После прекращения ускорения СО снова становятся равноправными.
Тут Серёга зарыл для тебя собаку...
Ну-ка разъясни ему, что значит "становятся равноправными"? а часики-то остаются испорченными... 
Ась?
Равноправная ИСО с испорченными часиками?
Тут ещё смешнее. Предположим, что в неподвижной (нештрихованной) ИСО расположены два источника на расстоянии х по обе стороны от выбранного начала координат. Оба синхронно посылают импульс к движущейся (штрихованной), ось х' которой практически совпадает с осью х. Так, что временем пролёта можно пренебречь. В какое время будет зафиксированы лучи штрихованным наблюдателем?
Для источника в положительном направлении смещения от начала координат будет
\[ t'_1 = - \frac{{\frac{v}{{c^2 }}x}}{{\sqrt {1 - \left( {v/c} \right)^2 } }}\ \]
Иными словами, луч ещё не был испущен, но уже был принят движущимся наблюдателем...
Для источника, смещённого в отрицательные х, получим
\[ t'_1 = \frac{{\frac{v}{{c^2 }}x}}{{\sqrt {1 - \left( {v/c} \right)^2 } }}\ \]
Ой! лаборант попутал В отрицательную сторону смещено на 1,5х, а в положительную - 0,5х, хотя источники остались на своих прежних местах. Только начало координат сместилось.
Получаем для положительно смещённого
\[ t'_1 = - \frac{{0,5\frac{v}{{c^2 }}x}}{{\sqrt {1 - \left( {v/c} \right)^2 } }}\ \]
Для отрицательно смещённого
\[ t'_1 = \frac{{1,5\frac{v}{{c^2 }}x}}{{\sqrt {1 - \left( {v/c} \right)^2 } }}\ \]
А если ещё сместим? Так что неодновременность у релятивистов ещё и знает не только материальные тела, а какие значения
для начала координат выберет лаборант при остающимися в том же неподвижном положении источниками...
Вот это грузилово! #& Ха-ха-ха...
