные и не объяснимые современной физической теорией свойства обнаружились в экспериментах с полупроводниками
http://ukrmonitor.ucoz.org/news/zheleznaja_stupen_k_vysokoj_temperature/2011-01-05-6090
3). Российские учёные открыли новые эффекты в сверхпроводниках
http://www.strf.ru/material.aspx?CatalogId=21731&d_no=45468

[Король Альтов]

1.3.d). О локализованных квантово-механических моделях протона, нейтрона, электрона и фотона. О стабильности протона и электрона, как доказательства вечности вселенной. Возможные подходы к квантовой гравитации и обьединении гравитации и сильных взаимодействий. -1.
    ( Данные рассуждения пока будут носить предварительный характер типа гипотез, поскольку строго обосновать их представляется чрезвычайно сложным и с теоретической и с математических точек зрения, но однако в силу необычности и новизны эти рассуждения пожалуй стоит сформулировать. )
В модифициоранном законе Ньютоновского притяжения имеется две компоненты - потенциальная или Ньютоновская и динамическая или Хаббловская. Там также вводится понятие гравитационной поляризации вакуума смысл, которой сводится к тому что свойства пространства или вакуума зависят от напряженности гравитационного поля некоторым нелинейным образом. Так например в масштабах солнечной системы отклонение гравитационного потенциала от Ньютоновского, как известно хорошо, описывается эмпирическим потенциалом Ньюкома. Также хорошо известно, что в силу малости сил гравитации ее квантование представляет весьма серьезные трудности. Однако в космологических масштабах квантовая природа гравитации может быть сведена к так называемому красному смещению Хаббла, смысл которого с позиций данной теории сводится к диссипации энергии квантов при прохождении их через космические пространства или другими словами превращение электромагнитной энергиии в гравитационную(природный вариант реализации антигравитации) . Причем квантовый характер этого процесса или его дискретность фактически отсутствует, поскольку уменьшение энергии квантов происходит исключительно междленно и непрерывно, что может быть истолковано как бесконечно малая квантуемость гравитации или ее по сути отсутствие. Далее интересна одна особенность гравитационных и ядерных сил - они обе притягивающие. Далее если развить эту мысль и предположить, что на сверхмалых расстояниях размера кварков граввитационный потенциал за счет гравитационной поляризации может трансформироваться в потенциал Юкавы, то возникает удивительный результат. Из гравитации известно, что сверхмассивные тела даже и в Ньютоновской трактовке могут превращаться в абсолютно устойчивые черные дыры.  Тут выясняется следующее - если в формулу для радиуса сферы Шварцшильда вместо гравитационного потенциала подставить потенциал ядерных сил, а в качестве массы взять массу протона, то в ответе мы получаем радиус протона. Если вспомнить понятие черной дыры, как тела окруженного мощным притягивающим потенциалом сил, из которого не могут вырваться никакие частицы и даже свет, то очевидно, что под это определение полностью подпадает протон. Отсюда вытекает, что стабильность протона означающая вечное время его жизни и доказывающая таким образом вечность вселенной, есть не что иное как стабильность сверхмалой черной дыры. Таким образом становится понятной природа стабильности протонов и вообще нуклонов составляющих основу всего нашего материального мира. Однако известно, что на сверхмалых расстояниях ядерные силы имеют характер насыщения и даже становятся отталкивающими. Квантово-механические модели нуклонов в квантовой хромодинамике представляются, как модели содержащие три кварка. Несмотря на то, что существование кварков внутри нуклонов в связанном состоянии вряд ли у кого вызывает сомнение, однако в свободном состоянии кварки не обнаружены, вследствие необнаружимости в природе свободных частиц с дробным электрическим зарядом. Возможное обьяснение данного парадокса видимо сводится к тому что подобно тому, как у нуклонов внутри ядра имеется деффект массы связанный напрямую с энергией их связи, точно также внутри нуклонов кварки имеют кроме деффектов массы также еще и деффект электрического заряда. Очень просто и наглядно можно это проиллюстрировать представив протон например состоящим из двух протонов и одного антипротона в виде шариков с перекрывающимися областями, в которых электрические заряды взаимно компенсируются, что сразу легко и наглядно приводит к пониманию дробного электрического заряда кварков в виде связанных нуклонов с дефектом массы и заряда. Такая трехкварковая модель очевидно должна распологаться вдоль прямой линии и иметь осевую симметрию, что в свою очередь может дать простое представление о природе спина протона и нейтрона. Такие представления могут например послужить в качестве основы для построения уравнения Дирака или Шредингера в нерелятивистком случае для квантово-механических моделей протона и нейтрона. Решение уравнения может быть например осуществлено методом приведения описанном например в Альберт Мессиа "Квантовая механика" том 2, глава 9, параграф 12-13.

[Король Альтов]

1.3.d). О локализованных квантово-механических моделях протона, нейтрона, электрона и фотона. О стабильности протона и электрона, как доказательства вечности вселенной. Возможные подходы к квантовой гравитации и обьединении гравитации и сильных взаимодействий. -2.
    ( Данные рассуждения пока будут носить предварительный характер типа гипотез, поскольку строго обосновать их представляется чрезвычайно сложным и с теоретической и с математических точек зрения, но однако в силу необычности и новизны эти рассуждения пожалуй стоит сформулировать. )
    Из приведенных рассуждений можно сделать предположение, что среди множества черных дыр реализованных в природе есть определенная иерархия: 1). сверхмассивные и массивные гравитационные черные дыры 2). малые черные дыры - нуклоны существующие за счет ядерных сил. 3) Здесь проводя аналогию можно предположить, что и стабильность электронов по своей природе может быть связана со сверхмалыми черными дырами, порожденными возможно каким то новым сверхсильным взаимодействием. В самом деле, если размеры протона оказываются порядка 10^-13метрах, то электроны не обнаруживают никакой структуры до размеров порядка 10^-17метра. Тое-сть это означает, что электроны по своим размерам оказываются значительно меньше протонов и нейтронов. Учитывая по крайней мере электрический заряд электрона это означает, что полная энергия(масса) покоя электрона должна быть на порядки больше энергии (массы) покоя протона. Однако это противоречие может быть разрешено, если представить электрон в виде огромного ансамбля одной сверхмассивной частицы, а также множества Куперовских пар частиц-античастиц сверхмассивной частицы, при котором эти частицы имеют очень большие деффекты массы и заряда. Аналогично пространственно локализованные модели фотонов могут быть представлены в виде огромного количества куперовских пар сверхмассивных частиц-античастиц, для того чтобы полный заряд и масса покоя фотона были равны нулю. Осталось только предположить, что из себя представляет эта самая сверхмассивная частица, которая, как можно предположить, отвечает за возникновение массы у всех элементарных частиц. Здесь бы я обратился к книге Стивен Вайнберг  "Мечты об окончательной теории: Физика в поисках самых фундаментальных законов природы"  Глава VIII. Блюзы ХХ века http://www.diamantvl.ru/books/me4ty_ob_okon4atelnoy_teorii_f/glava_viii_blyuzy_xx_veka/5.html
Здесь Стивен Вайнберг приводит рассуждения о том, что частицами этого нового сверхсильно взаимодействия возможно как раз и являются бозоны Хиггса. Отсюда возникает естествннное предположение, что по всей вероятности обнаружить бозон Хиггса на БАКе будет исключительно трудно или вообще невозможно. Однако это не означает нвозможность существования в природе этой частицы, а просто она может подобно кваркам существовать только в связанном состоянии с очень большими деффектами массы и заряда и служить в качестве состоавных кирпичиков образующих электроны, позитроны и кванты. Отсюда возникает предположение, что бозон Хигса будет обнаружен скорее всего не на ускорителях, а в качестве модельных образующих чистиц, из которых состоят лептоны.