Вы фильмы китайские смотрели, про каратистов?.......
Попробую перевести Ваши слова на математический язык в виде представленного ниже анализа взаимодействия двух тел. перемещающихся с разными постоянными линейными и угловыми скоростями в пространстве на таких расстояниях от иных масс, при которых бы влиянием их на рассматриваемые массы тел можно было пренебречь.
Пусть в некоторый момент времени тела начинают взаимодействовать друг с другом через связь в виде нерастяжимой гибкой нити (как показано на рисунке):

Функции кинетических энергий таких тел, с учётом теоремы Кёнига, имеют вид:
- для правого цилиндрического тела:
\[ W_{1}=\frac{m_{1}\cdot v_{1}^2}{2}+\frac{J_{1}\cdot\omega_{1}^2}{2}=const \]
- для левого цилиндрического тела:
\[ W_{2}=\frac{m_{2}\cdot v_{2}^2}{2}+\frac{J_{2}\cdot\omega_{2}^2}{2}=const; \]
В момент начала взаимодействия тела приобретают приращения кинетической энергии, величины которых определим в виде дифференциалов постоянных величин кинетических энергий, которые равны нулю:
- для левого цилиндрического тела:
\[ dW_{1}=m_1\cdot{a_1\cdot v_1\cdot dt}+m_1\cdot{da_1\cdot v_1\cdot t}+{J_1\cdot\varepsilon_1\cdot\omega_1}\cdot dt+{J_1\cdot d\varepsilon_1\cdot\omega_1}\cdot t=0 \]
- для правого цилиндрического тела:
\[ dW_{2}=m_2\cdot{a_2\cdot v_2\cdot dt}+m_2\cdot{da_2\cdot v_2\cdot t}+{J_2\cdot\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot dt+{J_2\cdot d\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot t=0 \]
Эти дифференциалы кинетических энергий двух взаимодействующих тел всегда равны друг другу по величине:
\[ m_1\cdot{a_1\cdot v_1\cdot dt}+m_1\cdot{da_1\cdot v_1\cdot t}+{J_1\cdot\varepsilon_1\cdot\omega_1}\cdot dt+{J_1\cdot d\varepsilon_1\cdot\omega_1}\cdot t= \]
\[ =m_2\cdot{a_2\cdot v_2\cdot dt}+m_2\cdot{da_2\cdot v_2\cdot t}+{J_2\cdot\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot dt+{J_2\cdot d\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot t \]
Констатируем, что одна и та же по величине сила взаимодействия приложена к центру масс левого тела и к поверхности вращения правого тела, в результате чего к левому телу приложена только сила, а к правому телу - приложен момент этой же силы.
С учётом указанных особенностей участия правого тела только в поступательном движении и участия левого тела одновременно в поступательном и вращательном движении, баланс дифференциалов кинетических энергий приобретает вид:
\[ m_1\cdot{a_1\cdot v_1\cdot dt}+m_1\cdot{da_1\cdot v_1\cdot t}= \]
\[ =m_2\cdot{a_2\cdot v_2\cdot dt}+m_2\cdot{da_2\cdot v_2\cdot t}+{J_2\cdot\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot dt+{J_2\cdot d\varepsilon_2\cdot\omega_2}\cdot t \]
При постоянных ускорениях поступательного и вращательного движений, когда их дифференциалы равны нулю: \[ da_i=0 \] и \[ d\varepsilon_i=0, \] баланс дифференциалов кинетических энергий приобретает вид:
\[ m_1\cdot{a_1\cdot v_1}=m_2\cdot{a_2\cdot v_2}+{J_2\cdot\varepsilon_2\cdot\omega_2} \]
Общеизвестно, что сумма двух, не равных нулю величин, всегда больше любой из них, на основании чего при \[ \varepsilon_2\not=0 \] следует неравенство:
\[ m_1\cdot{a_1\cdot v_1}>m_2\cdot{a_2\cdot v_2} \]
С учётом того, что \[ v_i=a_i\cdot t \] и \[ m_1=m_2=m, \] из неравенства следует, что квадрат ускорения поступательного движения тела с центральным действием на него силы всегда больше квадрата ускорения поступательного движения тела с нецентральным действием на него такой же по величине силы:
\[ {a^2_1}>{a^2_2} \]
После преобразований, равенство\[ m_1\cdot{a_1\cdot v_1}=m_2\cdot{a_2\cdot v_2}+{J_2\cdot\varepsilon_2\cdot\omega_2} \]принимает вид:
\[ {a^2_1}-{a^2_2}={\frac{J_2}{m}\cdot\varepsilon^2_2} \]
Из него следует, что разность квадратов ускорений поступательного движения тел в замкнутой системе не равна нулю, когда направление действия силы их взаимодействия не проходит через центр масс одного из них, а это значит, что при наличии отличающегося от нуля ускорения \[ \varepsilon_2\not=0 \] вращательного движения момента инерции \[ J_2 \] правого тела $-$ всегда существует ускорение \[ a \] поступательного движения центра масс всей замкнутой системы:
\[ a=\pm\sqrt{{a^2_1}-{a^2_2}}=\pm\varepsilon_2\cdot\sqrt{{\frac{J_2}{m}}} \]
В соответствии с правилами дифференцирования, знаки ускорений (производных) указывают не их направления, а на их возрастание - при знаке (+) или убывание - при знаке (-).