В ряде постов в параллельных темах возникал вопрос об изменении кинетической энергии тел при неупругих столкновениях, поэтому решил остановиться на нем чуть подробнее.
Рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух тел с массами \(m_1\) и \(m_2\) и энергиями \(E_1\) и \(E_2\), в результате которого образуется составное тело с массой \(m\) и энергией \(E\). Как известно, кинетические энергии тел (\(c=1\)) равны \(T_1=E_1-m_1\), \(T_2=E_2-m_2\) и \(T=E-m\). Тогда убыль кинетической энергии в результате столкновения есть
\(-\Delta T=-(T-T_1-T_2)=-(E-E_1-E_2)+(m-m_1-m_2)\).
В силу закона сохранения энергии имеем \(E=E_1+E_2\), поэтому предыдущая формула упрощается:
\(-\Delta T=m-m_1-m_2\). (1)
Классически \(-\Delta T\) трактутется как часть первоначальной кинетической энергии сталкивающихся тел, ушедшей на увеличение внутренней энергии составного тела. Можно рассмотреть обратный процесс - распад составного тела на два осколка (например, в результате "взрыва"). Тогда приращение кинетической энергии \(\Delta T=m-m_1-m_2\), равное дефекту масс, происходит из-за высвобождения части внутренней энергии распадающегося тела.
Поскольку массы \(m_1\), \(m_2\) и \(m\) - инварианты, то и \(-\Delta T\) - инвариант. Таким образом, убыль кинетической энергии одинакова во всех ИСО.
В заключение получим развернутое выражение для \(-\Delta T\) через заданные скорости \(\mathbf{v}_1\) и \(\mathbf{v}_2\) сталкивающихся тел. Для этого отметим то, что \(m^2=p^2\), где \(p\) - 4-импульс составного тела. Принимая во внимание закон сохранения энергии-импульса \(p=p_1+p_2\), получаем
\(m^2=(p_1+p_2)^2=p_1^2+p_2^2+2p_1p_2=m_1^2+m_2^2+2p_1p_2\).
Далее учитываем то, что компоненты 4-импульсов есть \(p_1=(\gamma_1 m_1,\,\,\, \gamma_1 m_1\mathbf{v}_1)\), \(p_2=(\gamma_2 m_2,\,\,\,\gamma_2 m_2\mathbf{v}_2)\), поэтому скалярное произведение 4-векторов
\(p_1p_2=\gamma_1\gamma_2 m_1 m_2(1-\mathbf{v_1}\mathbf{v}_2)\).
Окончательно получаем
\(-\Delta T=\sqrt{m_1^2+m_2^2+2\gamma_1\gamma_2 m_1 m_2(1-\mathbf{v_1}\mathbf{v}_2)}-m_1-m_2\). (2)
Формула (2) - общая и верна как в случае ультрарелятивистских скоростей тел в системе центра масс, так и в случае нерелятивистских скоростей в СЦМ, но при условии, что скорость ЦМ в ЛСО - ультрарелятивистская.
Интерес представляет случай малых скоростей \(v_1,\,v_2 \ll 1\). Тогда \(\gamma_1\approx 1+v_1^2/2\), \(\gamma_2\approx 1+v_2^2/2\). Удерживая в (2) члены, квадратичные по скоростям, имеем
\(-\Delta T\approx \sqrt{m_1^2+m_2^2+ m_1 m_2(2+v_1^2+v_2^2-2\mathbf{v_1}\mathbf{v}_2)}-m_1-m_2=\sqrt{(m_1+m_2)^2+ m_1 m_2(\mathbf{v_1}-\mathbf{v}_2)^2}-m_1-m_2\),
\(\displaystyle -\Delta T = (m_1+m_2)\sqrt{1+ \frac{m_1 m_2(\mathbf{v_1}-\mathbf{v}_2)^2}{(m_1+m_2)^2}}-m_1-m_2 \approx (m_1+m_2)\left[1+ \frac{m_1 m_2(\mathbf{v_1}-\mathbf{v}_2)^2}{2(m_1+m_2)^2}\right]-m_1-m_2\),
\(\displaystyle -\Delta T =\frac{m_1 m_2(\mathbf{v_1}-\mathbf{v}_2)^2}{2(m_1+m_2)}\). (3)
Формула (3) совпадает с известным из классической механики выражением для убыли кинетической энергии при абсолютно неупругом столкновении.