Большой Космический Обман США

[НеПрохожий]

ТЕПЛОВОЙ ПОТОК. ТЕПЛОПЕРЕДАЧА - теплообмен между двумя теплоносителями через разделяющую их твёрдую стенку или через поверхность раздела вот что нас интересует
 ТЕПЛОПЕРЕДАЧА - теплообмен между двумя теплоносителями через разделяющую их твёрдую стенку или через поверхность раздела между ними. Т. включает в себя теплоотдачу от более горячей жидкости или газа к стенке, теплопроводность в стенке, теплоотдачу от стенки к более холодной жидкой или газообразной среде. Интенсивность передачи теплоты при Т. характеризуется к о э фф и ц и е н т о м т е п л о п е р е д а ч и k, численно равным колву теплоты, к-рое передаётся через единицу площади поверхности стенки в единицу времени при разности темп-р между теплоносителями в 1 К. Величина R=1/k наз. полным термич. сопротивлением Т. Напр., для однослойной стенки



где a1 и a 2- коэф. теплоотдачи от горячей жидкости к поверхности стенки и от поверхности стенки к холодной жидкости, d - толщина стенки, l - коэф. теплопроводности. В большинстве встречающихся на практике случаев k определяется опытным путём по разности темп-р DT и тепловому потоку dQ через элемент поверхности раздела


Лит.: Михеев М. А., Михеева И. М., Основы теплопередачи, 2 изд., М., 1977; Шорин С. Н., Теплопередача, 2 изд., М., 1964.

[НеПрохожий]

теплопроводность

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ -один из видов переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящий к выравниванию темп-ры. При Т. перенос энергии осуществляется в результате непосредств. передачи энергии от частиц (молекул, атомов, электронов), обладающих большей энергией, частицам с меньшей энергией. Если относит. изменение темперы Т на расстоянии ср. длины свободного пробега частиц l мало, то выполняется осн. закон Т. (закон Фурье): плотность теплового потока q пропорц. градиенту темп-ры:



где l -коэф. Т., или просто Т., не зависит от grad Т (l зависит от агрегатного состояния вещества, его атомно-молекулярного строения, темп-ры, давления, состава и т. д.).

Отклонения от закона Фурье могут появиться при очень больших значениях grad Т (напр., в сильных ударных волнах), при низких температурах (для жидкого Не II) и при темп-pax ~ 104- 105 К, когда в газах перенос энергии осуществляется не только в результате межатомных столкновений, но в осн. за счёт излучения (лучистая Т.). В разреженных газах, когда l сравнимо с расстоянием L между стенками, ограничивающими объём газа, молекулы чаще сталкиваются со стенками, чем между собой. При этом нарушается условие применимости закона Фурье и само понятие локальной темп-ры газа теряет смысл. В этом случае рассматривают не процесс Т. в газе, а. теплообмен между телами, находящимися в газовой среде. Процесс Т. в сплошной среде описывается теплопроводности уравнением.

 ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ УРАВНЕНИЕ -ур-ние, описывающее процесс распространения теплоты в сплошной среде (газе, жидкости или твёрдом теле); осн. ур-ние матем. теории теплопроводности. Т. у. выражает тепловой баланс для малого элемента, объёма среды с учётом поступления теплоты от источников и тепловых потерь через поверхность элементарного объёма вследствие теплопроводности. Для изотропной неоднородной среды Т. у. имеет вид



где r - плотность среды, cV - теплоёмкость среды при пост. объёме V; t - время; х, у, z - координаты; Т= = Т(х, у, z) - темп-pa, к-рая вычисляется при помощи Т. у.: l - коэф. теплопроводности; F=F (х, у, z) - заданная плотность тепловых источников. Величины r, cV, l зависят от координат и, вообще говоря, от Т.

В случае изотропной однородной среды Т. у. принимает вид


где D - оператор Лапласа; a2 = l/rcV - коэф. температуропроводности f=F/rcV. В стационарном состоянии, когда Т не меняется со временем, Т. у. переходит в Пуассона уравнение: DT=f/a2 = Fl , а в отсутствие источников теплоты- в Лапласа уравнение DТ=0. Процессы диффузии также описываются ур-ниями типа Т. у.

Лит.: Тихонов А. Н., Самарский А. А., Уравнения математической физики, 5 изд., М., 1977; Карслоу Г., Егер Д., Теплопроводность твердых тел, пер. с англ., М., 1964; Владимиров В. С., Уравнения математической физики, 5 изд., М.,
http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4034.html
Изменение температуры в капсуле при отсутствии абляционной защиты на поверхности капсулы посчитать можно. Если ещё и учесть, что капсула США волшебным образом не разрушилась  и не расплавилась, это делается в виртуальном мире.
http://temperatures.ru/pages/temperaturoprovodnost_nekotoryh_materialov
Температуропроводность некоторых материалов
Коэффициент  температуропроводности (м ² / с)
Aluminium Алюминий  8.418 × 10 ⁻⁵
Pyrolytic graphite, normal to layers Пиролитический графит, нормальный слоям 3.6 × 10 ⁻⁶
(Вспененный графит является уникальным фильтром для аэрозолей и высокотемпературным (выдерживающим до 3000 градусов) теплоизолятором.)
Разница температур 20 000*С

[НеПрохожий]

За три минуты капсула превратиться в печку с тушенными тушами

[НеПрохожий]

КМ Аполлона, по версии НАСА,  покрыта нержавеющим листом, абляционное покрытие 4 мм -должно слететь сразу же.
Что тогда?
http://techno.x51.ru/index.php?mod=text&uitxt=455&print

"На многих заводах приняты следующие нормы выдержки на 1 мм диаметра: при нагреве в пламенных печах 1 мин, в электропечах 1,5—2 мин, в соляных ваннах 0,5 мин, в свинцовых ваннах 0,1—0,15 мин.

 
Таблица 7. Значения коэффициентов а, b и с в мин/мм для расчета продолжительности нагрева по формулам таблицы 6 "
За 1 минуту  мы получим температуру, при которой тепло изолятор за  листом начнет разрушаться

[НеПрохожий]

Необходимо учесть  такую проблему:
http://dic.academic.ru/dic.nsf/bse/66358/ Аэродинамика
"Аэродинамика разреженных газов
Аэродинамика разреженных газов
            раздел механики газов, в котором для описания движения газов необходимо учитывать их молекулярное строение. Методы А. р. г. широко применяют при определении аэродинамического нагрева (См. Аэродинамический нагрев) приземляющихся орбитальных аппаратов, низко летящих спутников Земли, для расчёта теплового режима приборных датчиков ракет, зондирующих верхние слои атмосферы, и т. д. Точный прогноз траекторий околопланетных спутников, испытывающих тормозящее действие разреженной атмосферы, невозможен без знания методов А. р. г., с помощью которых определяются аэродинамические силы и моменты (См. Аэродинамические сила и момент), действующие на летящее в газе тело. А. р. г. изучает также течения газов в вакуумных системах, ультразвуковые колебания в газе и другие проблемы молекулярной физики."
"Аэродинамические сила и момент
            величины, характеризующие воздействие газообразной среды на движущееся в ней тело (например, на самолет). Силы давления и трения, действующие на поверхности тела, могут быть приведены к равнодействующей R этих сил, называются аэродинамической силой, и к паре сил с моментом М, называются аэродинамическим моментом. Аэродинамическую силу раскладывают на составляющие в прямоугольной системе координат (рис. 1), связанной либо с вектором скорости тела v (поточная, или скоростная, система координат), либо с самим телом (связанная система). В поточной системе сила, направленная по оси потока в сторону, противоположную направлению движения тела, называется аэродинамическим сопротивлением (См. Аэродинамическое сопротивление) Х, перпендикулярная ей и лежащая в вертикальной плоскости — подъёмной силой (См. Подъёмная сила) У, а перпендикулярная к ним обеим — боковой силой Z. В связанной системе координат аналогом первых двух сил являются тангенциальная Т и нормальная N силы. Аэродинамический момент играет важную роль в аэродинамическом расчёте летательных аппаратов, определяя их устойчивость и управляемость, и представляется обычно в виде трёх составляющих — проекций на оси координат, связанных с телом (рис. 2): Mx (момент крена), My (момент рыскания) и Mz (момент тангажа). Знаки моментов положительны, когда они стремятся повернуть тело соответственно от оси у к оси z, от оси z к оси х, от оси д; к оси у. А. с. и м. зависят от формы и размеров тела, скорости его поступательного движения и ориентации к направлению скорости, свойств и состояния среды, в которой происходит движение, а в некоторых случаях и от угловых скоростей вращения и от ускорения движения тела. Определение А. с. для тел различной формы и дри всевозможных режимах полёта является одной из главных задач аэродинамики (См. Аэродинамика) и аэродинамического эксперимента. См. также Аэродинамические коэффициенты.
             Ю. А. Рыжов."
Проще говоря при входе в Атмосферу нет никаких гарантий того, что капсула будет падать строго вниз, таким образом, что тепловой экран обращен к Земле и максимальное тепловое воздействие  будет приходиться только на тепловой экран и боковые поверхности не затронет!
Ничего подобного на самом деле не происходит.

[НеПрохожий]

"Разреженность среды проявляется в совершенно необычном поведении аэродинамических коэффициентов (См. Аэродинамические коэффициенты). Так, коэффициент сопротивления сферы Cx зависит от отношения абсолютной температуры тела Tw к абсолютной температуре потока Ti а также от a и f (рис. 2), в то время как в сплошной среде таких зависимостей не наблюдается. Коэффициенты, характеризующие теплообмен, также отличаются качественно и количественно от континуальных.
         Промежуточная область. При l/d Аэродинамика разреженных газов 1 существенна роль межмолекулярных столкновений, когда отражённые от поверхности тела молекулы значительно искажают распределение скоростей молекул набегающего потока. Теоретические решения для свободномолекулярного потока здесь неприемлемы. Вместе с тем, такое течение ещё нельзя рассматривать как течение сплошной среды. Промежуточная область весьма трудна для математического анализа.
         Течение со скольжением. Если размер тела d в десятки раз больше l, т. е. l/d < 1, то в потоке уже могут возникать характерные для газовой динамики ударные волны (См. Ударная волна) и пограничные слои (См. Пограничный слой) на поверхности тел. Однако, в отличие от обычного пограничного слоя, температура примыкающего к стенке газа Ta не равна температуре стенки Tw, а скорость потока на поверхности тела не равна нулю (поток проскальзывает). Скачок температуры (Tw—Ta) пропорционален l и зависит от f. Скорость скольжения также пропорциональна l и зависит от f. Эксперименты показывают, что при увеличении разреженности газа происходит утолщение ударной волны, возрастает и толщина пограничного слоя, но значительно медленнее (рис. 3). Ударная волна может распространиться на всю область сжатого газа в районе передней критической точки обтекаемого тела и слиться с пограничным слоем. Распределение плотности в районе передней критической точки становится плавным, а не скачкообразным, как в континууме. При расчёте течений со скольжением поток описывается обычными уравнениями газовой динамики, но с граничными условиями, учитывающими скачок температуры и скорость скольжения.
         Границы упомянутых областей течения весьма условны. Для различных тел появление признаков, характеризующих ту или иную область, может наступить при разных значениях параметра разреженности l/d. В связи со сложностью теоретических расчётов и необходимостью определения ряда эмпирических констант, входящих в практические методы расчёта тепловых и аэродинамических характеристик, особое значение в А. р. г. приобретает эксперимент.
         Лит.: Аэродинамика разреженных газов, сб. 1, под ред. С. В. Валландера, Л., 1963; Паттерсон Г. Н., Молекулярное течение газов, пер. с англ., М., 1960; Тзян Х. Ш., Аэродинамика разреженных газов, в сборнике: Газовая динамика, сб. статей, пер. с англ., под ред. С. Г. Попова и С. В. фальковича, М., 1950."
Вот что главное в этой информации:
"Ударная волна  скачок уплотнения, распространяющаяся со сверхзвуковой скоростью тонкая переходная область, в которой происходит резкое увеличение плотности, давления и скорости вещества."
К чему это приведет? к дополнительной нагрузке на тепловой экран и зоны  максимального теплового воздействия!

[НеПрохожий]

"Поверхность, которая отделяет сжатый воздух от невозмущённого, и представляет собой У. в. (или, как говорят, — фронт У. в.).
         Классический пример возникновения и распространения У. в. — опыт по сжатию газа в трубе поршнем. Если поршень вдвигается в газ медленно, то по газу со скоростью звука а бежит акустическая (упругая) волна сжатия. Если же скорость поршня не мала по сравнению со скоростью звука, возникает У. в. Скорость распространения У. в. по невозмущённому газу uВ = (xф2 – xф1) /(t2 –t1) (рис. 1) больше, чем скорость движения частицы газа (так называемая массовая скорость), которая совпадает со скоростью поршня u = (xП2 – xП1) /(t2 –t1). Расстояния между частицами в У. в. меньше, чем в невозмущённом газе, вследствие сжатия газа. Если поршень сначала вдвигают в газ с небольшой скоростью и постепенно ускоряют, то У. в. образуется не сразу. Вначале возникает волна сжатия с непрерывными распределениями плотности ρ и давления р. С течением времени крутизна передней части волны сжатия нарастает, так как возмущения от ускоренно движущегося поршня догоняют её и усиливают, вследствие чего возникает резкий скачок всех гидродинамических величин, то есть У. в."
Скорость возрастает. Возрастает и соответственно температура потока

[НеПрохожий]

Рис. 3. Фотографии ударной волны перед сферой диаметра d == 15 мм: слева — в разреженном газе; справа — в сплошной среде.

[НеПрохожий]

Нагрузка на тепловой экран при таком раскладе будет больше теоретического расчета  и нужно делать корректировку для Аэродинамики разряженных газов и эта корректировка не будет в пользу версии НАСА

[НеПрохожий]

При любом раскладе получается, что температура потока  в области нижнего теплового щита и районах прилегающих к нему а так же на боковых поверхностях , со стороны обращенной к атмосфере- капсула не может падать  строго вниз  с определенным направлением теплового экрана, составляет более 10 000*С и такое тепловое воздействие длится не менее одной минуты, а судя по отчетам  наблюдений за входом КА в Атмосферу до 3 минут.
Это при первой космической скорости.
Никаких шансов для краски на поверхности капсулы обращенной к Атмосфере нет, она обгорит, никаких шансов для человека в капсуле без абляционной защиты он погибнет от теплового перегрева.
вывод простой и очевидный, все , что описывают американцы  про свои пилотируемые полеты до 12 апреля 1981 года не соответствует основам Аэродинамики и теории аэродинамического нагрева.

[НеПрохожий]

динамика разреженных газов
http://www.femto.com.ua/articles/part_1/1013.html
Лит.: Коган M. H., Динамика разреженного газа, M., 1967; Шахов E. M., Метод исследования движений разреженного газа, M., 1974; Баранцев P. Г., Взаимодействие разреженных газов с обтекаемыми поверхностями, M., 1975: Коган M. H., Галкин B.C., Фридлендер О. Г., О напряжениях, возникающих в газах вследствие неоднородности температуры и концентраций. Новые типы свободной конвекции, "УФН", 1976, т. 119, с. 111; Лифшиц E. M., Питаевский Л. П., Физическая кинетика, M., 1979; Гудман Ф., Вахман Г., Динамика рассеяния газа поверхностью, пер. с англ., M., 1980; Белоцерковский О. M., Ерофеев А. И., Яницкий В. E., О нестационарном методе прямого статистического моделирования течений разреженного газа, "Ж. вычисл. матем. и матем. физ.", 1980, т. 20, с. 1174; Берд Г., Молекулярная газовая динамика, пер. с англ., M-, 1981. M. H. Коган

[НеПрохожий]

Рис. 1. Условная схема различных течений около плоской длинной бесконечно тонкой пластины, обтекаемой сверхзвуковым потоком: А — свободномолекулярное течение с однократными соударениями; В — промежуточная область с многократными соударениями; С — течение со скольжением; D — континуум; 1 — ударная волна; 2 — граница пограничного слоя (стрелки показывают значения скорости на данном расстоянии от стенки; 3 — макроскопическое движение молекул. (Масштабы зон и областей не соблюдены.)

С МНОГОКРАТНЫМ ударением!

[НеПрохожий]

Рис. 2. Зависимость коэффициента сопротивления сферы C xв свободномолекулярном потоке при различных отношениях абсолютной температуры тела T wк абсолютной температуре потока T i: а — от числа Мполёта для a = 1,0 и б — от коэффициента аккомодации a .

[НеПрохожий]

"Авиация: Энциклопедия. — М.: Большая Российская Энциклопедия. Главный редактор Г.П. Свищев. 1994.
Температура равновесная
 установившаяся температура газа на поверхности обтекаемого тела в условиях теплового баланса, обусловленного конвективным тепловым потоком от газа, излучением с поверхности тела, теплопроводностью материала, из которого изготовлено тело, химическими реакциями и т. п. При наличии только конвективного теплообмена Т. р. обычно называется адиабатической температурой Т1 и, как правило, не совпадает с температурой торможения Т0. Для поверхности ЛА в воздухе обычно Тr<Т0, но на больших высотах (разреженный воздух) может быть и Тr>Т0.
Проще говоря, РАВНОВЕСНАЯ ТЕМПЕРАТУРА НА БОЛЬШИХ ВЫСОТАХ МОЖЕТ БЫТЬ БОЛЬШЕ  ТЕМПЕРАТУРЫ ТОРМОЖЕНИЯ!

[НеПрохожий]

Этого организаторы шоу тоже не знали

[НеПрохожий]

Самое главное что нужно осознать для понимания нелепости конструкции американцев капсулы , где на боковых поверхностях металла не декларируется абляционная защита, это недопустимость нагревания наружних пластин капсулы, за которой утеплитель типа стекловаты, нельзя допускать нагрев этого листа потому что утеплитель, теплоизолятор начнёт разрушаться.
Низкая температура плавления стекла и низкая термостойкость синтетической лаковой плёнки приводит к тому, что рабочая температура стекловат не превышает 150-200°С

[НеПрохожий]

Вспоминаем что они врали:

"К днищу отсека экипажа на кольцевом фланце крепится болтами теплозащитный экран, защищающий спутник от нагрева при входе в атмосферу. Между днищем и экраном находится слой изоляции толщиной 9,5 мм. Экран изготовляется из разрушающегося материала (кремнийорганический каучук). Вес экрана всего на 4% больше, чем вес теплозащитного экрана корабля «Меркурий»."

Все КРЕМНИЙОРГАНИЧЕСКИЕ КАУЧУКИ к. физиологически инертны. Горят с выделением SiO2 и большого кол-ва тепла.

О том что было теплоизоляцией большой большой секрет. Но при любом раскладе нагревание нижней части капсулы, будь она в космосе привело бы к разрушению теплозащитного слоя и как следствие перегреву всей капсулы

[НеПрохожий]

Американцы не знали принципы абляционной защиты совершенно и придумывали что попало. Лучше для целей абляции подошел бы асбест

Асбест
В средние века считали, что асбест является шерстью животного, похожего на змею, живущего в огне и называемого саламандрой. Его шерсть не горит и из нее можно ткать несгораемые ткани.

[Олег Владимирович Лавринович]

Вспоминаем что они врали:

"К днищу отсека экипажа на кольцевом фланце крепится болтами теплозащитный экран, защищающий спутник от нагрева при входе в атмосферу. Между днищем и экраном находится слой изоляции толщиной 9,5 мм. Экран изготовляется из разрушающегося материала (кремнийорганический каучук). Вес экрана всего на 4% больше, чем вес теплозащитного экрана корабля «Меркурий»."

Все КРЕМНИЙОРГАНИЧЕСКИЕ КАУЧУКИ к. физиологически инертны. Горят с выделением SiO2 и большого кол-ва тепла.

О том что было теплоизоляцией большой большой секрет. Но при любом раскладе нагревание нижней части капсулы, будь она в космосе привело бы к разрушению теплозащитного слоя и как следствие перегреву всей капсулы

Каучук для этой цели не подходит! он при  небольшом нагреве теряет прочность и  течет ,его сдует целиком. Только термореактивные смолы могут быть связующим. Они обугливаются ,но сохраняют твердое состояние.Наполнитель,конечно асбест в виде рогожи.

[НеПрохожий]

Каучук для этой цели не подходит! он при  небольшом нагреве теряет прочность и  течет ,его сдует целиком. Только термореактивные смолы могут быть связующим. Они обугливаются ,но сохраняют твердое состояние.Наполнитель,конечно асбест в виде рогожи.

СОВЕРШЕННО ВЕРНО