Сослались на закон Ампера. Если проводник с током размесить над полюсом кольцевого магнита в радиальном направлении, то, в соответствии с правилом левой руки, на него должна действовать сила в направлении, ортогональном к вектору напряжённости магнитного поля и вектору направления тока. Т. е. параллельно плоскости магнита. Должна, но не действует. Проверено опытом, достаточно простым для повторения.
Утверждаете, что малый участок проводника с током взаимодействует с диполем, расположенном на оговоренном вами расстоянии, с кубической зависимостью. Приводите обоснование вашего утверждения - это является научной очевидностью и может быть подтверждено опытом. Нами проведены опыты с диполями диаметр 10 см. как передающего, так и приёмного. Передающий диполь запитывался током низкой частоты, т. е не являлся радиоантенной. Наводимый на приёмный диполь напряжение на расстоянии нескольких метров показали квадратичную зависимость напряжённости магнитного поля от передающего диполя. Это научная очевидность или для для научной очевидности надо рассматривать взаимодействие двух диполей с токами?
Сослались на закон Ампера. Если проводник с током размесить над полюсом кольцевого магнита в радиальном направлении, то, в соответствии с правилом левой руки, на него должна действовать сила в направлении, ортогональном к вектору напряжённости магнитного поля и вектору направления тока. Т. е. параллельно плоскости магнита. Должна, но не действует. Проверено опытом, достаточно простым для повторения.
Да, при соблюдении определённых условий силы не будет. Это не противоречит закону Ампера. Вы не учитываете сложную конфигурацию магнитного поля.
Утверждаете, что малый участок проводника с током взаимодействует с диполем, расположенном на оговоренном вами расстоянии, с кубической зависимостью. Приводите обоснование вашего утверждения - это является научной очевидностью и может быть подтверждено опытом. Нами проведены опыты с диполями диаметр 10 см. как передающего, так и приёмного. Передающий диполь запитывался током низкой частоты, т. е не являлся радиоантенной. Наводимый на приёмный диполь напряжение на расстоянии нескольких метров показали квадратичную зависимость напряжённости магнитного поля от передающего диполя. Это научная очевидность или для для научной очевидности надо рассматривать взаимодействие двух диполей с токами?
У вас ошибочный результат не подтверждённый теоретически и многократно на опыте. На фоне лабораторных работ ваш опыт не имеет значения.
Для теоретического понимания, решим задачу по вычислению магнитного потока.
Например, у нас есть точечный магнитный диполь с моментом \(m\). На расстоянии \(r\) находится круговой контур радиуса \(R\).
Плоскость контура перпендикулярна оси диполя. Расстояние \(r\) отсчитывается от диполя до сферической поверхности натянутой натянутой на контур.
\(r=const\) на всей поверхности натянутой на контур. Такие условия упрощают вычисления.
Используем формулу индукции точечного диполя \(\displaystyle \vec B=(3(\vec m_e \cdot \vec r_e)~\vec r_e -\vec m_e) \frac{\mu_0~m}{4 \pi~r^3}\), где \((1)\)
\(\vec m_e~-\) единичный вектор от магнитного момента; \(\vec r_e~-\) единичный вектор от радиус-вектора.
Вычислим магнитный поток через контур \(\displaystyle Ф=\int \vec B \cdot d \vec S\).
Вычисляем дифференциал площади
\(dr=r~d \alpha~-\) дифференциал радиального элемента длины.
\(dl=r~sin(\alpha)~d \beta~-\) дифференциал окружного элемента длины.
\(dS=dr~dl=r^2~sin(\alpha)~d \alpha~d \beta\).
В векторном виде \(\vec dS=\vec r_e~r^2~sin(\alpha)~d \alpha~d \beta\).
\(\displaystyle Ф=\frac{\mu_0~m}{4 \pi~r^3} \int \int (3(\vec m_e \cdot \vec r_e)~\vec r_e -\vec m_e)~\vec r_e~r^2~sin(\alpha)~d \alpha~d \beta=\frac{\mu_0~m}{4 \pi~r} \int \int (3(\vec m_e \cdot \vec r_e)~\vec r_e \cdot \vec r_e -\vec m_e \cdot \vec r_e)~sin(\alpha)~d \alpha~d \beta =\frac{\mu_0~m}{4 \pi~r} \int \int 2~cos(\alpha)~sin(\alpha)~d \alpha~d \beta\).
Интегрируем по \(\beta\) в окружном направлении с учётом нулевого начального угла \(\displaystyle Ф=\frac{\mu_0~m}{r} \int cos(\alpha)~sin(\alpha)~d \alpha\).
Интегрируем по \(\alpha\) в радиальном направлении с учётом нулевого начального угла \(\displaystyle Ф=\frac{\mu_0~m}{2~r} sin(\alpha (R))^2=\frac{\mu_0~m~R^2}{2~r^3}=\frac{\mu_0~m~S}{2\pi~r^3}\).
Получается кубическая зависимость. При переходе от точечного диполя к размерному принципиальных изменений в формуле не будет,
так как контур можно собрать из множества точечных диполей в пределе бесконечности.
Напряжение на контуре тоже будет иметь такую зависимость, так как пропорционально изменению потока.
