История переносов

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619506.0
---------
https://dpva.ru/Guide/GuidePhysics/ElectricityAndMagnethism/MagneticPermeability/MagneticPermeabilityGenaralTable/

\(\begin{array}{|c|c|c|}
\hline
\textbf{Medium} & \textbf{Permeability - } \mu \textbf{ - (Гн/м)} & \textbf{Relative permeability } \mu / \mu_0 \\ \hline
Воздух & 1.25663753 \times 10^{-6} & 1.00000037 \\ \hline
Алюминий & 1.256665 \times 10^{-6} & 1.000022 \\ \hline
Аустенитная~нержавеющая~сталь & 1.260 \times 10^{-6} - 8.8 \times 10^{-6} & 1.003–7 \\ \hline
Вакуум~(\mu_0) & 4\pi \times 10^{-7} & 1 \\ \hline
Вода & 1.256627 \times 10^{-6} & 0.999992 \\ \hline
Водород & 1.2566371 \times 10^{-6} & 1 \\ \hline
Висмут & 1.25643 \times 10^{-6} & 0.999834 \\ \hline
Дерево & 1.25663760 \times 10^{-6} & 1.00000043 \\ \hline
Железо~(чистота~99.8\%) & 6.3 \times 10^{-3} & 5000 \\ \hline
Железо~(99.95\% ~чистое~Fe~отожженное~в~водороде) & 2.5 \times 10^{-1} & 200000 \\ \hline
Железо-кобальтовые~сплавы & 2.3 \times 10^{-2} & 18000 \\ \hline
Медь & 1.256629 \times 10^{-6} & 0.999994 \\ \hline
Никель-цинковый~феррит - магнит & 2.0 \times 10^{-5} – 8.0 \times 10^{-4} & 16 – 640 \\ \hline
Мартенситная~ нержавеющая~ сталь ~(отожженная) & 9.42 \times 10^{-4} - 1.19 \times 10^{-3} & 750 – 950 \\ \hline
Мартенситная~ нержавеющая ~сталь~ (закаленная) & 5.0 \times 10^{-5} - 1.2 \times 10^{-4} & 40 – 95 \\ \hline
NANOPERM® — магнитомягкий~ нанокристаллический~ сплав & 1.0 \times 10^{-1} & 80000 \\ \hline
Неодимовый~ магнит & 1.32 \times 10^{-6} & 1.05 \\ \hline
Никель & 1.26 \times 10^{-4} - 7.54 \times 10^{-4} & 100 – 600 \\ \hline
Пермаллой~ (сплав~ 80\% ~никеля ~и ~20\% ~железа) & 1.0 \times 10^{-2} & 8000 \\ \hline
Платина & 1.256970 \times 10^{-6} & 1.000265 \\ \hline
Сарфир & 1.2566368 \times 10^{-6} & 0.99999976 \\ \hline
Сверхпроводники & 0 & 0 \\ \hline
Углеродистая~ сталь & 1.26 \times 10^{-4} & 100 \\ \hline
Ферритная~ нержавеющая~ сталь~ (отожженная) & 1.26 \times 10^{-3} - 2.26 \times 10^{-3} & 1000 – 1800 \\ \hline
Фторопласт~ 4, Ф-4, Teflon & 1.2567 \times 10^{-6} & 1 \\ \hline
\end{array}\)

Medium      Permeability - µ - (Гн/м)        Relative permeability μ / μ0

Воздух         1.25663753*10−6        1.00000037
Алюминий   1.256665*10−6   1.000022
Аустенитная нержавеющая сталь   1.260*10−6  - 8.8*10−6   1.003–7
Вакуум (µ0)   4π*10−7   1
Вода   1.256627*10−6   0.999992
Водород   1.2566371*10−6   1
Висмут   1.25643*10−6   0.999834
Дерево   1.25663760*10−6   1.00000043
Железо (чистота 99.8%)   6.3*10−3   5000
Железо (99.95% чистое Fe отожженное в водороде)   2.5*10−1   200000
Железо-кобальтовые сплавы   2.3*10−2   18000
Медь   1.256629*10−6   0.999994
Никель-цинковый феррит - магнит   2.0*10−5 – 8.0*10−4   16 – 640
Мартенситная нержавеющая сталь (отожженная)   9.42*10−4 - 1.19*10−3   750 – 950
Мартенситная нержавеющая сталь (закаленная)   5.0*10−5 - 1.2*10−4   40 – 95
NANOPERM® — магнитомягкий нанокристаллический сплав   1.0*10−1   80000
Неодимовый магнит   1.32*10−6   1.05
Никель   1.26*10−4 - 7.54*10−4   100 – 600
Пермаллой (сплав 80% никеля и 20% железа)   1.0*10−2   8000
Платина   1.256970*10−6   1.000265
Сарфир   1.2566368*10−6   0.99999976
Сверхпроводники   0   0
Углеродистая сталь   1.26*10−4   100
Ферритная нержавеющая сталь (отожженная)   1.26*10−3 - 2.26*10−3   1000 – 1800
Фторопласт 4, Ф-4,   Teflon   1.2567*10−6   1

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619512.0
---------
Используем закон сохранения энергии
\(\displaystyle \frac{m_{1} \cdot v_{1x}^2}{2}+ \frac{m_{2} \cdot v_{2x}^2}{2}+ \frac{m_{2} \cdot v_{2y}^2}{2} = E_{0}\), где \(\displaystyle E_0~-\) суммарная энергия системы.

Подставляем скорости и подробно расписываем решение:

\(\displaystyle \frac{m_{1} \left(\frac{m_{2}}{m}\omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2}{2} + \frac{m_{2} \left(\frac{m_{1}}{m} \omega;_{z} R \cdot sin(\alpha;) \right)^2}{2}+ \frac{m_{2} \left(\omega_{z} R \cdot cos(\alpha) \right)^2}{2}= E_{0}\);

\(\displaystyle m_{1} \left(\frac{m_{2}}{m} \omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2 + m_{2} \left(\frac{m_{1}}{m} \omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2 +m_{2} \left(\omega_{z} R \cdot cos(\alpha) \right)^2 = 2E_{0}\);

\(\displaystyle m_{1} \frac{m_{2}^2}{m^2} \left(\omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2 + m_{2} \frac{m_{1}^2}{m^2} \left(\omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2+m_{2} \left(\omega_{z} R \cdot cos(\alpha)\right)^2=2E_{0}\);

\(\displaystyle \left(\omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2 \left( m_{1} \frac{m_{2}^2}{m^2}+m_{2} \frac{m_{1}^2}{m^2} \right)+m_{2} \left(\omega_{z} R \cdot cos(\alpha) \right)^2=2E_{0}\);

\(\displaystyle \frac{m_2 \cdot m_1}{m} \left(\omega_{z} R \cdot sin(\alpha) \right)^2+m_{2} \left(\omega_{z} R \cdot cos(\alpha) \right)^2=2E_{0}\);

\(\displaystyle m_2 (\omega_{z} R)^2 \left(\frac{m_1}{m} sin(\alpha)^2 + cos(\alpha)^2 \right)=2E_{0}\);

\(\displaystyle m_2 (\omega_{z} R)^2 \left(\frac{m_1}{m} sin(\alpha)^2+1-sin(\alpha)^2 \right)=2E_{0}\);

\(\displaystyle m_2 (\omega_{z} R)^2 \left(1-\frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2\right)=2E_{0}=m_2 \cdot v_{2y0}^2\);

\(\displaystyle (\omega_{z} R)^2 \left(1- \frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2\right)=v_{2y0}^2\);

\(\displaystyle \omega_{z}^2 \left(1-\frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2\right)=\frac{v_{2y0}^2}{R^2}=\omega_{z0}^2\), где \(\displaystyle \omega_{z0}~-\) угловая скорость грузов при \(\displaystyle \alpha= 0\), когда корпус покоится, т.е. при максимальной энергии грузов.

\(\displaystyle \omega_z=\frac{\omega_{z0}}{\sqrt{1-\frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2 }}=\frac{d \alpha}{dt}\).

Найдем время \(\displaystyle dt = \frac{1}{\omega_{z0}} \sqrt{1- \frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2 }~d \alpha\).

Интегрируем это выражение \(\displaystyle t= \frac{1}{\omega_{z0}} \int\limits_{0}^{\alpha} \sqrt{1-\frac{m_2}{m} sin(\alpha)^2 }~d\alpha\).

Если ввести обозначение \(\displaystyle k=\sqrt{\frac{m_2}{m}} \); \(\displaystyle ~~T_0=\frac{2 \pi}{\omega_{z0}}\), тогда \(\displaystyle t=\frac{T_0}{2 \pi} \int\limits_{0}^{\alpha} \sqrt{1- k^2 sin(\alpha;)^2 }~d\alpha\).
------------------
\(\displaystyle t'= \int\limits_{}^{} \sqrt{1- V^2/c^2}~dt\).  \(\displaystyle dt'= dt \sqrt{1- V^2/c^2}\).

\(\displaystyle E= \frac{mc^2}{\sqrt{1-V^2/c^2}}\).

\(\displaystyle \frac{E}{mc^2}=\frac{1}{\sqrt{1-V^2/c^2}}\); \(\displaystyle \frac{mc^2}{E}=\sqrt{1-V^2/c^2}\);

\(\displaystyle \left(\frac{mc^2}{E}\right)^2=1-V^2/c^2\);

\(\displaystyle 1-\left(\frac{mc^2}{E}\right)^2=V^2/c^2\);

\(\displaystyle \frac{V^2}{ c^2}= \left(1-\left(\frac{mc^2}{E}\right)^2\right)\);

\(\displaystyle dt'= dt \sqrt{1- \left(1-\left(\frac{mc^2}{E}\right)^2\right)}=dt \sqrt{\left(\frac{mc^2}{E}\right)^2}=dt \frac{mc^2}{E}\).
---------------
Путешествие относительно Земли ракеты всегда не симметрично.
Это неинерциальное движение
\(\#\#\#\) Уравнение распределения затухания

Поведение сигнала в коаксиальном кабеле также можно описать дифференциальным уравнением распространения напряжения и тока по линии передачи, учитывая параметрические RLCG характеристики кабеля:

\[ \frac{\partial^2 V(z, t)}{\partial z^2} - LC \frac{\partial^2 V(z, t)}{\partial t^2} = 0 \]

где \( L \) и \( C \) — индуктивность и ёмкость на единицу длины кабеля соответственно.

Для более точного анализа можно включить эффекты сопротивления \( R \) и проводимости \( G \), что приведёт к уравнению телеграфа:

\[ \frac{\partial^2 V(z, t)}{\partial z^2} - (R + j\omega L)(G + j\omega C) V(z, t) = 0 \]

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619555.0
---------------
Магнитное поле, создаваемое вращающимся заряженным диском, можно рассчитать, используя законы электродинамики и специальные случаи симметрии. Ниже приведены основные шаги для определения магнитного поля в этой системе.

\(\#\#\#\) Задача
Пусть диск имеет:
- радиус \(R\),
- общую зарядку \(Q\),
- равномерно распределенную зарядку,
- вращается с угловой скоростью \(\omega\) вокруг оси, проходящей через его центр и перпендикулярной поверхности диска.

\(\#\#\#\) Обсуждение

1. **Плотность заряда**:
   Заряд распределен по всей поверхности диска площадью \( \pi R^2 \):
   \[\sigma = \frac{Q}{\pi R^2}\], где \(\sigma\) — поверхностная плотность заряда.

2. **Электрический ток**:
   Поскольку диск вращается, он создает круговой электрический ток. В любой радиальной позиции \(r\) от центра диска элементарное кольцо обладает радиальной зарядкой \(dq = \sigma \cdot 2\pi r \, dr\).

   Кольцевой элемент также вращается с угловой скоростью \(\omega\), создавая ток (ток — это заряд в движении):
   \[ dI = dq \cdot \omega \]
   Тогда элементарный ток:

   \[ dI = \sigma \cdot 2\pi r \cdot \omega \, dr \]
   \[ dI = \frac{Q}{\pi R^2} \cdot 2\pi r \cdot \omega \, dr \]
   \[ dI = \frac{2Q \cdot \omega \cdot r}{R^2} \, dr \]

3. **Магнитное поле**:
   Для вычисления магнитного поля в точке \(z\) на оси диска можно использовать закон Био-Савара для элементарных токов:
   \[ d\mathbf{B} = \frac{\mu_0}{4\pi} \frac{I \, d\mathbf{l} \times \mathbf{r}}{|\mathbf{r}|^3} \]

   Здесь:
   - \(I\) — ток.
   - \(d\mathbf{l}\) — элементарный вектор длины вдоль направления тока.
   - \(\mathbf{r}\) — вектор, соединяющий элементарный ток и точку наблюдения.

   Проинтегрировав выражение по всему диску, используя цилиндрические координаты, мы можем найти полное магнитное поле. Интеграция покажет, что магнитное поле на оси (\(z\)) будет:

   \[ \mathbf{B} = \frac{\mu_0 Q \omega R^2}{2 (R^2 + z^2)^{3/2}} \mathbf{e_z} \]

   где \( \mathbf{e_z} \) — единичный вектор вдоль оси \(z\).

\(\#\#\#\) Итог

Таким образом, в центре диска (\(z = 0\)), магнитное поле:

\[ \mathbf{B} = \frac{\mu_0 Q \omega}{2R} \mathbf{e_z} \]

Для произвольной точки на оси:

\[ \mathbf{B}(z) = \frac{\mu_0 Q \omega R^2}{2 (R^2 + z^2)^{3/2}} \mathbf{e_z} \]

Эти выражения описывают магнитное поле, создаваемое вращающимся заряженным статически диском.

\(t-\tau=\int\limits_{0}^{\tau} \Delta \phi (t(\tau))/c^2~d \tau\)

-----------------
Релятивистская версия напряженности электрического поля точечного заряда, который находится в движении, может быть выражена с помощью уравнений Максвелла в электромагнитной теории. Если заряд \( q \) движется с постоянной скоростью \( \mathbf{v} \) (без учета ускорения и радиации), то напряженность электрического поля \( \mathbf{E} \) в некоторой точке пространства может быть выражена в векторном виде следующим образом:

\[ \mathbf{E} = \frac{q}{4 \pi \epsilon_0} \frac{(1 - v^2/c^2)}{(1 - v^2 \sin^2 \theta / c^2)^{3/2}} \frac{\mathbf{R}}{R^3} \]

где:
- \( \mathbf{R} \) — вектор от заряда до точки наблюдения,
- \( R \) — модуль вектора \( \mathbf{R} \),
- \( \theta \) — угол между вектором скорости \( \mathbf{v} \) и вектором \( \mathbf{R} \),
- \( v \) — скорость заряда,
- \( c \) — скорость света,
- \( \epsilon_0 \) — электрическая постоянная (пермиктивность вакуума).

Также можно выразить вектор напряженности в компонентах:

\[ \mathbf{E} = \frac{q}{4 \pi \epsilon_0} \frac{1 - v^2/c^2}{(\mathbf{R} \cdot \mathbf{R} - (\mathbf{v} \times \mathbf{R})^2 / c^2)^{3/2}} \mathbf{R} \]

Эта формула учитывает релятивистский эффект и описывает напряженность электрического поля движущегося точечного заряда в любой точке пространства.

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619625.0
----------
Для определения энтальпии (теплового эффекта) реакции образования пероксида мочевины из мочевины и перекиси водорода нам нужно знать стандартные энтальпии образования всех веществ, участвующих в реакции:

1. Мочевина (CO(NH₂)₂)
2. Перекись водорода (H₂O₂)
3. Пероксид мочевины (CO(NH₂)₂·H₂O₂)

Однако, в литературе не всегда легко найти точные данные для всех веществ, особенно таких комплексных соединений, как пероксид мочевины. Поэтому предполагаю, что приближенные оценки могут быть полезны.

Реакция можно записать следующим образом:

\[ \text{CO(NH}_2\text{)}_2 + \text{H}_2\text{O}_2 \rightarrow \text{CO(NH}_2\text{)}_2 \cdot \text{H}_2\text{O}_2 \]

Для приближенного расчета изменения энтальпии (ΔH) можем воспользоваться стандартными энтальпиями образования (\(ΔH_f^\circ\)) реагентов и продуктов. Допустим, что мы имеем следующие данные:

- \(ΔH_f^\circ(\text{CO(NH}_2\text{)}_2) \approx -333 \, \text{кДж/моль}\)
- \(ΔH_f^\circ(\text{H}_2\text{O}_2) \approx -187 \, \text{кДж/моль}\)
- \(ΔH_f^\circ(\text{CO(NH}_2\text{)}_2 \cdot \text{H}_2\text{O}_2) \approx -520 \, \text{кДж/моль}\) (получено приближенно)

Затем строим баланс энтальпий:

\[ ΔH_{\text{реакции}} = ΔH_f^\circ (\text{продукты}) - Σ ΔH_f^\circ (\text{реагенты}) \]

Для реакции:

\[ ΔH_{\text{реакции}} = [-520] - [-333 + (-187)] \]

Вычислим:

\[ ΔH_{\text{реакции}} = -520 - (-520) \]
\[ ΔH_{\text{реакции}} = 0 \, \text{кДж/моль} \]

При таком расчете энтальпия реакции будет нулевой. Это грубая оценка, и реальная величина энтальпии может отклоняться в ту или иную сторону.

Для точного определения следовало бы провести калориметрические эксперименты или использовать точные термохимические данные, если они доступны.



\(\displaystyle \omega=\frac{d}{dt}\varphi\).

\(\displaystyle v_{rl}=\frac{d}{dt}R_l\);     \(\displaystyle v_{rz}=\frac{d}{dt}R_z\).

\(\displaystyle v_{kl}=\omega~R_l\);      \(\displaystyle v_{kz}=\omega~R_z\).

\(\displaystyle m_l \frac{d}{dt}v_{rl}=m_l~\omega~v_{kl} - \frac{G~m_z~m_l}{R^2}\);    \(\displaystyle m_z \frac{d}{dt}v_{rz}=m_z~\omega~v_{kz} - \frac{G~m_z~m_l}{R^2}\).

\(\displaystyle \frac{d}{dt}v_{kl}=-\omega~v_{rl}\);    \(\displaystyle \frac{d}{dt}v_{kz}=-\omega~v_{rz}\).

\(\displaystyle R=R_z+R_l\).

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619632.0
-------------------------------------
Закон Ампера действуют только локально в зоне провода и создаёт только часть силы.
Для полного учёта сил надо учитывать взаимодействие контура и магнита.
Сила взаимодействия магнита с контуром зависит от их суммарной энергии, которая изменяется при их относительном движении.
\(F_l=dE(l)/dl\), где \(l~-\) путь части системы, например это может быть путь провода контура или путь магнита.
Сама энергия вычисляется интегрированием по всему объёму занимаемому полем, которое создаётся магнитом и контуром в сумме.
Задача усложняется, если внутреннее сопротивление источника маленькое (большие ёмкости на выходе источника).
В этом случае надо учитывать появление индукционного тока в контуре.

Рассматриваем перемещения провода контура вдоль оси \(x\).

\(\displaystyle F_x=\frac{d}{dx} \int_{V}^{} \frac{1}{2\mu_0} (\vec B_m+\vec B_k)^2~dV=\frac{1}{2\mu_0} \frac{d}{dx} \int_{V}^{} ({B_m}^2+{B_k}^2+2B_m~B_k~cos(\alpha_{mk}))~dV\).

\(\displaystyle F_x=\frac{d}{dx} \int_{V}^{} \frac{1}{2\mu_0} (\vec B_m+\vec B_k)^2~dV=\frac{1}{2\mu_0} \frac{d}{dx} \int_{V}^{} ({B_m}^2+{B_k}^2+2~ \vec B_m \cdot \vec B_k)~dV\).

Энергия магнитного поля магнита постоянна \(\displaystyle \int_{V}^{} {B_m}^2~dV=const\). Поэтому сила связанная с ним равна нулю.

Энергия магнитного поля контура зависит от перемещения провода.
Эту энергию можно вычислить через формулы \(\displaystyle E_k=\frac{1}{2}Ф~I=\frac{1}{2}L~I^2\);     \(\displaystyle F_{k}=\frac{dE_{k}}{dx}=\frac{1}{2} \frac{dФ}{dx}~I=\frac{1}{2} \frac{dL(x)}{dx}~I^2\).
Для контура размеры которого значительно больше перемещения эта сила практически постоянна.

Если рассматривать движение контура целиком, то \(\displaystyle \int_{V}^{} {B_k}^2~dV=const\). Поэтому сила связанная с ним равна нулю.

Без последних двух сил останутся силы, связанные с энергией связи

\(\displaystyle F_x=\frac{1}{\mu_0} \frac{d}{dx} \int_{V}^{} B_m~B_k~cos(\alpha_{mk})~dV=\frac{1}{\mu_0} \int_{V}^{} \frac{d (B_m~B_k)}{dx}~cos(\alpha_{mk})+B_m~B_k~\frac{d}{dx} cos(\alpha_{mk})~dV=\frac{1}{\mu_0} \int_{V}^{} \left(\frac{d B_m}{dx}~B_k+\frac{dB_k}{dx}~B_m\right)~cos(\alpha_{mk})-B_m~B_k~\frac{d\alpha_{mk}}{dx} sin(\alpha_{mk})~dV\)

\(\displaystyle F_x=\frac{1}{\mu_0} \frac{d}{dx} \int_{V}^{} \vec B_m \cdot \vec B_k~dV=\frac{1}{\mu_0} \int_{V}^{} \frac{d (\vec B_m \cdot \vec B_k)}{dx}~dV=\frac{1}{\mu_0} \int_{V}^{} \left(\frac{d B_{mx}}{dx}~B_{kx}+\frac{dB_{kx}}{dx}~B_{mx}+\frac{d B_{my}}{dx}~B_{ky}+\frac{dB_{ky}}{dx}~B_{my}+\frac{d B_{mz}}{dx}~B_{kz}+\frac{dB_{kz}}{dx}~B_{mz}\right)~dV\)

В интегральной сумме градиенты. В относительном положении магнита и контура, где они значительны, наблюдаются дополнительный силовой эффект.

В интегральной сумме появились градиенты. В зоне, где они преобладают наблюдаются дополнительный силовой эффект.

...
Как показал опыт, отражённый на Фиг. 2, сила воздействия поля магнита на проводник с током зависит от неравномерности поля в месте проводника. Не от величины поля, а от степени его неравномерности - градиента напряжённости поля

Так и есть. Это связано с суммарной энергией магнитного поля контура и магнита.
Любой провод с током всегда часть контура, на который действует магнит.
Закон Ампера определяет локальное воздействие на проводник. Он не учитывает
силы, связанные с полной энергией поля контура и магнита.

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619636.0
---------

   Время релаксации очень мало, а это значит, что поле разделившихся зарядов в проводнике может быть описано функцией Хевисайда,  ступенькой.   Спектр такой функции теоретически непрерывный, бесконечный и, главное сейчас,  начинающийся от нуля.
   Поэтому спектр ступеньки всегда "пересекается" со спектром механического удара, находящегося в низкочастотной области.
  Не это ли объяснение взаимодействия механического ускорения и электрического поля?
  По крайней мере, различие спектров этих сигналов  нельзя назвать причиной  невозможности такого взаимодействия.

Дело не в ступеньке Хэвисайда, а в различии законов механических колебаний и законов распространения
ударной волны. Ударная волна не определяется только плотностью и упругостью.
Напишу потом.
.......

ИИ не даёт точного значения.
Эквивалентная схема один контур, содержащий последовательно, сопротивление катушки, сопротивление
гальванометра и источник ЭДС инерционного тока. Узлов разветвления тока нет.

...

Если у вас образец - отрезок прямого проводника, то провода, подключённые к его концам для измерений всегда будут генерировать эдс, противоположную по знаки эдс образца. Хоть витые пары, хоть прямые.
   Для протекания тока вы обязаны замкнуть контур.

Для этого случая движущиеся провода перпендикулярны стержню. Параллельные покоятся.
...

Вы не могли бы подсказать как рассчитать(исходя из теории )   или рассчитать ожидаемую эдс , например, в полуметровом медном стержне  при продольном (ударном) ускорении 1-30 жэ. Это к вопросу какой чувствительности делать входной измерительный тракт. Еще вопрос: поскольку ускорение ударное и действует  пока по стержню бежит волна сжатия , может нет смысла делать стержень длинным, может, достаточно 15 20 см?

Сила действующая на электрон по второму закону равна \(F_е=m_e~a\), где \(m_e~-\) масса электрона; \(a~-\) ускорение электрона относительно ИСО лаборатории.
Работа которая совершается над электроном определяется длинной пути внутри источника ЭДС, в нашем случае это длина стержня или контура, обозначим её \(l\).
Тогда работа равна \(A_e=m_e~a~l\). По определению ЭДС мы должны вычислить работу на единицу заряда. ЭДС равна \(\displaystyle  ЭДС=\frac{m_e}{q_e} l~a\). При \(l=1\) метр и ускорении \(a=1~м/c^2\) ЭДС будет равна \(5.68562985 \cdot 10^{-12}\) V.
Ток вычисляется по формуле \(\displaystyle I=\frac{m_e}{q_e~R} l~a\), где \(R~-\) сопротивление измерительной цепи. Заряд за время взаимодействия определяется интегралом по времени от этого тока.
Тогда заряд \(\displaystyle q=\frac{m_e}{q_e~R} l~v\), где \(v~-\) скорость движения стержня или скорость вращения контура. Напряжение на конденсаторе интегратора равно \(\displaystyle U=\frac{m_e}{q_e~R~C} l~v\). Это в случае, если индуктивностью можно пренебречь.
Для случая, когда можно пренебречь активным сопротивлением будет \(\displaystyle q=\frac{m_e}{q_e~L} l~l_t\), где \(l_t~-\) расстояние торможения; \(L~-\) индуктивность.
В общем случае заряд протекающий в цепи зависит от скорости и пути торможения.
Поэтому планируя схему опыта надо для упрощения математики, обеспечить режим работы соответствующий этим двум простым вариантам.
Необходимо знать в каком режиме работает схема. Например, на медное кольцо можно одеть ферритовое кольцо и обеспечить режим работы с индуктивностью.
В этом случае надо измерять деформацию при торможении. Если подключить соответствующий резистор, то можно обеспечить первый режим работы и в расчёте использовать скорость стержня.
Напряжение на конденсаторе интегратора \(\displaystyle U=\frac{m_e}{q_e~L~C} l~l_t\). 
Эту формулу можно применить и для колебаний в контуре, при условии, что время удара значительно меньше периода колебаний и записать её через частоту свободных колебаний.
\(\displaystyle U=\frac{m_e}{4 \pi^2 ~q_e} l~l_t~\nu^2 \). Напряжение соответствует амплитуде при выполнении определённых условий удара.

ЭДС для вашего случая от \(2.843 \cdot 10^{-12}\) до \(8.528 \cdot 10^{-11}\) Вольта.

Стержень по длине должен быть существенно меньше четверти длины продольной звуковой волны в стержне, тогда можно его рассматривать как жесткий.   

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619641.0
...

   Сечение 300 кв. мм вместо 180  кв. мм, как в во втором опыте было.
   Выточить виток на токарном и затем разрезать для сборки.
  Можно, но время потребуется.

Можно просто сделать диск с осевым креплением к трубе и вырезанным сектором для трансформатора. 
...

   Конечно, эта формула несомненно более общая.
   Но у меня и задача другая ставилась: показать наглядно, что парадокс близнецов - не парадокс. Что бы альтернативщикам возразить было нечего.

В СТО замедление времени является кинематическим эффектом только в симметричном случае.
Если два звездолёта вылетели из одной точки с одинаковыми скоростями, то в каждом звездолёте
будут считать, что их время течёт быстрее, но наблюдатель привязанный к системе отсчёта старта звездолётов
при измерении синхронизированными часами на траектории их полёта это не подтвердит. Эффект просто кинематический.

Если нет симметрии, например, звездолёт пролетает между двумя станциями с синхронизированными часами,
то будет наблюдаться измеряемое замедление времени на звездолёте (в звездолёте одни часы - нет симметрии).
Запросив время прилёта на другую станцию можно документально подтвердить, что близнец в звездолёте моложе.

В рассматриваемых случаях нет ускорения, связанного с разворотом.

В этом случае строго выполняется формула \(\displaystyle \tau=\int \limits_{0}^{t} \sqrt{1-\frac{V(t)^2}{c^2}}~dt\). 
...
Вычислим угловое ускорение

\(d \omega/dt \approx \Delta \omega/ \Delta T = (\omega_2-\omega_1)/\Delta T=(2\pi/T_2-2\pi/T_1)/\Delta T=2\pi (1/T_2-1/T_1)/\Delta T=2\pi (T_1-T_2)/(\Delta T~T_1~T_2)=2\pi \Delta T_{12}/(\Delta T~T_1~T_2) \approx 2\pi \Delta T_{12}/\Delta T^3\).
Где \(\Delta T~-\) период года в секундах; \(\Delta T_{12}~-\) изменение периода за год.
...

.  Тогда не совпадение  по времени подъема станет больше.

Потребуется время на \(21 \%\) больше, относительно моих расчётов.
...

   Здесь  слово "значимо" - слабо сказано.
   Вычисляемая величина на 7 порядков меньше расстояния между Землёй и Луной.
   Даже приближённое решение - будет огромным  успехом.
   Хорошо известно, что строго задачу  решить невозможно, поскольку придётся рассмотреть  минимум четыре тела: Земля, Луна и два горба приливов.
   Надо численная модель.  Потребуются большие вычислительные мощности.
  При использовании домашнего компьютера  придётся что то  упрощать.
    А это может привести к тому, что ошибка вычислений окажется больше измеренного  убегания  Луны...

О точности вычисления достоверно можно судить только после рассмотрения теории.
И есть сомнения, что горбы имеют к этому отношение. Взаимодействие центральное и
это значит, что силовых моментов нет.
...

  У вас пропущена черта деления  ctg(φ/2) = 1/ tg(φ/2)

У Вас нет скобок. ChatGPT4 работает в принятом на сегодняшний момент соглашении по языкам программирования.
...


\(54^\circ\)
...

   Но об этом, почему то, знают очень не многие.
    Более того, встречают в штыки.
    Поэтому я и посчитал необходимым   это продемонстрировать приёмами элементарной математики для одномерного случая.

...

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=610981.0
...

  Вы меня не поняли. Плоховатый я расказчик.  Имеем проводник длиной 1 метр произвольного разумного сечения , пусть, 1мм2. В нем равновесное количество условных сущностей,  электронов.  Пронумеруем их
Если в начало этого проводника с помощью внешней причины одномоментно подсадить 1 или группу электронов, в точке входа внешнего электрона появится лишний для этого проводника заряд, который заставит качнуться  от этого места либо 1 следующий по длине электрон (либо, такую же по количеству группу) , котрая, сместившись со своего места создаст повышение местного заряда в следующем месте. И так, до конца проводника. Пробегает волна избыточного заряда. Бежит эта волна со скоростью света, что равносильно перемещению  некой, якобы,  реальной сущности,  "заряженного "шарика" , как света на елочной гирлянде.  Сами электроны лишь слегка смещаются , если на конце проводника электроны покидают проводник(границу выделенного участка). А пока волна избыточго заряда катится от начала проводника  до конца, в проводнике эти лишние для него электроны присутствуют! Количество их зависит от тока( по сути, от "передаваемого" заряда ) и скорости света. Поскольку при постоянном токе(постоянно передаваемых зарядов в виде дискретных порций) в проводник поступают постоянно все новые электроны, то от каждого лично, либо от  группы,  волны "лиших зарядов" непрерывно возникают и прокатываются по проводнику. А в прводнике все время присутствует, очевидно, избыточный , постоянно возобновляемый средний заряд, q=I*l/C.  Электроны движутся медленно , могут вообще   лишь покачиваться, но коллективный заряд перемещается в виде ударной волны со скорость света. Я об этой волне. и об этом заряде. Масса не переносится, как не переносится  горящая лампочка в гирляде с "бегущим огнем" Но, заряд не сущность, он "переносится" волной со скоростью этой волны, то бишь, С.  Когда хозяйка пересыпаеи рис из посуды в посуду, то постоянный ток риса состоит из отдельных зерен, каждое из которых стучит по дну сосуда . Если мы(физики, не электрики) приняли дискретность электричества, то нет места постояннству. Явление это динамическое. Эту гипотезу я знаю.  Мифическое поле вокруг проводника. А волну  внутри проводника в упор не будем замечать?  Ни откуда не врзьмется. Такое невозможно. Я не писал  о световой скорости электронов в веществе.  Надо определится, если сосредоточена, то, явно, не распределена.   Я  не касаюсь этих законов . Они верны для электриков.
  Спорно. При постоянном токе в проводимости участвует все сечение  проводника. Этого не касаемся.  Я же вычислил! q=I*l/C.  Подствив этот заряд в формулу эл статического взаимодействия заряженных нитей  получим ту же силу, что вычислена для проводов  по закону ампера. Это меня и зацепило.

Этот вариант, я тоже имел ввиду. В этом случае происходит перенос заряда электрона по эстафете с той же средней скоростью,
как при движении одного электрона через всё длину проводника. Энергетические затраты не зависят от способа передачи.
Они определяются энергией на входе в проводник. От энергии на входе зависит скорость передачи заряда.

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619664.0
...

При постоянном токе нет волн уплотнения.

Если рассматривать бесструктурный  электрический флюид, то, в такой модели, нет Но электрон, дисуретен. Каждый попав в прводник вобуждает в нем волну уплотнения. Типа, импульс. Каждый, независимо от других Поэтому, ток любого типа дискретен и явления при этом дискретны.

Размер проводника значительно больше длины свободного пробега электрона в металле.
Поэтому электронный газ можно рассматривать как бесструктурный флюид.
Он внутри проводника не имеет заряда, так как положительный заряд ионов компенсирует заряд электронов.
Заряд сосредоточен только на поверхности проводника.

В проводниках линейная плотность заряда переменна и определяется ёмкостью проводника

О какой плотности речь?  любой электрон вошедший в проводник остается там лишним, пока не выдавит на другом конце такой же. Но, при постоянном токе распределение лишних электронов постоянно. С чего бы  линейной плотности быть переменной?

...

Если q=I/c, что справедливо для релятивистского электронного луча, то будет

В формуле  q=I/c не хватает длины в числителе. иначе, нарушается размерность со всеми вытекающими...  Должно быть q=I*l/c/

...

Зависит от сопротивления проводника.

Эксперимент это не подтверждает. Сила зависит лишь от тока и расстояния между проводниками.

...

Эта сила для электронных лучей всегда отталкивающая при любом направлении тока.

  сильноточные параллельные пучки электронов как и сам толстый пучок , если он прошел через коллиматор, не склонен к расширению сам по себе. Словно электроны в вакууме не взаимодействуют друг с другом. 

...

Запаздывания на постоянном токе нет. Движение зарядов стационарно.

Стационарно, да , но взаимодействовать строго перпендикулярно проводнику  заряды сгущений не могут, поскольку  движутся со скоростью С. Поэтому они могут взаимодействовать лишь с тем, что находится расходящемся конусе после них Угол в голове конуса примерно 45 -60 градусов  из-за разницы С и скорости волны в проводе.

...

...

6 срабатываний за 10 секунд можно вообще списать на квантовые флуктуации. Слишком мало для статистики.

Это и есть квантовые флуктуации.
Сигнал накапливают и обрабатывают.
...

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619670.0
...
ChatGPT4, [11.01.2024 19:21]
Для осаждения калия из раствора применяют реагенты, образующие с катионами калия нерастворимые соединения. Калий, как щелочной металл, обычно находится в растворе в форме катионов K+. Одним из наиболее распространенных методов осаждения калия является использование перхлората натрия (NaClO4) или перхлоратной кислоты (HClO4), которые образуют перхлорат калия (KClO4), плохо растворимый в воде:

\[ K^+ + ClO_4^- \rightarrow KClO_4(s) \]

Также применяют гексафторсиликат натрия (Na2SiF6), который реагирует с катионами калия с образованием гексафторсиликата калия (K2SiF6), который слабо растворим в воде:

\[ 2 K^+ + SiF_6^{2-} \rightarrow K_2SiF_6(s) \]

Использование тетрафенилбората натрия (NaB(C6H5)4) тоже может привести к образованию нерастворимого соединения - тетрафенилбората калия:

\[ K^+ + B(C_6H_5)_4^- \rightarrow KB(C_6H_5)_4(s) \]

Эти методы можно использовать для количественного анализа калия, так как они позволяют выпадение калия в форме осадка для последующего взвешивания. Важно отметить, что эффективность процесса осаждения зависит от концентрации ионов, условий в растворе (например, pH), а также от наличия примесей и других факторов.

ChatGPT4, [11.01.2024 19:51]
Радиоактивный изотоп калия ^40K имеет период полураспада около 1,251 миллиарда лет. Изотоп ^40K распадается двумя путями: он превращается либо в стабильный изотоп аргона ^40Ar через процесс захвата электрона или позитронного испускания с вероятностью около 89.28%, либо в стабильный изотоп кальция ^40Ca через бета-распад с вероятностью 10.72%. Период полураспада — это время, за которое половина первоначального количества радиоактивного материала превращается в другие элементы или изотопы.
...

      Сравниваем потоки 6*10¹⁴/7680= 7,8*10¹⁰ Диаметр Земли 40 000км. То есть на это расстоянии поток падает в 7,8*10¹⁰ раз! Обращаемся к справочникам:
https://ru.wikipedia.org/wiki/Нейтрино
   нейтрино с энергией порядка 3—10 МэВ имеют в воде длину свободного пробега порядка 10¹⁸ м (около ста св. лет).
   
      Очевидно, что кто-то лжёт в триллионы раз! Но. наверное, так и должна выглядеть современная наука от создателей Большого адронного коллайдера, - концы с концами сходится не должны.     Самое главное "фоновое событие" которое должно быть учтено, это расхождение утверждения о свободном пробеге нейтрино в 100 световых лет с пробегом нейтрино в несколько километров. Особую достоверность такие данные достигают когда они противоречат друг другу.   

\(\displaystyle \frac{6 \cdot 10^{14}-7680}{6 \cdot 10^{14}}=0.9999999999872\).
...

Мусорный фонтан того и гляди утопит моё содержательное общеполезное сообщение.
Поэтому, в ожидании реальных оппонентов, повторю-ка я его ещё раз.

Я же предлагаю решать задачу с помощью простой линейной
системы, дающей точно такой же физический результат:
mv1+MV1 = mv2+MV2
v1+v2 = V1+V2

Такая система имеет единственное решение \(v_1=v_2=V_1=V_2=0\).
Сможете найти решение отличное от нулевого?
Покажите решение этой системы уравнений.
...

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619654.0

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619692.0

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619429.0

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619460.0

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=618496.0

[Ost]

Тема перенесена в Полигон.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=594334.0

[Ost]

Тема перенесена в Никакой альтернативной науки нет.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=619736.0

[Ost]

Тема перенесена в Альтернативная наука.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=620401.0

[Ost]

Тема перенесена в Никакой альтернативной науки нет.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=620434.0

[Ost]

Тема перенесена в Полигон.

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=562007.0

http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=603658.msg10351607#msg10351607