Структура элементарных частиц и атомных ядер

[Е.А.Меркулов]

Рассмотрим (в кварконном представлении) реакцию ядерного слияния Бериллия-9 и Нейтрона, с образованием Бериллия-10:
\(^{9}_{4}Be+n\to~ ^{10}_{~~4}Be\)
И последующим его распадом на Бор-10, с испусканием электрона:
\(^{10}_{~~4}Be\to~ ^{10}_{~~5}B~+~\beta^-\)
\begin{array}{|c|ccccc|c|ccccc|c|ccccc|c}
&&& \color{Blue}{1E_a}&5E_2&&&   && \color{Blue}{1E_1} &5E_2&&&&& \color{Blue}{1E_1} &5E_2&&\\
&&&5E_2&4E_2&&& &&5E_2&4E_2&&&&&5E_2&4E_2&&\\
&&3E_2&   4E_2&3E_2&3E_2 &&\color{Green}{1E_1} &3E_2&   4E_2&3E_2&3E_2 && &3E_2&   4E_2&3E_2&3E_2 &\\ 
\color{Green}{1E_1}&& 2E_2    &3E_2&2E_2&2E_2 &&\color{Red}{3E_2}& 2E_2    &3E_2&2E_2&2E_2 && \color{Red}{3E_2}& 2E_2    &3E_2&2E_2&2E_2 & \\
\color{Red}{1E_3}&& 1E_2&2E_2&1E_2&1E_2  & &\color{Red}{2E_2}& 1E_2&2E_2&1E_2&1E_2  & & \color{Red}{2E_2}& 1E_2&2E_2&1E_2&1E_2  & \\
1E_a& \color{Red}{1E_a} & \color{Blue}{1E_a}&1E_2 & \color{Blue}{1E_a} & \color{Blue}{1E_a} &&1E_a & \color{Blue}{1E_1}  &1E_2 & \color{Blue}{1E_1}  & \color{Blue}{1E_1}  &&1E_a & \color{Blue}{1E_1}  &1E_2 & \color{Blue}{1E_1}  & \color{Blue}{1E_1}  & \\  1E_b &1E_b &2E_b&2E_b&2E_b&2E_b &&2E_b &2E_b&2E_b&2E_b&2E_b && 2E_b &2E_b&2E_b&2E_b&2E_b &\\ \hline   
n& &&~^9_4Be  &&&\to&& &~^{10}_{~~4}Be & &&\to&& &~^{10}_{~~5}B & & &\color{Green}{\beta^-}\\   \end{array}
Синтез \(~ ^{10}_{~~4}Be\) осуществляется по уже можно сказать "классической" схеме:
\(1E_a+1E_3\to (2{+}3)E_2\)
...с сопутствующей трансформацией (осцилляцией) отрицательных кварконов всех кернов Бериллия-9:
\(1E_a\to 1E_1\)
Показательно, что синтез самого Бериллия-9 (https://discuss-science.ru/index.php?topic=7321.msg238468#msg238468 ) сопровождался "обратной" осцилляцией отрицательных кварконов:
\(1E_1\to 1E_a \)
Последующий же распад нестабильного атомного ядра\( ~^{10}_{~~4}Be\) протекает полностью аналогично распаду Нейтрона.

[Е.А.Меркулов]

Расчетная формула дефекта масс нуклидов: \[ \Delta m~(расчет)= Z{\cdot} 0.5+A{\cdot}2.3+ w_0{\cdot}1.6+ w_1{\cdot}1.3 - w_2{\cdot}6.8~~(MeV/c^2) \] ...дает (на основе трехквантового: \(w_{0...2}\) представления структуры нуклидов) следующий результат:\begin{array}{|c|ccccc|c|c|}
нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A &\Delta m~(расчет)&\Delta m~(эксперимент)\\ \hline n&2 &2&0 &0&1&8.1&8.071\\\hline  ^1_1{H}&2&1&0&1&1&7.3&7.289\\ ^2_1{H}&4&1&0&1&2&12.8&13.136\\ ^3_1{H}&3&2&0&1&3&14.8&14.94994\\\hline ^3_2{He}&1&4&0&2&3&14.7&14.93132\\ ^4_2{He}&2 &2&2&2&4&2.4&2.425\\\hline ^5_3{Li}&2&2&1&3&5&12.0&11.68\\ ^6_3{Li}&1&3&1&3&6&14.0&14.087\\
^7_3{Li}&6&1&2&3&7&14.9&14.908\\\hline ^8_4{Be}&0&4&3&4&8&5.2&4.94176\\ ^9_4{Be}&5& 0&3 &4&9&10.3&11.348\\ ^{10}_{~~4}{Be}&1&5&3&4&10&12.7&12.6076\\\hline ^{10}_{~~5}{B}&1& 4&3 &5&10&11.9&12.0517\\ ^{11}_{~~5}{B}&1&5&4&5&11&8.7&8.6679\\ \end{array}

[Е.А.Меркулов]

Интересна концепция формирования нуклида \(~^8_5{B}\), подверженного \(\beta^+\)- распаду.
\(~^8_5{B}\to ~^8_4{Be}+\beta^+\)
Для реализации этой ядерной реакции, в структуре исходного нуклида необходимо наличие положительного кваркона: \(E_3\), который, обычно, расходуется в процессе синтеза: \(E_3+E_1\to 5E_2\)   
Потому, в данном случае, следует вести речь не о ядерном слиянии, а лишь об объединении двух составных частей:
\(~^3_2{He}+~^5_3{Li}\), удерживаемых вместе энергией связи, представленной собственным набором квантов: \begin{array}{|c|ccccc|c|c|}  &w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ^3_2{He}&1&4&0&2&3\\ энергия~связи&1 &1&1&&\\ ^5_3{Li}&2&2&1&3&5\\\hline  сумма&4&7&2&5&8\\  \end{array}Полученная сумма (\(Z=5;~A=8\)) соответствует нуклиду: \(~^8_5{B}\), дефект массы которого рассчитывается, исходя из соответствующего сумме, набора квантов: \[ \Delta m=  4{\cdot}(1.6)+ 7{\cdot}(1.3) - 2{\cdot}(6.8)+5{\cdot}(0.5)+8{\cdot}(2.3)=22.8 \] Экспериментальное же значение дефекта массы нуклида \(~^8_5{B}\) составляет: 22.921 МэВ/с²

[Е.А.Меркулов]

Есть сильное подозрение на то, что большинство нестабильных нуклидов устроено подобно: \(~^8_5{B}\).
Во всяком случае, точно те, что подвержены \(\beta^+{-}\) распаду. Что существенным образом усложняет структурную картину атомных ядер в ее кварконном представлении, требующим, в частности, согласования по цепной ядерной реакции:

\(\begin{array}{cccccccc}  ~^3_2He&+& ^5_3Li& \to& ^8_5B  \\ &&&&^8_5B &\to&^8_4Be&+&\beta^+\\ &&&&&&^8_4Be&\to&^4_2He&+&^4_2He  \end{array}\)

[Е.А.Меркулов]

Проблема "избыточной массы: 6" кваркона \(\color{Red}{E_2}\) в структуре \(^7_3{Li} \) (вариант: А) ранее (https://discuss-science.ru/index.php?topic=7321.msg238098#msg238098) была "решена" единичным приращением квантов при \(\color{Blue}{E_a}\):
\( 2{\cdot}(1E_a)\to 2{\cdot}(2E_a) \) (вариант: В).
Однако, с учетом фактора замены: \(|6E_2|\leftrightarrow |1E_3+3E_1|\), логичнее выглядит вариант: С.
(с сопутствующей осцилляцией отрицательных кварконов): \(3E_1\to 2E_a \) \begin{array}{|cccc|c|cccc|c|ccccc|} \color{Red}{1E_3}& & \\ \color{Red}{2E_a}&4E_2 &  & 1E_a  && \color{Red}{6E_2}  &4E_2 &  & 1E_a && \color{Red}{5E_2}&4E_2&&\color{Blue}{2E_a} \\ 4E_2 &3E_2 & 3E_2 & 3E_2&&4E_2 &3E_2 & 3E_2 & 3E_2 && 4E_2 &3E_2 & 3E_2 & 3E_2 \\ 3E_2 &2E_2 & 2E_2 & 2E_2&&3E_2 &2E_2 & 2E_2 & 2E_2 &&  3E_2 &2E_2 & 2E_2 & 2E_2 \\ 2E_2 &2E_a & 1E_a & 1E_1 &&2E_2 &2E_a  & 1E_a & 1E_1 && 2E_2 &2E_a  & \color{Blue}{2E_a} & 1E_1  \\ 2E_b &2E_b & 2E_b & 1E_b&&2E_b &2E_b & 2E_b & 1E_b && 2E_b &2E_b & 2E_b & 1E_b  \\ \hline &^7_3{Li} &(\color{Red}{C})&& \leftarrow& &^7_3{Li} & (\color{Red}{A}) & & \to & &^7_3{Li} &(\color{Red}{B}) \\ \end{array} Как пример сохранения кваркона \(E_3\) при ядерном синтезе, по аналогии с объединением двух составных частей, удерживаемых вместе энергией связи, в случае нуклида \(~^8_5B\)
Показательно то, что, и вариант В, и вариант С имеют одинаковое квантовое представление:
\(w_0=6\\  w_1=1\\ w_2= 2\)

[Е.А.Меркулов]

Все сказанное выше позволяет предполагать, что сложности с определением правил осцилляции отрицательных кварконов, могут быть обусловлены фактором сохранения кваркона: \(E_3 \) в структурах нестабильных нуклидов.
Пробуем (чисто формальным образом) встроить этот положительный кваркон в структуру нуклида: \(~^8_4Be\) исходя…
1) из фактора замены: \(|6E_2|\leftrightarrow |1E_3+3E_1|\)
2) с условием осцилляции: \(3E_1\to 4E_a \) \begin{array}{|c|ccccc|c|c|} ~^8_4Be &w_0& w_1& w_2& Z & A&\Delta m \\ \hline исходный~состав &0 &4 &3&4&8&5.2\\ фактор~ нестабильности &4 & &1& & \\ \hline конечный~состав&4&4&4&4&8&4.8  \end{array}Что значительно лучше стало соответствовать экспериментальному определению дефекта массы этого нуклида: \(4.94176\) МэВ/с²

[Е.А.Меркулов]

Аналогичная ситуация наблюдается и в случае другого нестабильного нуклида: \(~^5_3Li\) \begin{array}{|c|ccccc|c|c|} ~^5_3Li &w_0& w_1& w_2& Z & A&\Delta m \\ \hline исходный~состав &1 &3&1&3&5&12.0\\ фактор~нестабильности&4 & &1& & \\ \hline конечный~состав&5&3&2&3&5&11.6  \end{array} Что значительно лучше стало соответствовать экспериментальному определению дефекта массы и для этого нуклида: \(11.68\) МэВ/с²

[Е.А.Меркулов]

Дело даже не столько в улучшении соответствия экспериментальному значению дефектов масс рассмотренных выше нуклидов. Сколько в наглядности представлений квантовой схемы «развала» \(~^8_4Be\) на две альфа-частицы:
\(~^8_4Be\to ~^4_2He+~^4_2He \) \begin{array}{|c|ccccc|c|c|}  &w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ~^8_4Be&4&4&4&4&8\\ \hline ~^4_2He&2& 2&2&2 &4 \\ +\\~^4_2He&2& 2&2&2 &4  \end{array} Механизм ядерных взаимодействий становится все интереснее и интереснее...

[Е.А.Меркулов]

Таким образом, бета-плюс-распад нуклида Бор-5: \(~^8_5{B}\to ~^8_4{Be}+\beta^+\)
должен описываться схемой: \(2E_1\to 2E_2\) \begin{array}{|c|ccccc|c|c|} &w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ~^8_5{B}&4&7&2&5&8\\ &&-2&+2&\\  \hline ~^8_4{Be}&4&4&4&4&8\\  \beta^+&&1&&1\\ \end{array} Действительно, все интереснее и интереснее: позитрон с квантом \(w_1\) ?!

[Е.А.Меркулов]

Далее, без комментариев: : \(nE_a({-}\gamma)\to mE_1\)

\(\begin{array}{cc|cccccc}  1E_1&1E_2&5E_a& & &0.1 \\ &6E_a& 2E_1& 1E_2& &  0.2 \\  \hline 6E_a&1E_1&5E_a&2E_1 & &0.3 \end{array} \)

[Е.А.Меркулов]

Итак, в нашем распоряжении по \(\beta^+-\)распаду, имеется только:

\(~^8_5B\to \beta^++(~^4_2He+ ~^4_2He) ~=~^8_4Be\)

Зато по \(\beta^--\)распаду:

\(~~~n \to \beta^-+~^1_1H~~(99.985(1)~\% )\\ ~^3_1H  \to \beta^-+~^3_2He~~(1.38(3)\cdot 10^{-4}~\% )\\ ~^6_2He \to \beta^-+~^6_3Li~~(7.5(2)~\% )\\~^8_2He \to \beta^-+~^8_3Li\to n+ ~^7_3Li~~(92.5(2)~\% )\\~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~~^8_3Li\to \beta^-+(~^4_2He+ ~^4_2He) ~=~^8_4Be \\^9_3Li\to \beta^-+~^9_4Be\to n+~ ^8_4Be\to~^4_2He+ ~^4_2He~~(99.999862(3)~\% )\\ ^{11}_{~~3}Li \to \beta^-+~^{11}_{~~4}Be\to n+ ~^{10}_{~~4}Be\to \beta^-+~^{10}_{~~5}B~~(19.9(2)~\% )\\ ^{11}_{~~4}Be \to \beta^-+~^{11}_{~~5}B~~(80.1(2)~\% ) \\ ^{11}_{~~4}Be \to~ ^4_2He+~^7_2He\to \beta^-+~^7_3Li\\ ^{12}_{~~4}Be \to \beta^-+~^{12}_{~~5}B\to \beta^-+(~^4_2He+ ~^4_2He+ ~^4_2He) ~=~^{12}_{~~6}C~~(98.90(3)~\% ) \)

и еще по электронному захвату:

\(~^7_4Be+ e^-\to ~^7_3Li\)

Есть над чем подумать.

[Е.А.Меркулов]

Таблица квантового преобразования нуклидов в процессе \(\beta^--\)распада
(квантовые параметры нуклидов получены на основании схемы синтеза: \(E_1+E_3\to 5E_2\) c осцилляцией типа: \(nE_a \longleftrightarrow  mE_1\))
\begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|} \hline исходный~нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A&\to \beta^-& конечный~нуклид&w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline
n &2 &2 &0 &0 &1 & & ~^1_1H &2 &1 &0 &1 &1 \\
~^3_1H &3 &2 &0 &1 &3 & & ~^3_2He &1 &4 &0 &2 &3 \\
~^6_2He & & & &2 &6 & & ~^6_3Li &1 &3 &1 &3 &6  \\
^7_2He & & & &2 &7 & & ~^7_3Li &6 &1 &2 &3 &7  \\
~^8_2He & & & &2 &8 & & ~^8_3Li & & & &3 &8  \\
~^8_3Li & & & &3 &8 & & 2\cdot (~^4_2He) &4 &4 &4 &4 &8  \\
^9_3Li & & & &3 &9 & & ~^9_4Be &5 &0 &3 &4 &9  \\
^{11}_{~~3}Li & & & &3 &11 & & ~^{11}_{~~4}Be & & & &4 &11  \\
~^{10}_{~~4}Be &1 &5 &3 &4 &10 & & ~^{10}_{~~5}B &1 &4 &3 &5 &10  \\
^{11}_{~~4}Be & & & &4 &11 & & ~^{11}_{~~5}B &1 &5 &4 &5 &11  \\
^{12}_{~~4}Be & & & &4 &12 & & ~^{12}_{~~5}B &0 &8 &4 &5 &12  \\
~^{12}_{~~5}B &0 &8 &4 &5 &12 & & 3\cdot (~^4_2He) &6 &6 &6 &6 &12 
\end{array}

[Е.А.Меркулов]

Оставляя в стороне распады, сопровождаемые полным развалом нуклида на альфа-частицы, можно констатировать наличие двух способов \(\color{Red}{повышения~ заряда} \) нуклида в \(\beta^--\)процессе:
1) за счет \(\color{ Blue }{понижения }~ коэффициента: ~w_1\) при отрицательном кварконе \(E_1\)
2) за счет \(\color{ Blue }{осцилляции}: E_ a \to E_1\)
Первый способ (на примерах распада Нейтрона и Берилия-10) позволяет аналогичным образом (беря за основу квантовый состав конечных нуклидов) определить и квантовый состав их исходных состояний:
\begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|}  нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A& & нуклид&w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline ~^1_0n &2 &2\color{Blue}{(-1)} &0 &0\color{Red}{(+1)} &1 &\to \beta^-& ~^1_1H &2 &{=}1 &0 &{=}1 &1 \\ \hline ~^6_2He &1 &6\color{Blue}{(-3)} &1 &2\color{Red}{(+1)} &6 &новый & ~^6_3Li &1 &{=}3 &1 &{=}3 &6  \\ ^7_2He &6 &10\color{Blue}{(-9)} &2 &2\color{Red}{(+1)} &7 &новый & ~^7_3Li &6 &{=}1 &2 &{=}3 &7  \\ ^9_3Li &5 &12\color{Blue}{(-12)} &3 &3\color{Red}{(+1)} &9 &новый & ~^9_4Be &5 &{=}0 &3 &{=}4 &9  \\ \hline ~^{10}_{~~4}Be &1 &5\color{Blue}{(-1)} &3 &4\color{Red}{(+1)} &10 &\to \beta^-& ~^{10}_{~~5}B &1 &{=}4 &3 &{=}5 &10  \\ \hline ^{11}_{~~4}Be &1 &14\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &11 &новый & ~^{11}_{~~5}B &1 &{=}5 &4 &{=}5 &11  \\ ^{12}_{~~4}Be &0 &17\color{Blue}{(-9)} &4 &4\color{Red}{(+1)} &12 &новый & ~^{12}_{~~5}B &0 &{=}8 &4 &{=}5 &12  \\ \end{array}
Тем самым, заполняются пробелы таблицы квантового преобразования нуклидов, в предыдущем сообщении:
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=618080.msg10505050#msg10505050.
Обращает на себя внимание кратность "трем \(w_1\)", для всех "новых" реакций первого типа: квантовое число \( w_1\) уменьшается, если не на Единицу, то обязательно на \(3n \)
где \( n \) – натуральное число непонятной (пока) природы.

[Е.А.Меркулов]

Пара слов по вопросу физической природы "фактора \(3n\)".
Этот фактор является прямым следствием "Принципа единичного приращения масс", ранее установленного для однотипных квантовых оболочек элементарных частиц. С условием максимального задействования трех оболочек одного типа.
\begin{array}{|c|c|c|c|c|c|ccccccc|c|c} & &3\cdot E_1   &4\cdot E_1 &5\cdot E_1 & 6\cdot E_1 \\ &2\cdot E_1  &2\cdot E_1   &3\cdot E_1 &4\cdot E_1 &5\cdot E_1 \\ 1\cdot E_1 &1\cdot E_1  &1\cdot E_1  &2\cdot E_1   &3\cdot E_1 &4\cdot E_1   \\\hline w_1{=}1 & w_1{=}3 & w_1{=}6& w_1{=}9 & w_1{=}12  & w_1{=}15 & …  \end{array}

[Е.А.Меркулов]

Второй тип \(\beta^--\)распада (за счет \(\color{ Blue }{осцилляции}: E_ a \to E_1\)) выглядит "сиротливым образцом" (в своем единичном представлении Тритона) на фоне первого типа. Потому уместно рассмотреть второй вариант квантового представления нуклида \(~^3_1H \) в строгом соответствии с правилами первого (и, вероятно, единственно верного) типа \(\beta^--\)распада: за счет \(\color{ Blue }{понижения }~ коэффициента: ~w_1\) при отрицательном кварконе \(E_1\)
\begin{array}{|c|c|ccccc|c|c|ccccc|c||} вариант &нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A&& продукт~распада&w_0& w_1& w_2& Z & A \\  \hline
N^\underline{\circ} 1&~^3_1H &3 &2 &0 &1 &3& &  \\
N^\underline{\circ}2&~^3_1H &1 &5 &0 &1 &3 &\to \beta^- & ~^3_2He &1 &4 &0 &2 &3 \\
\end{array} Вариант №2 немного ухудшает (в сравнении с исходным вариантом №1) соответствие расчетного значения дефекта массы нуклида \(~^3_1H \) экспериментальному значению этого параметра: \(\Delta m=14.94994\) МэВ/с².
\(N^\underline{\circ}1)~ \Delta m=3\cdot 1.6+ 2\cdot 1.3+1\cdot 0.5+3\cdot 2.3=14.8 \\
N^\underline{\circ}2)~ \Delta m=1\cdot 1.6+ 5\cdot 1.3+1\cdot 0.5+3\cdot 2.3= 15.5\)
Зато обеспечивает логически стройную картину схемы \(\beta^--\)распада: \((-nw_1)\to (+1Z)\)

[Е.А.Меркулов]

Рассматривая (на примере:\(~^{12}_{~~5}B\to\) альфа-частицы) распады, сопровождаемые полным развалом нуклида, приходится признать факт увеличения коэффициента: \(w_2\) являющегося Const в процессах аналогичного \(\beta^--\)распада, при формировании (в качестве продуктов распада) единственного нуклида. В данном случае, вместо ожидаемого нуклида: \(~^{12}_{~~6}C\) в качестве продуктов распада, регистрируется формирование трех
альфа-частиц: \(~^4_2He\)
На основе прецедентного права, удается заполнить пробел для: \(~^8_3Li \) таблицы квантового преобразования нуклидов, в сообщении:
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=618080.msg10505050#msg10505050. 
Что, в свою очередь (на основе общего правила \(\beta^--\)распада), позволяет установить квантовый состав нуклида: \(~^8_2He\) с вполне ожидаемым "фактором \(3n\)" уменьшения коэффициента \(w_1\)
\begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|}  нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A&\to  & продукт~распада&w_0& w_1& w_2& Z & A &аналог\\ \hline ~^{12}_{~~5}B &5\color{Red}{(+1)} &7\color{Blue}{(-1)}  &5\color{Red}{(+1)}  &5\color{Red}{(+1)}  &12 & & 3\cdot (~^4_2He) &{=}6 &{=}6 &{=}6 &{=}6 &12&~^{12}_{~~6}C \\ ~^8_3Li &4 &6\color{Blue}{(-2)}  &2\color{Red}{(+2)}  &3\color{Red}{(+1)}  &8 & & 2\cdot (~^4_2He) &4 &{=}4 &{=}4 &{=}4 &8 &~^{8}_{4}Be \\ \hline ~^8_2He &4 &15\color{Blue}{(-9)} &2 &2\color{Red}{(+1)} &8 & & ~^8_3Li &4 &{=}6 &2 &{=}3 &8  \\ \end{array} При этом, остается открытым вопрос о квантовых различиях "развала" на альфа-частицы нуклидов: \(~^{12}_{~~5}B ~~и~~^8_3Li \)

[Е.А.Меркулов]

 Углерод-12 не может (в плане квантового представления) являться полным аналогом трех альфа-частиц, по причине своей устойчивости. Чего нельзя с уверенностью сказать о Берилии-8... \begin{array}{ccccccccc} 3 (~^4_2He)&\to &(w_a{=}6 &w_1{=}6 &w_2{=}6 &Z{=}6 &A{=}12)&\not \leftarrow &~^{12}_{~~6}C \\ 2 (~^4_2He)&\to &(w_a{=}4 &w_1{=}4 &w_2{=}4 &Z{=}4 &A{=}8) &\not \leftarrow ?&~^{8}_{4}Be \\ \end{array}...даже при наличии "контрольной" реакции \(\beta^--\)распада Гелия-8
Что делает неприменимым к реакциям "развала" нуклидов (в частности: \(~^{12}_{~~5}B ~~и~~^8_3Li \)), правил реакции \(\beta^--\)распада.

[Е.А.Меркулов]

Квантовый состав (\(w_0, w_1, w_2\)) легких нуклидов, с расчетным значением дефекта их масс:\[ \Delta m_\circ =0,5{\cdot}Z+2,3{\cdot}A+1,6{\cdot}w_0+ 1,3{\cdot}w_1- 6,8{\cdot}w_2 \] В сравнении с фактическими значениями: \( \Delta m= m -A\cdot M(~^{12}_{~~6}C)/12\)
По уточненной схеме \(\beta^--\)распада.
\begin{array}{|c|ccccc|r|r|c|c|ccccc|r|} \hline нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A& \Delta m_\circ& \Delta m &&нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A& \Delta m_\circ& \Delta m\\ \hline
n &2 &2 &0 &0 &1 &8.1 &8.0714& & ~^1_1H &2 &1 &0 &1 &1&7.3&7.2890 \\
~^2_1H &4 &1 &0 &1 &2 &12.8 &13.136 && ~^3_1H &1 &5 &0 &1 &3 &15.5 &14.94994 \\
~^3_2He &1 &4 &0 &2 &3&14.7&14.93132 && ~^4_1H & & & &1 &4 & &26.92(50) \\
~^4_2He &2 &2 &2 &2 &4 &2.4 &2.425&  &~^4_3Li& && &3&4&&25.13(30)  \\
~^5_1H & & & &1 &5 & &33.79(80) &&~^5_2He & & & &2 &5 & &11.39(5) \\
~^5_3Li  &6 &2 &2 &3 &5 &11.6 &11.68(5) && ~^6_2He &1 &6  &1 &2 &6 &17.4 &17.597(35) \\
~^6_3Li &1 &3 &1 &3 &6&14.0&14.0873(8)&  &~^6_4Be  & & & &4 &6 & &18.375(6)  \\
^7_2He &6 &10 &2 &2 &7 &26.1 &26.11(3)& & ~^7_3Li &6 &1 &2 &3 &7&14.9&14.9082(9)  \\
~^7_4Be & & & &4 &7 & &15.77 &&~^7_5B  & & & &5 &7 & &29.94(10) \\
~^8_2He &4 &15 &2 &2 &8 &31.7 &31.609(12) & & ~^8_3Li &4 & 6 &2 & 3 &8 &20.5&20.9469(9)  \\
~^8_4Be &4 &4 &4 &4 &8 &4.8&4.94176(10) & & ~^8_5B &4 &7 &2 &5 &8 &22.8 &22.9219(13) \\
~^8_6C & & & &6 &8 & &35.085(25) && ^9_3Li &5 &12 &3 &3  &9 &25.4 &24.9548(20) \\
~^9_4Be &5 &0 &3 &4 &9 &10.3& 11.3480(4) &&~^9_5B & & & &5 &9 & &12.416(1) \\
~^9_6C & & & &6 &9 & &28.9121(39) && ^{10}_{~~3}Li & & & &3 &10 & &33.83(25) \\
~^{10}_{~~4}Be &1 &5 &3 &4 &10 &12.7 &12.6076(6) && ~^{10}_{~~5}B &1 &4 &3 &5 &10 &11.9 & 12.0517(5)  \\
~^{10}_{~~6}C & & & &6 &10 & &15.7029(79) && ^{10}_{~~7}N & & & &7 &10 & &{\approx}39.5 \\
^{11}_{~~3}Li & & & &3 &11 &&40.94(12) & & ~^{11}_{~~4}Be &1 &14 &4 &4 &11&19.9&20.176(6)  \\
~^{11}_{~~5}B &1 &5 &4 &5 &11 &8.7&8.6679(4)&  & ~^{11}_{~~6}C & & & &6 &11&&10.65 \\
^{11}_{~~7}N & & & &7 &11 & &25.23(10) && ^{12}_{~~4}Be &0 &17 &4 &4 &12 &24.5 &25.03(4)\\
~^{12}_{~~5}B &5 &7 &5 &5 &12 &13.2&13.3695(13) &&~^{12}_{~~6}C & & & &6 &12&&0 \\
^{12}_{~~7}N & & & &7 &12 & &17.338(1)&& ^{12}_{~~8}O & & & &8 &12 & &32.07(26)\\
~^{13}_{~~4}Be & & & &4 &13 & &{\approx}34.9 && ~^{13}_{~~5}B &3 &5 &4 &5 &13 &16.5&16.562(4) \\
& & & & & & & && & & & & & & & \\
\end{array}

[Е.А.Меркулов]

И уже без комментариев
\begin{array}{|c|ccccc|c||c|ccccc|c|c|} \hline исходный~нуклид &w_0& w_1& w_2& Z & A&\to n& конечный~нуклид&w_0& w_1& w_2& Z & A \\ \hline
~^8_3Li & & & &3 &8 & & ~^7_3Li &6 &1 &2 &3 &7 \\
~^9_4Be &5 &0 &3 &4 &9 & & ~^8_4Be &4 &4 &4 &4 &8 \\
~^{11}_{~~4}Be & & & &4 &11 & & ~^{10}_{~~4}Be  &1 &5 &3 &4 &10 \\
\end{array}

[Е.А.Меркулов]

Длина волны электрона: \(\lambda_e=v / \nu\)
... характеризует (как и в случае с фотоном) путь, проходимый этой элементарной частицей, за один период полного колебания ее квантовой системы, но, никак, не размер самой элементарной частицы.
Что опровергает главный аргумент общепринятых взглядов на, якобы, принципиальную невозможность размещения электрона: \[ \lambda_e={ h \over m_e \cdot c} \approx 5\cdot 10^{-11}~м. \] в атомном ядре: \[ \lambda_p={ h \over m_p \cdot c} \approx 3\cdot 10^{-13}~м. \] Все дело в неправомерности отождествления длины волны элементарных частиц, с их подлинными размерами