Микромир

[Е.А.Меркулов]

Приведенная ранее таблица элементарных частиц нуклон-гиперонной группы основана на "матрешечном" представлении о структуре этих частиц. Что находится в вопиющем противоречии с общепринятыми (на сегодняшний день) кварковыми представлениями. Но, при этом, позволяет рассчитывать массы (\(M\)), электрические заряды (\(Q\)), странность (\(S\)) и спин (\(J\)) элементарных частиц, с точностью, совершенно недостижимой для кварковой гипотезы.

В основе же гипотезы, позволяющей производить данные вычисления, лежит представление о двух носителях электрического заряда:
1) лептонный (легкий): \(E_a=1.593\) МэВ/с²
2) барионный (тяжелый): \(E_b=899.8\) МэВ/с²
При этом лептонный носитель имеет собственные "зарядовые состояния", обусловленные общим количеством (\(n\)) содержащихся в них элементарных зарядов. Энергия компактного удержания в единой квантовой системе заданного количества электрических зарядов (как положительных, так и отрицательных), рассчитывается по формуле, приведенной в смежной теме:
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=618080.msg10218059#msg10218059
                 \(E_n=f(E_a, ~n) = \begin{cases}   ~~~~1.3  & ( n=1) \\   ~~~~6.8  &( n=2) \\  ~~36.9  & ( n=3) \\   175.9 &( n=4)\end{cases}\)
Все эти "зарядовые состояния" лептонного кванта массы (совместно с ним самим) образуют "оболочки" элементарных частиц. Помимо массы, данные оболочки обладают такими параметрами, как заряд (электрический), странность и спин: \begin{array}{|c|c|c|c||c|}   оболочка & M(MeV/c^2) & Q(e) & S{=}|Q|{-}1 & J(\hbar) \\   \hline   E_1 & 1,3 & -1 & 0 & -1 \\   E_a & 1,6 & -1 & 0& 0 \\   E_2 & 6,8  & 0 & -1  & 0 \\   E_3 & 36,9 & +1 & 0 & 0 \\   E_4  & 175,9 & 0 & -1 & +1 \\ \end{array} И, таким образом, параметры элементарных частиц являются арифметической суммой параметров оболочек, образующих структурный состав этих элементарных частиц.
В приведенной "таблице лептонных оболочек" только значения массы получены расчетными методами, а все прочие квантовые параметры – экспериментальным путем.

[Е.А.Меркулов]

В попытках упростить расчетную формулу: \[ E_m = {1\over 2} (m + E_a \cdot {c_1^m \over c_4 } \cdot \prod_{n=1}^m (1 – n + {c_4\over c_1})~)  \] до выражения: \(E_m =0,3+1,3\cdot b(m)\)
...наткнулся на необходимость числовой последовательности \(b(m)\): 1, 5, 28, 135...
Близко лежит сумма ряда по параметру \(k\): \[  \sum_{k=0}^{2^n-1} k= \begin{cases} ~~  ~~0  & ( n=0) \\~~  ~~1  & ( n=1) \\   ~~~~6  &( n=2) \\  ~~28  & ( n=3) \\   120 &( n=4)\end{cases}  \]У кого какие соображения на этот счет?

[BJIaquMup]

Проверьте ещё раз вторую формулу с суммой. По-моему там ошибка.

Что до первой формулы -- это надо доставать компьютер. Я уже не помню что такое c₄

[Е.А.Меркулов]

Я уже не помню что такое c4

Не стоит о том беспокоиться. Я пытаюсь заменить формулу, которая содержит \(c_4\) на упрощенный вариант ее записи, целиком зависящий от одного натурального числа \( n \): \[ E_ n =0.3+1.3\cdot f(n)  \] \( f(n)= ?\sum  \) – это последовательность натуральных чисел и вид этой последовательности требуется определить.
Есть вариации по пределам суммирования:
\[  f(n)= \sum_{k=1}^{2^n-1} k= \begin{cases} ~~ ~~1  & ( n=1) \\   ~~28  & ( n=3) \end{cases}  \] \[   f(n)=\sum_{k=2}^{2^n-1} k=  5  ~~~~ ( n=2)   \]\[   f(n)=\sum_{k=2}^{2^n} k=  135  ~~~~ ( n=4)   \]

По-моему там ошибка.

Где и какая? Я ошибок не нахожу!

[Е.А.Меркулов]

Привязал вариации пределов суммирования к квантовым параметрам оболочек: \(E_m\)  \begin{array}{|c|c|c|c||c|} оболочка & Q & S & J  \\ \hline E_a & -1 & 0& 0 \\  E_2 & 0   & -1  & 0 \\ E_3 & +1  & 0 & 0 \\ E_4  & 0 & -1 & +1 \\ \end{array} И  вот что (если Спин привязан к верхнему пределу, Странность – к нижнему) получается: \[   \sum_{k=1-S }^{J+2^n-1 } k = \begin{cases} ~~ ~~1  & ( n=1,~J=0,~S=0) \\  ~~ ~~5  & ( n=2,~J=0,~S=-1) \\ ~~28  & ( n=3,~J=0,~S=0) \\135  & ( n=4,~J=1,~S=-1) \\ \end{cases}  \] Соответственно, расчет энергии удержания зарядов по упрощенной формуле, будет иметь вид:\[  E_n= (2-n-J+2^n)/10+ (M_n-M_p)\cdot \sum_{k=1-S }^{J+2^n-1 } k  \]...с неясным, правда, физическим смыслом параметра: \(n\)

[Е.А.Меркулов]

Соотношения энергии зарядовых состояний лептонного кванта массы \(E_m\) в соответствии с основной: \[ E_m = {1\over 2} (m + E_a \cdot {c_1^m \over c_4 } \cdot \prod_{n=1}^m (1 – n + {c_4\over c_1})~)  \] и упрощенной: \[  E_m= (2-m-J+2^m)/10+ (M_n-M_p)\cdot \sum_{k=1-S }^{J+2^m-1 } k  \]расчетными формулами. \begin{array}{|c|r|r|c|c|}   m & основная~формула& упрощенная~формула\\   \hline базовое~значение &  E_a=1.5930 & M_n-M_p=1.2933 \\  1 & 1.2965 &  1.5933 \\ \hline
2 & 6.8065 & 6.8665 \\ 3 & 39.9196 & 36.9124 \\ 4 & 175.9100 & 175.8955 \\ \end{array}

[Е.А.Меркулов]

Исходным значением базового параметра основной формулы являлось соотношение констант микромира с массой мюона: \[  E_a = {m_ μ\over 3 ((  α  μ_e/ μ_p)^2 – 1)}=1.59577 \pm 0.00030 \]Что лишь в первом приближении соответствует используемому в расчетах:\( E_a = 1.593\) МэВ/с²

[Е.А.Меркулов]

BJIaquMup, какие будут соображения по поводу того, чтобы базовое значение упрощенной формулы считать величиной первого зарядового состояния основной формулы: \(E_1=M_n-M_p=1.2933\) МэВ
...с соответствующим пересчетом: \( E_a=2\cdot E_1-1=1.5866\) МэВ
Спрашиваю, как "математик" – математика.

[BJIaquMup]

Да какой я в жoпу математик? Я альтернативщик нумеролог.
Ваша формула, я имею ввиду вот эту, с отношением магнитных моментов, в ней я не знаю как избавиться от физики. Магнитный момент -- это физика. Перейти в математическую модель не так просто.
Лень вытаскивать ноут. Я тут начинаю во всю косить траву, литовкой. 

[BJIaquMup]

Не, ничего не нашел. Включил ноут, просмотрел всё за 23 год в папке Меркулов. Ничего умного нету. Ничего найти не удалось.
Ваш подход слишком физический. Математику тут пришпилить крайне сложно. Но тяжбу со слоями вам надо продолжать. Если получается.

[Е.А.Меркулов]

Ваш подход слишком физический.

\[  E_m= (2-m-J+2^m)/10+ (M_n-M_p)\cdot \sum_{k=1-S }^{J+2^m-1 } k  \]Скажите, где физика в этой голой арифметической формуле, вывод которой я привел с самых основ ?

В попытках упростить расчетную формулу
...наткнулся на необходимость числовой последовательности \(b(m)\): 1, 5, 28, 135

Логичнее было бы: \[  E_m=  (M_n-M_p)\cdot \left(~f(m)+ \sum_{k=1-S }^{J+2^m-1 } k~\right)  \]...где функция \(f(m)\) представлена еще одной числовой последовательностью: 3, 4, 7, 13...
Ну, да ладно.

Я тут начинаю во всю косить траву

Удачи вам на некошеных полях.
А то я, грешным делом, надеялся с вами поговорить о высоком…

[BJIaquMup]

У вас есть магнитные моменты протона и электрона. А это чистейшая физика. И избавиться от них я никак не могу. Даже ихнее соотношение мне ничего не даёт.

Спасибо. Я кошу траву под картошку. То есть, не копаю землю, а сажу под старое сено.

[Е.А.Меркулов]

У вас есть магнитные моменты протона и электрона...

…которые определяют (наряду со спином: \(J={\hbar \over 2}\) и зарядом: \(q=e\)) массы носителей заряда в протоне и электроне по формуле Бора:\[  m={\hbar e\over 2\mu} \]Потому, вместо магнитных моментов (ежели оные вас смущают) можно задействовать массы ядер элементарных частиц
В отношении электрона - точно, а вот с протоном "возникають сумнения", в связи с некоторым расхождением: \[ 1.593=E_a\approx {m_ μ\over 3 ((  α \cdot m_p/m_e )^2 – 1)}=1.59577 \]...где \(m_p~~и~~m_e -\) есть массы ядер протона и электрона, соответственно, а \(m_ μ -\)  это, почему-то, общая масса мюона?
Стоит попробовать выразить и эту массу через магнитный момент мю-мезона (пороюсь в своих справочниках)...

[Е.А.Меркулов]

какие будут соображения по поводу того, чтобы…

Есть такое дело:    \( f(m) = (2-m-J+2^m)= \begin{cases}   ~~~~3  & ( m=1,~~ J=0) \\   ~~~~4  &( m=2,~~ J=0) \\  ~~~~7  & ( m=3,~~ J=0) \\   ~~13 &( m=4,~~ J=1)\end{cases}\)
Или, еще проще:
\[ f(m) = S-J+\sum_{k=m+2\cdot J}^{m+2\cdot J+1}k= \begin{cases}   ~~~~3  & (m=1,~~ J=0,~~ S=0) \\   ~~~~4  &( m=2,~~ J=0,~~ S=-1) \\  ~~~~7  & ( m=3,~~ J=0,~~ S=0) \\   ~~13 &( m=4,~~ J=1,~~ S=-1)\end{cases} \]При этот, по-прежнему, вопрос о физическом смысле параметра: \(m~-\) остается открытым...

[Е.А.Меркулов]

тяжбу со слоями вам надо продолжать. Если получается.

Я тут (в начале года) немного потяжбался с атомными ядрами, и нашел определение их масс через 3 квантовых параметра: (\(w_0,~~ w_1,~~ w_2\)), разумеется, с массовым числом и зарядом этих ядер: (\(A,~~Z\)).
Попутно выяснилась любопытная вещь.
Оказалось, что процесс \(\beta^- {-}\)распада любого атомного ядра приводит к увеличению \(Z\) за счет уменьшения \(w_1\) не затрагивая прочие квантовые параметры ядер. \begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|}  нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A&\to \beta^- & нуклид&w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ~^1_0n &2 &2\color{Blue}{(-1)} &0 &0\color{Red}{(+1)} &1 & & ~^1_1H &2 &{=}1 &0 &{=}1 &1 \\ \hline ~^6_2He &1& 6\color{Blue}{(-3)} &1 &2\color{Red}{(+1)} &6 & & ~^6_3Li &1 &{=}3 &1 &{=}3 &6  \\
^7_2He &6 &10\color{Blue}{(-9)} &2 &2\color{Red}{(+1)} &7 & & ~^7_3Li &6 &{=}1 &2 &{=}3 &7 \\ \hline ^9_3Li &5 &12\color{Blue}{(-12)} &3 &3\color{Red}{(+1)} &9 & & ~^9_4Be &5 &{=}0 &3 &{=}4 &9  \\ \hline  ~^{10}_{~~4}Be &1 &5\color{Blue}{(-1)} &3 &4\color{Red}{(+1)} &10 &  & ~^{10}_{~~5}B &1 &{=}4 &3 &{=}5 &10  \\   ^{11}_{~~4}Be &1 &14\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &11 & & ~^{11}_{~~5}B &1 &{=}5 &4 &{=}5 &11  \\  ^{12}_{~~4}Be &0 &17\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &12 & & ~^{12}_{~~5}B &0 &{=}8 &4 &{=}5 &12  \\ \end{array}Обращает на себя внимание кратность "трем \(W\)". Квантовое число \( w_1\) уменьшается в процессе \(\beta {-}\)распада, если не на Единицу, то обязательно на \(3n \) !!!
Подробности интересуют или все еще предпочитаете носом землю ковырять?

[BJIaquMup]

Не рою, а кошу. Траву, а не под дурака.

Вникать в ваши рассчёты мне будет трудно. Я лучше так поверю. Если вы нашли какую-то закономерность, тем более, для ядер -- это здорово. Продолжайте. Можете свериться с GPT.

[Е.А.Меркулов]

Сначала, по "магнитной" массе (массе, связанной, через магнитный момент, с зарядом) мюона.
Так, если верить моему справочнику:  \(\mu_\mu=8.8905981(13)\cdot \mu_N\)
Сие означает, что "масса ядра" мюона: \( m_{\mu м} \) может быть выражена через "полную массу" протона: \(m_p\)

\( m_{\mu м}=m_p\cdot \mu_N /\mu_\mu =105,535343 \) МэВ/с²

Что в 1,0011659 раз меньше "общей" массы этой элементарной частицы.
И, стало быть, в расчете (без учета погрешностей) по магнитным массам, будем иметь: \[ E_a={m_{\mu м}\over 3 {\cdot} ((  α \cdot m_{p м}/m_{e м}~ )^2 – 1)}=1,59391 \]Вместо прежнего (на основе общей массы мю-мезона) значения: 1.59577 МэВ
И это гораздо ближе к используемой в расчетах величине: \(E_a=1,593\)

[Е.А.Меркулов]

Теперь по вопросу расчета Масс Нуклидов (атомов): \[ M_N =933,8 {\cdot}A+0,5 {\cdot}Z+1,6 {\cdot}w_0+ 1,3 {\cdot}w_1- 6,8{\cdot}w_2 \] Данная формула на основе трех квантовых параметров: \(w_0,~w_1,~w_1\) позволяет рассчитывать (а не брать из эксперимента) массы атомов (и их ядер) без каких либо "дефектов масс". Коэффициенты при этих квантовых параметрах (натуральных числах) - есть уже знакомые вам значения зарядовых состояний кванта лептонной массы: \(E_a\)
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=620195.msg10536425#msg10536425
\( \begin{cases}   E_a=1.6 \\ E_1=1.3 \\ E_2=6.8 \\ ...  \end{cases} \)

p.s.

Вникать в ваши рассчёты мне будет трудно.

Какие есть вопросы по "вниканию в расчеты"?
Главное – это наличие желания "вникать" и искать еще никому неведомые закономерности Микромира. A, потом, естественно, искать логические обоснования этим закономерностям.
Для примера, готов привести объяснение, обнаруженному в процессах \(\beta {-}\)распада,  фактору “трех W”. http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=620195.msg10543329#msg10543329

Обращает на себя внимание кратность "трем \(W\)". Квантовое число \( w_1\) уменьшается в процессе \(\beta {-}\)распада, если не на Единицу, то обязательно на \(3n \) !!!

[BJIaquMup]

Извините, но я сейчас просто физически не могу думать о физике. (На тавтологию просто насрать).
Открыл ноут, посмотрел на него, как баран, и закрыл его нах.
Так что извините.

[Е.А.Меркулов]

я сейчас просто физически не могу думать о физике.

Ничего страшного.
Я подожду, ибо никуда не спешу, потому что уже везде опоздал…
Так что до 25 числа я совершенно свободен.