Архив тем Ф.Менде.

[Фёдор Менде]

Заключение

Начало электродинамике положили такие выдающиеся физики, как Ампер, Фарадей, Вебер, Максвелл. Эти учёные на примитивном экспериментальном оборудовании установили те законы, которыми мы пользуемся до сих пор.  Они были гениями и смогли разглядеть во тьме предрассудков и суеверия верхушку того громадного айсберга, которым является электродинамика. Но те противоречия и несогласованность, которые имеют место в электродинамике и на сегодняшний день, говорят нам о том, что не все проблемы ещё решены. В уравнениях Максвелла  не содержится информация о силовом взаимодействии токонесущих систем, а сила Лоренца, которая определяет такое  взаимодействие, вводится как отельный экспериментальный постулат. Поэтому сама электродинамика состоит как бы из двух не связанных между собой частей. С одной стороны это уравнения Максвелла, которые дают возможность получить волновое уравнение для электромагнитных волн, а с другой – постулат о силе Лоренца, позволяющий вычислять силовое взаимодействие токонесущих систем. Магнитное поле также вводится не на основании экспериментальных фактов и не имеет под собой основы. И Максвелл и Ампер считали, что магнитное поле является материальным полем, но такую их точку зрения нельзя принять, поскольку это поле может быть уничтожено путём выбора системы отсчёта. В статье показано, что введение магнитного поля это всего лишь удобный математический приём, без которого можно обойтись. В статье также вводится понятие векторного потенциала электрического поля, что даёт возможность записать уравнения индукции в симметричном виде.
Ключевые слова: электродинамика, уравнения Максвелла, закон Ампера, магнитное поле, уравнения индукции, магнитный векторный потенциал, электрический векторный потенциал, сила Лоренца.



Список литературы

1. 1. Рашевский П. К. Риманова геометрия и тензорный анализ. М.: Наука, 1967, - 664 - с.
2. Менде Ф. Ф.  Существуют ли ошибки в современной  физике. Харьков,
Константа, 2003.- 72 с.
3.  Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике.  М: Мир, 1977.
4. Менде Ф. Ф. Великие заблуждения и ошибки физиков XIX-XX столетий. Революция в современной физике. Харьков, НТМТ, 2010, – 176 с.
5. Mende F. F.  On refinement of certain laws of classical  electrodynamics,  arXiv, physics/0402084.
 6. Mende F. F.  Conception of the scalar-vector potential in  contemporary    
electrodynamics, arXiv.org/abs/physics/0506083.
7. Менде Ф. Ф. Классические преобразования электромагнитных полей и их следствия.   Прикладная физика и математика,  №4, 2015, с. 59-71.
8. Mende F. F. Mende transformations in the concept of scalar-vector potential. Global Journal of Science Frontier Research (A), Physics and Space Science, Volume 18, Issue 1, Version 1.0, Year 2018.
9. Mende F. F. The Classical Conversions of Electromagnetic Fields on Their Consequences, AASCIT Journal of Physics, Vol.1 , No. 1, Publication Date: March 28, 2015, Page: 11-18.

[Фёдор Менде]

Отличие вашего интерферометра от других в наличии участка от «А» до «В» (рисунки в похожей теме). Наличие этого участка позволяет получить смещение полос при колебаниях зеркала, имитирующего движение источника света. Смещение полос следует ожидать от неидеальности отражения лучей лазера от зеркала — ширина луча лазера имеет конечное значение. Это приводит к разным углам отражения от зеркала и, как следствие, к изменению положения полос. Но это неприятность является конструктивной, её можно уменьшить или учесть.
Принципиальное значение имеет наличие участка от А до В. Его наличие позволяет сравнивать лучи, один из которых прошёл дополнительный путь АВ. Прохождение этого пути обеспечивает сдвиг по времени одновременно вылетевших из лазера фотонов. Т. е. при ускоренном движении лазера (зеркала) разность скорости фотонов в месте приёма (детекторе), будет меняться. Сдвиг полос зависит от скорости изменения этой разности. Чем больше расстояние АВ, тем больше разность в скоростях, тем больше смещение полос. Так и напрашивается формула изобретения на способ определения ускорения светящихся тел. Так что «жужжит» ваше устройство. А чтобы оно ещё и куда-нибудь прошло, полагаю, вам потребуется изменить представления о свете.

Вы хорощо разобрались с основными моментами темы. Вот только по поводу фотонов у меня  другая точка зрения. Фотоны это такой же блеф, как и СТО.

[Milyantsev]

Такие проводники, кроме движущихся электронов имеют положительно заряженную кристаллическую решетку (рис. 2), что в существующей теории не учитывается.

ещё как учитывается.
у фейнмана при этом сокращается решетка провода.

И опять такой вывод не соответствует действительности, т.к. на движущийся заряд сила Лоренца действует, а на неподвижный – нет.

всё соответствует.
данный опыт говорит нам что магнитное поле не зависит от положения наблюдателя.
не он решает движется заряд или нет.

Глядя на приведенные соотношения легко видеть, что записаны они для уединённого потока заряженных частиц. И здесь мы сразу же сталкиваемся с неустранимым недостатком концепции магнитного поля. В соответствии с ней два параллельных электронных потока, заряды в которых движутся с одинаковой скоростью, кроме кулоновского отталкивания должны ещё и притягиваться. Что это так, нетрудно показать, если воспользоваться соотношениями (1.1, 1.2).

будут ли вообще притягиваться два магнитных потока?
споры об этом идут на всех форумах.
и ответа нет.
поскольку такие опыты не проводились давным давно.
вывод.
учёные чтото знают, но скрывают.

Но если перейти в инерциальную систему, движущуюся со скоростью электронов, то там будет отсутствовать векторный потенциал и останется только кулоновское отталкивание

допустим поток электронов в пустоте создаёт магнитное поле.
это будет означать, что такое поле создаётся при движении электрона относительно эфира.
в виде кругового движения частичек эфира вокруг электрона.
и конечно же наблюдатель не сможет выбором СО уничтожить такое реальное физическое магнитное поле.


--------------------------------------------------------
жаль что Менде до сих пор не хочет признать свою ошибку.

[Дмитрий Мотовилов]

А я не прошу и не требую, я просто заявляю, что к науке вы никакого отношения не имеете, поскольку у вас нет публикаций в научных журналах кроме статеек в журнале Техника молодёжи. Если я не прав, представьте список опубликованных вами статей в научных журналах, как это сделал я.

Фёдор, мнению флюгера никто не внемлет. Я учил вас работать с форумом ДОЗВОН, куда вы пригласил меня как учёного и сделали глобальным модей. Но потом вы по заданию западной разведки стал домогаться секретов БТГ. Потом по требованию Рухадзе, на которого я написал стишок, вы исключил меня по причине "А вы как думали?". Я ответил, что думал о Менде как о честном и порядочном человеке. И я вернулся на БФ.
Потом вы опозорились с незнанием второго постулата и был в шоке неделю.  (К тому же и Рухадзе вас выпорол за такое демонстративное невежество и слабоумие).
После чего вы обратился ко мне с предложением вернуться на ДОЗВОН и снова работать на вас модератором и учёным. Я вам молча отказал.
И вот теперь вы снова пытаешься влезть в теорию потоков энергии и второй постулат СТО, в которых по-прежнему ни бельмеса не смыслишь по причине старения, отсутствия профильного образования и патологической идеосинкразии к обучению из моих рук.
Вы даже придумали идиотский трансформатор постоянного напряжения, чтобы завлечь меня, за что вас вполне естественно выпорол безымянный ник 49 на БФ.
Я вам мягко дал понять, в знак нашей прежней дружбы и признательности за инициацию моего творчества в бесполевой физике,  что ваше место теперь только на полке истории.
Самое лучшее, что вы мог бы сделать в свете сказанного - это  признать опережение ваших трудов (а самое заметное в них - отыскание знака минуса вместо плюса у Ландау, аннулирование магнитного поля и мотивация моего пионерского творчества) моими работами, которые, несомненно уже, сыграют эпохальную многовековую роль в научном и философском прозрении человечества. Пока хватит, думаю, и это навряд ли переварите.

[дiдусь]

будут ли вообще притягиваться два магнитных потока?
споры об этом идут на всех форумах.
и ответа нет.
поскольку такие опыты не проводились давным давно.
вывод.
учёные чтото знают, но скрывают.

не вывод другой: они скрывают, что не знают...
У формул F = kI₁I₂L/d для параллельных проводов с одинаковыми по величине, но с разными по источникам токами I₁ и I₂ и F = kI²L/d для параллельных проводов от одного источника тока, совершенно разные значения у коэффициентов k. Но хрен вы где встретите в планах работы РАН, или НИИ выяснение причин этого.

[Фёдор Менде]

Тема серьёзная и вопросы тоже, поэтому с кондачка не разберёмся. Дідусь не достаточно чётко сформулировал вопрос. Я понимаю, что его вопрос состоит в следующем. С точки зрения современной теории электромагнетизма два проводника с одинаковыми токами должны притягиваться или отталкиваться в зависимости от направления токов. Если направление токов совпадает, то проводники притягиваются, а если направления токов противоположное, то отталкиваются и в обоих случаях силы по модулю равны. Дідусь же утверждает, что в действительности эти силы по модулю не равны. Правильно ли я понял заявление дідуся?
Теперь по поводу вопроса Милянцева. Если намагнитить два параллельных стержня, то при совпадении полюсов  стержни будут отталкиваться и наоборот. В не намагниченном ферромагнетике магнитные моменты расположены хаотично, когда же на него накладывается магнитное поле, то магнитные моменты начинают выстраиваться в направлении внешнего поля, но такой процесс намагничивания связан с затратой энергии источником, создающим внешнее магнитное поле.

[Фёдор Менде]

Мотовилов, все ваши "великие идеи", как я уже писал, гроша ломаного не стоят это давно лопнувшие мыльные пузыри. Повторяю ещё раз, что значимость учёного определяется количеством и качеством опубликованных статей, а поскольку у вас таковых нет, значит в науке вы пустое место.

[Фёдор Менде]

Как работает трансформатор

Ф. Ф. Менде

Аннотация

Рассмотрена физика работы трансформатора с ферромагнитным сердечником. Предложены новые типы трансформаторов с ферроэлектрическими сердечниками, а также рассмотрена физика работы таких трансформаторов.
Ключевые слова: трансформатор, ферромагнетик, ферроэлектрик, индуктивность.


1. Введение
Трансформаторы с ферромагнитными сердечниками широко используются в науке и технике [1-7]. Особенностью любого трансформатора является возможность передачи энергии из одной обмотки в другую без наличия гальванического контакта между ними. Причём чем ближе расположены витки первичной и вторичной обмоток, тем больше коэффициент связи между обмотками. Если речь идёт о трансформаторе без наличия сердечника, то идеальным вариантом является случай, когда обмотки намотаны бифилярным способом, когда обмотка мотается в два провода, которые и представляют первичную и вторичную обмотки. При таком способе намотки провода первичной и вторичной обмотки располагаются максимально близко, что и даёт возможность получить максимальный коэффициент связи. Обмотки, расположеные на общем ферромагнитном сердечнике, также имеют очень высокий коэффициент связи, однако  в существующей литературе нет описания физики работы трансформаторов с таким сердечником.
Хорошо известен экспериментальный факт, указывающий на то, что наличие ферромагнитного сердечника в катушке существенным образом увеличивает её индуктивность. Но какова физика этого процесса нигде не описано.
Большим недостатком трансформаторов с ферромагнитными сердечниками является то, что они не могут работать на высоких частотах. Это связано с большой инерционностью процесса перемагничивания ферромагнетика.
В статье рассмотрена физика работы трансформатора с ферромагнитным сердечником.
Рассмотрен также новый тип трансформаторов с ферроэлектрическим сердечником. Достоинством таких трансформаторов является то, что они могут работать на очень высоких частотах.

2. Физика работы трансформатора с ферромагнитным сердечником

Если по катушке или одиночному проводу течёт ток, то энергия, накопленная в их индуктивности, определяется соотношением
\({W_L} = \frac{1}{2}L{I^2}\)
Индуктивность провода, по которому течёт ток, связывают с наличием вокруг него магнитных полей и поскольку магнитные поля обладают удельной энергией

\({W_{0H}} = \frac{1}{2}\mu {H^2}\) ,

то их интегрирование по объёму, занимаемому полями, также даёт энергию

\({W_H} = \frac{1}{2}\mu \int\limits_V {{H^2}} dV\) .

Очевидно, что

\({W_L} = {W_H}\) .

Но магнитные поля, окружающие проводник, зависят от тока,  поэтому индуктивность является коэффициентом, который связывает энергию, накопленную в таком проводнике,  с текущем в нём токе.  До сих пор считалось, что индуктивность связана с теми магнитными полями, которые окружают рассматриваемый проводник.   Но, оказывается, существует и другой механизм увеличения индуктивности проводника, когда индуктивность зависит не только от тех магнитных полей, которые такой проводник окружают (рис. 1).

 

Рис. 1. Контур с замороженным током вблизи  проводника, по которому течёт ток.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов

[Фёдор Менде]

Предположим, что у нас имеется сверхпроводящий контур, в котором заморожен ток
\({I_0}\) , расположенный на расстоянии \(d\)  от проводника, по которому течёт ток \(I\) . Контур с замороженным током закреплён при помощи пружины к жесткому основанию. Если пропускать ток через проводник, то контур начнёт к нему притягиваться, растягивая пружину и, тем самым, запасая в ней энергию. Причём, чем больше будет замороженный ток в контуре, тем сильнее он будет притягиваться к проводу, и тем большая энергия будет накапливаться в пружине. Поэтому при одних и тех же значениях тока в проводнике, энергия,  израсходованная для растяжения пружины, будет разная и будет она зависеть, в том числе, и от тока в короткозамкнутом контуре. Рассмотренная система эквивалентна индуктивности с той лишь разницей, что энергия в такой индуктивности будет накапливаться не в магнитном поле, а в пружине. Причём индуктивность в данном случае будет зависеть и от расстояния между контуром и проводником, и от тока, замороженного в контуре. Характерной особенностью рассмотренной системы является и то, что приближение контура с замороженным током к проводу, по которому течёт ток, будет приводить к индукции в нём токов, противоположных исходному току. Таким образом, результирующий ток окажется меньше того тока, который имел бы место при отсутствии контура с замороженным током. Такое поведение суммарного тока свидетельствует об увеличении индуктивности провода, по которому течёт ток.
Можно  представить и другой вид такой системы. Для этого нужно контур с замороженным током поместить на оси, проходящей, через его центр, а к оси прикрепить спиральную пружину, обеспечивающей устойчивое состояние контура в положении, когда его проводники равноудалены от проводника с током (рис. 2). Тогда при протекании тока через проводник контур будет поворачиваться в ту или другую сторону, закручивая спиральную пружину, накапливая в ней энергию. Причём направление закручивания пружины будет зависеть от направления тока в проводнике. Именно такой специфический вид индуктивности и работает при взаимодействии проводников с током с ферромагнетиками.
До тех пор, пока на ферромагнетик не наложено стороннее внешнее магнитное поле, его атомы или молекулы, которые представляют микроскопические контура, в которых  заморожены микроскопические токи, находятся в разупорядоченном состоянии. Такое состояние является для них равновесным. Но как только на ферромагнетик накладывается внешнее поле, начинает происходить их ориентация, подобно той, которая изображена на рис. 1. На осуществление процесса отклонения от равновесного состояния расходуется энергия, которая и представляет индуктивную энергию проводника с током. Причём, как уже было сказано, расстояние между самим проводником и ферромагнетиком может быть разным, и зависит оно от величины микроскопических замороженных токов.
Если ток, текущий через проводник, является переменным, то рассмотренный процесс является реактивным. При этом атомы или молекулы, представляющие  контура с током, осуществляют вращательно-колебательное движение и энергия, накопленная в пружине, попеременно то накапливается в ней, то отдаётся обратно проводнику с током. 
Рассмотрим процесс, при котором ферромагнитный сердечник обеспечивает большой коэффициент связи между удалённым проводниками, передавая тем самым энергию из одного проводника  в другой.



Рис. 2. Передача токов индукции из одного проводника в другой при наличии между ними  ферромагнетика.

[Фёдор Менде]

Если в первичном контуре увеличивается ток, то проводник этого контура начинает притягивать к себе проводник короткозамкнутого витка с замороженным током. Закручивание  контура приводит к тому, что его противоположная сторона начинает приближаться к проводнику вторичного контура, индуцируя в нём ток индукции. Если вторичный контур разомкнут, и энергия в нём не расходуется, то он не влияет на процессы в такой системе. Если же вторичный контур нагружен на активное сопротивление, то поворот контура с замороженным током требует расхода активной энергии. Этот поворот осуществляет первичный контур, из которого эта энергия забирается. Это приводит к тому, что   первичный  контур для источника питания превращается из чисто индуктивной нагрузки в смешанную, в которой будет присутствовать и активная составляющая. Эта активная составляющая будет определяться разностью потенциалов на клеммах вторичного контура и сопротивлением к ним подключенного. 
Если имеется две катушки, расположенные на общем ферромагнитном сердечнике, то первичная катушка, в которую вводят ток, осуществляет синхронный поворот всех микроскопических контуров с замороженным током. Сложение токов этих контуров приводит к образованию макроскопического тока внутри ферромагнетика, который по схеме, изображенной на рис. 2, взаимодействует с проводником и первичного, и вторичного контура. Это свойство ферромагнетика и обеспечивает передачу энергии из первичной обмотки во вторичную. В случае, когда энергия во вторичной обмотке не потребляется ферромагнетик только увеличивает индуктивность первичной обмотки.

3. Ферроэлектрические трансформаторы

      В связи с тем, что закон магнитоэлектрической и электромагнитной индукции, записанных в полных производных [8],  являются симметричными
\(\begin{array}{l}
\oint {{{\vec E'}_{}}{d_{}}\vec l' =  - {{\int {\frac{{{\partial _{}}\vec B}}{{{\partial _{}}t}}{d_{}}S - \oint {[\vec B \times \vec V]{d_{}}\vec l'} } }^{}}_{}} \\
{\oint {\vec H'{d_{}}\vec l' = \int {\frac{{{\partial _{}}\vec D}}{{{\partial _{}}t}}{d_{}}S + \oint {[\vec D \times \vec V]{d_{}}\vec l'} } } _{}}^{},
\end{array}\)
должны существовать и симметричные технические решения. Такие решения существуют. Например, при помощи вращающегося магнитного поля можно создавать электродвигатели. Для этих же целей можно использовать и вращающееся электрическое поле, и двигатели, использующие этот принцип, существуют. Существует трансформатор на ферромагнитном сердечнике, в котором при помощи магнитного потока передают энергию из одной его обмотки в другую.  Симметрия указанных законов говорит о том, что должен существовать и трансформатор, у которого сердечник будет выполнен не из ферромагнетика, а из ферроэлектрика.    В технике широко используются трансформаторы с ферромагнитными сердечниками. Большим недостатком таких трансформаторов является их неспособность работать на высоких частотах. Связано это с большой инерционностью процессов перемагничивания сердечника трансформатора.  И в этой связи возникает вопрос, а можно ли создать трансформатор, у которого в качестве сердечника используется не ферромагнетик, а ферроэлектрик. Поскольку процессы электрической поляризации  имеют очень малую инерцию, то такой трансформатор должен работать на очень высоких частотах.
Рассмотрим возможные схемы ферроэлектрических трансформаторов [9,10].

 


Рис. 3. Схема ёмкостного ферроэлектрического трансформатора.

В состав ёмкостного ферроэлектрического трансформатора входит плоский конденсатор, между пластинами которого размещён цилиндр из ферроэлектрика с большой диэлектрической проницаемостью. На цилиндре размещена обмотка тора, концы которой подключены к клеммам 2. При подаче на конденсатор переменного напряжения в цилиндре будут течь поляризационные токи и вокруг цилиндра возникнет переменная во времени циркуляция магнитного поля.  Эта циркуляция возбудит в торообразной обмотке токи и на клеммах 2 появится переменная разность потенциалов.
Трансформатор с торобразным ферроэлектрическим сердечником изображен на рис. 4.
 


Рис. 4. Трансформатор с торобразным ферроэлектрическим сердечником.

Такой трансформатор состоит из торообразного сердечника, выполненного из ферроэлектрика, на котором размещены две торообразные обмотки. Коэффициент трансформации такого трансформатора зависит от соотношения числа витков в обмотках. Достоинством ферроэлектрических трансформаторов является то, что они могут работать на очень высоких частотах.

[Фёдор Менде]

3. Заключение

В статье рассмотрена физика работы трансформатора с ферромагнитными сердечниками и трасформаторов с ферроэлектрическими сердечниками. Не смотря на простоту  идеи и конструкции трасформаторов с ферроэлектрическими сердечниками трансформаторы такого рода до появления работ [9,10] нигде не описаны. А ведь они открываю очень большие перспективы. Известно, что магнитные усилители, обладающие высокой надёжностью, не могут найти широкого применения только потому, что работают на низких частотах. В данном же случае таких ограничений практически нет, поскольку процессы электрической поляризации имеют очень малую инерцию и, используя рассмотренный трансформатор, можно создать надёжные широкополосные усилители, работающие на очень высоких частотах.

 Литература.


1152/5000
1. Сапожников А. В. Конструирование трансформаторов. М .: Госэнергоиздат. 1959.
2. Китаев В. Е. Трансформаторы. Высшая школа, М., 1974 г.
3. Тихомиров П. М .. Расчёт трансформаторов. Учебное пособие для вузов. М .: Энергия, 1976. - 544 с.
4. Электрические машины: Трансформаторы: Учебное пособие для электромеханических специальностей вузов / Б. Н. Сергеенков, В. М.Киселёв, Н. А. Акимова; Под ред. И. П. Копылова. - М .: Высш. шк., 1989 - 352 с.
5. В. Г. Герасимов, Э. В. Кузнцов, О. В. Николаев. Электротехника и электроника. Кн. 1. Электрические и магнитные цепи. - М .: Энергоатомиздат, 1996. - 288 с.
6. Силовые трансформаторы. Справочная книга / Под ред. С. Д.Лизунова, А. К. Лоханина. М .: Энергоиздат 2004. - 616 с.
7. Евсеев А. Н. Расчёт и оптимизация тороидальных трансформаторов и дросселей. - 2-е изд., Перераб. и доп .. - М .: Горячая линия - Телеком, 2017. - 368 с.
8. Менде Ф. Ф. Об уточнении некоторых законов классической электродинамики, arXiv, физика / 0402084.
9. Менде Ф. Ф. Ферроэлектрический трансформатор. Инженерная физика, №4, 2012, с. 15-16.
10. Менде Ф. Ф. Непротиворечивая электродинамика. Харьков, НТМТ, 2008, - 153 с.

[в.макаров]

Вы хорощо разобрались с основными моментами темы. Вот только по поводу фотонов у меня  другая точка зрения. Фотоны это такой же блеф, как и СТО.

Полагаю, с вашей точкой зрения на фотоны вы не сможете объяснить патентоведу работу вашего интерферометра.

[Фёдор Менде]

Полагаю, с вашей точкой зрения на фотоны вы не сможете объяснить патентоведу работу вашего интерферометра.

Почему же. В статье работа предлагаемого интерферометра рассмотрена на основе волновой теории излучения и полученные результаты полностью совпадают с таким рассмотрением.   

[Фёдор Менде]

Закон Ампера, выраженный в векторной форме, определяет магнитное поле в точке \(x,y,z\)  в следующем виде:
\(\vec H = \frac{1}{{4\pi }}\int {\frac{{Id\vec l \times \vec r}}{{{r^3}}}} \)
где \(I\)  - ток в элементе \(d\vec l\) , \(\vec r\)  - вектор, направленный  из  \(d\vec l\) в точку \(x,y,z\) .
     Можно показать, что
\(\frac{{[d\vec l\vec r]}}{{{r^3}}} = grad\left( {\frac{1}{r}} \right) \times d\vec l\)
и, кроме того, что
\(grad\left( {\frac{1}{r}} \right) \times d\vec l = rot\left( {\frac{{d\vec l}}{r}} \right) - \frac{1}{r}ro{t_{}}d\vec l\) .
Но ротор  \(d\vec l\)  равен нулю и поэтому окончательно
\(\vec H = rot\int {I\left( {\frac{{d\vec l}}{{4\pi r}}} \right)}  = ro{t_{}}{\vec A_H}\)
где
\({\vec A_H} = \int {I\left( {\frac{{d\vec l}}{{4\pi r}}} \right)} \) .   (1)
Замечательным свойством этого выражения является то, что векторный потенциал зависит от расстояния до точки наблюдения как \(\frac{1}{r}\) . Именно это свойство и позволяет получить законы излучения.
      Поскольку \(I = gv\) , где \(g\)  количество зарядов, приходящееся на единицу длины проводника,  из (1) получаем:
\({\vec A_H} = \int {\frac{{g{v_{}}d\vec l}}{{4\pi r}}} \) .
Для одиночного заряда   это соотношение принимает вид:
\({\vec A_H} = \frac{{e\vec v}}{{4\pi r}}\) ,
а поскольку
\(\vec E =  - \mu \frac{{\partial \vec A}}{{\partial t}}\) ,
то
\(\vec E =  - \mu \int {\frac{{g{{\frac{{\partial v}}{{\partial t}}}_{}}d\vec l}}{{4\pi r}}}  =  - \mu \int {\frac{{g{a_{}}d\vec l}}{{4\pi r}}} \) ,
где \(a\)  -  ускорение заряда.
Для одиночного заряда \(e\)это соотношение выглядит следующим образом:
\(\vec E =  - \frac{{\mu e\vec a}}{{4\pi r}}\) .
Это известный закон индукции, который определяет электрические поля, генерируемые ускоряемым зарядом. Как видим, он может быть получен из закона Ампера.
Если учесть запаздывание, то эти уравнения - это решение уравнений Максвелла, но в данном случае они получены непосредственно из закона Ампера, вообще не прибегая к уравнениям Максвелла. Остаётся только задать вопрос, почему электродинамика в своё время не пошла этим путём? Если бы это случилось, то развитие электродинамики было совсем другим.
    Данные примеры показывают, как мало  продвинулась электродинамика за время своего существования. Явление электромагнитной индукции Фарадей открыл в 1831 г. и уже почти 200 лет его учение не претерпело практически никаких изменений, и физические причины самых элементарных электродинамических явлений  до сих пор были не поняты.  Конечно, для своего времени Фарадей был гением, но что делали физики после него? Были ещё такие гениальные фигуры как Максвелл и Герц, но даже они не понял таких простых вещей.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов, al132

[Фёдор Менде]

     Лазеры считаются квантовыми генераторами. Известно, что лазерное излучение обладает высокой когерентностью и направленностью. В радиотехнике хорошо известен принцип построения излучающих систем, имеющих такие характеристики. Он заключается в использовании большого количества элементарных фазированных излучателей, расположенных в определённом порядке. Называются такие системы фазированными решетками (ФАР). Причём, чем большее количество элементарных излучателей используется и чем больше размеры пространства, на котором они расположены, тем большую направленность и мощность можно получить. Для получения высокой направленности линейные размеры системы должны быть значительно больше, чем длина излучаемой волны.
    В рабочем веществе лазера тоже всегда содержится громадное количество элементарных излучателей, которыми являются атомы или молекулы рабочего вещества. Если речь идёт о твердотельных лазерах, например, на основе рубина, то излучающие атомы, которыми являются атомы хрома, тоже расположены в кристалле рабочего вещества в строго определённом порядке. Возникает вопрос, что будет, если такие атомы, являющиеся элементарными излучателями, каким-либо образом синхронно возбудить, причём так, чтобы их колебания были фазированы, как и в ФАР. С радиотехнической точки зрения такая система может давать очень узконаправленное излучение, т.к. количество излучателей очень велико, а длина излучаемой волны гораздо меньше линейных размеров поля излучения. Но возникает вопрос, каким образом можно возбудить атомы. Одним из таких способов является ударное возбуждение, когда рабочее вещество лазера облучают коротким импульсом от лампы вспышки, как это делается в рубиновом лазере. Но при помощи лампы вспышки нельзя возбудить атомы таким способом, чтобы фаза их колебаний соответствовала условиям ФАР. Для такой селекции и служит внешний макроскопический резонатор. Условием указанной селекции является совпадение одной из резонансных мод внешнего резонатора с частотой собственных колебаний атомов хрома. Но этого недостаточно. Решетку ФАР составят только те атомы хрома, которые расположены в тех местах, где их фаза колебаний совпадает с фазой колебаний макроскопического резонатора. Но из общего количества возбуждённых атомов таких оказывается не много, всего несколько процентов от их общего количества. Поэтому коэффициент полезного действия рубинового лазера не высок.
     Следовательно, рубиновый лазер работает по всем законам электродинамики и радиотехники, и ничего в нём квантового нет, хотя название у него очень красивое – двухуровневый квантовый генератор.

Список пользователей не допускаемых автором для участия в данной теме: Мотовилов
    

[Фёдор Менде]

Но известны и многоуровневые квантовые генераторы, в которых кванты перебрасываются на более высокие уровни, а излучение происходит путём их опускания вниз последовательным образом путём прохождения нескольких уровней. Но такой генератор также работает по всем законам радиотехники. Просто речь идёт о нелинейных параметрических системах, в которых, благодаря нелинейным свойствам среды, происходит или параметрическое усиление, или параметрическая генерация. Все эти процессы хорошо описываются соотношениями Менли-Роу, которые являются энергетическими соотношениями, характеризующими взаимодействие колебаний или волн в нелинейных системах с сосредоточенными или распределёнными параметрами.
Соотношения Мэнли-Роу справедливы для системы с произвольной реактивной нелинейной связью. В совокупности с законами сохранения энергии и импульса, соотношения Мэнли-Роу определяют характер нелинейного взаимодействия волн (колебаний) и позволяют рассчитать максимальную эффективность преобразователя частоты на реактивной нелинейности.
Эти соотношения работают в том случае, когда в нелинейной среде имеется и три резонанса. В такой среде резонансы, как уже было сказано, не являются самостоятельными -  энергетические процессы в них связаны, и если возбудить один из резонансов, то будут возбуждены и остальные. Причём, если сопоставить энергию, запасённую в каждом из рассмотренных резонансов, то она будет пропорциональна резонансной частоте. Этот процесс квантовая механика интерпретирует, как наличие в среде энергетических уровней, пропорциональных частоте. А процессы перекачки энергии из одного резонанса в другой, которую обеспечивает нелинейность среды, квантовая механика интерпретирует, как перепрыгивание с одного энергетического уровня на другой. Такая схоластическая схема ничего общего с физикой процесса не имеет.
    Принцип квантования действия приводит к принципиальным, фактически, неразрешимым проблемам в современной теоретической физике. Из этого принципа получается, что энергия может изменяться только скачкообразно (порциями). Отсюда возникло представление о квантах энергии, которыми обмениваются между собой физические системы. Порочность такого подхода состоит в том, что скачкообразность изменения энергии неизбежно приводит к локальному (на уровне микромира) нарушению закона сохранения энергии даже для консервативных систем. А именно, допускается такое нарушение закона сохранения энергии консервативной системы, при котором величина действия не превышает постоянной Планка. Тем самым, допускается даже бесконечно большое приращение энергии, но только в течение бесконечно малого промежутка времени (чем больше приращение энергии, тем меньше соответствующий временной интервал).
    Подобно тому, как в ОТО нарушается закон сохранения энергии для совокупности массивной материи (вещество, антивещество и не гравитационные поля) и гравитационного поля, квантование действия тоже приводит к специфическому нарушению закона сохранения энергии. Но это слишком большая потеря для физики, принять которую без самого прямого экспериментального подтверждения представляется недопустимым.
Какой же выход?
А выход достаточно простой. Нужно отвергнуть модель Бора, которая предполагает наличие электронных орбит, между которыми прыгают электроны, а считать, что атом имеет ряд обособленных резонансов, между которыми происходит обмен энергией, и воспользоваться соотношениями Мэнли-Роу. На этом пути можно получить подобие уравнений Шредингера, которые будут оперировать не вероятностями и волновыми функциями, а реальными физическими величинами.

[Фёдор Менде]

   Землетрясения сопровождаются возникновением электрических явлений, которые до настоящего времени не нашли своего объяснения. В 1847 г. перед землетрясением в Синсю (Япония) на фоне тёмного неба возникло вращающееся огненное облако, движущееся в сторону горы Идуна, и исчезло, достигнув её. В 1911 г. накануне землетрясения в Германии в безоблачном небе появился огненный шар, а 26 ноября 1930 г. перед землетрясением на полуострове Идзу (Япония) в небе появились полосы северного сияния. Пережившие ашхабадскую трагедию 1948 г. рассказывают, что накануне землетрясения они увидели летящую по небу дугу из электрических разрядов, затем, сразу же после порыва ветра, раздался первый подземный толчок. Во время ташкентского землетрясения 1966 г. из-под земли вырвался гигантский светящийся факел, стремительно поднялся вверх и растворился в воздухе. А при сверхмощном Тянь-Шанском землетрясении 1976 г. световые вспышки наблюдались за сотни километров от эпицентра.
   Землетрясение начинается с разрыва и перемещения горных пород в очаге (гипоцентре) глубиной обычно не больше 100 км, но иногда до 700 км. В одних случаях пласты земли по разным сторонам разлома надвигаются друг на друга. В других – земля по одну сторону разлома опускается, образуя сбросы. Подводные землетрясения вызывают цунами – длинные волны, порождаемые мощным воздействием на всю толщу воды в океане, во время которых происходит резкое смещение (поднятие или опускание) участка морского дна. Цунами образуются при землетрясении любой силы, но большой силы достигают при сильных землетрясениях. Резкое перемещение больших масс земли в очаге землетрясения сопровождается механическим ударом с энергией, многократно превосходящей энергию атомных взрывов , а также колоссальными механическими напряжениями и разрывами пластов породы. От очага землетрясения распространяются сейсмические волны, которые также характеризуются периодическим механическим сжатием и растяжением пластов и горных пород. В отдельных случаях землетрясения сопровождаются возникновением молний.
   Предположение о том, что электрические явления, сопровождающие землетрясения, могут быть связаны с механическими процессами в пластах породы, подтверждается полученными экспериментальными данными.
   Так, возникновение ударных механических нагрузок также должно приводить к возникновению на изолированном металлическом образце импульсного потенциала. Схема установки приведена на рис. 1.
   К внешнему экрану при помощи широкой горловины подвешена внутренняя ёмкость. Для устранения гальванического контакта между внешним экраном и внутренней ёмкостью горловина имеет разрез. Разрозненные части горловины соединены изолирующими прокладками, обозначенными на рисунке короткими чёрными отрезками линий. Внутренняя ёмкость изготовлена из алюминия в виде цилиндра, торцевые стенки которого выполнены в виде полусфер.

 

Рис. 1. Схема установки для исследования возникновения импульсов электрического поля при ударных нагрузках

[Фёдор Менде]

Такая конструкция торцевых стенок необходима для предотвращения их сильной деформации при взрывах во внутренней ёмкости. Общий вид и составные части установки для исследования динамических нагрузок на алюминиевую колбу показаны на рис. 2, 3. При вбрасывании в горловину стержня весом 200 г с высоты 1 м от дна колбы между внешним экраном и колбой наблюдается импульс напряжения (рис. 4). Для избежания дополнительных импульсов при боковом падении стержня после удара его конца о дно колбы, боковая поверхность стержня обмотана мягкой тканью. Данные этого эксперимента соответствуют полученным с медной колбой, когда её растяжение приводило к отрицательному потенциалу на колбе. При ударе конца стержня о дно колбы также локально деформируется её дно (растяжение в месте удара).
   При взрыве внутри алюминиевой колбы небольшого заряда наблюдается импульс напряжения (рис. 5). Разнополярные повторяющиеся импульсы – следствие растяжения и сжатия стенок колбы при многократном отражении ударной волны. Если в алюминиевой колбе периодически сжимается и растягивается механически и электрически изолированная от нее пружина, то изменение потенциала на колбе также периодическое. К хлопчатобумажному шнуру, выходящему наружу колбы, прикреплена пружина, на которой подвешен груз (рис. 6). Если к концу шнура приложить периодическую силу на частоте резонанса, можно добиться периодической деформации пружины на этой частоте при почти неизменном положении груза. Если внутри колбы разорвать тонкую медную проволоку, то между колбой и наружным экраном также наблюдается импульс напряжения (рис. 7).




Рис. 2. Общий вид установки  для исследования  динамических  нагрузок                     



Рис. 3. Вид установки в разобранном виде                                                   

 

Рис. 4. Импульс после падения стержня на дно внутренней ёмкости




Рис. 5. Импульсы напряжения при взрыве в алюминиевой колбе

                   


Рис. 6. Схема эксперимента  с пружиной  внутри колбы                           

                       


Рис. 7. Эксперимент по разрыву в колбе медной проволоки

   Внутри колбы на хлопчатобумажном шнуре подвешен груз. Параллельно этому шнуру есть другой шнур, в разрыве которого закреплён отрезок медной проволоки диаметром 0.3 мм. Зависимость электрического потенциала на колбе при эксперименте по схеме рис. 6 показана на рис. 8. Импульс при разрыве проволоки между колбой и внешним экраном при эксперименте по схеме рис. 7 показан на рис. 9. Отрицательная часть импульса соответствует растяжению проволоки, предшествующему разрыву. Положительная – релаксации деформационного напряжения в двух частях разорванной проволоки. Таким образом, как механическая деформация проволоки, так и её разрыв сопровождается возникновением унитарного заряда внутри колбы.



Рис. 8. Периодическое изменение потенциала на колбе при периодическом сжатии и растяжении пружины.



Рис. 9. Импульс, полученный при разрыве медной проволоки

   Электризация возникает и при механических деформациях диэлектриков по методике рис. 1. Осциллограммы при разрыве нити из шёлка и из хлорвинила приведены на рис. 10, 11, а при периодических механических нагрузках шнурка, сплетённого из синтетических волокон, – на рис. 12.

 

Рис. 10. Осциллограмма, наблюдаемая при разрыве шелковой нити

 


Рис. 11. Осциллограмма, наблюдаемая при разрыве нити из хлорвинила

 

Рис. 12. Осциллограмма, наблюдаемая при приложении к шнурку периодических механических нагрузок

   Полученные экспериментальные данные говорят о том, что сжатием, растяжением или разрушением проводников и диэлектриков в клетке Фарадея можно получить в ней унитарный заряд разных знаков, поля которого свободно проникают через ее металлический экран. Трение между отдельными нитями даёт такой же эффект, о чём свидетельствуют эксперименты со шнурком, выполненном из таких нитей.

[alexand]

Федор,.а.что.такое.эти."обособленные.резонансы",.в.чем.их.физический.смысл
и.как.они.несут.энергию?

Это---аналоги.квантовых.орбит.электронов.

[Дмитрий Мотовилов]

Во-во. Мотовилов гений и пророк на века!!!
Интересно, почему в аватаре вы Сванидзе названы?
Вы ещё в свою компанию Назарова возьмите и будет полный набор.

Да, гений. Скромность тут неуместна. А вернее, я обычный человек в стае дурных приматов. Сванидзей меня насильно назвали по итогам победы над кургинянами (кстати, тоже ворюга, присвоил мои идеи передела ВВП в свете новых социореформ).